» Khoa Học Tự Nhiên

Giáo trình phân tích quy trình nghiên cứu nguyên lý giao thoa các chấn động trong bước sóng p4

Chia sẻ: Ngo Thi Nhu Thao | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:5

0

Báo xấu

36
lượt xem 2
download

Giáo trình phân tích quy trình nghiên cứu nguyên lý giao thoa các chấn động trong bước sóng p4

Mô tả tài liệu

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Tham khảo tài liệu 'giáo trình phân tích quy trình nghiên cứu nguyên lý giao thoa các chấn động trong bước sóng p4', khoa học tự nhiên, vật lý phục vụ nhu cầu học tập, nghiên cứu và làm việc hiệu quả

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Giáo trình phân tích quy trình nghiên cứu nguyên lý giao thoa các chấn động trong bước sóng p4

h a n g e Vi h a n g e Vi XC XC e e F- F- w w PD PD er er ! ! W W O O N N y y bu bu Bán kính các vân tăng tỉ lệ với các số nguyên liên tiếp. Do đó càng xa tâm, vân càng khít to to k k lic lic C C w w m m w w w w o o c .c . .d o .d o ack c u -tr a c k lại với nhau. Nếu cố định f và k, bán kính vân thứ k tỉ lệ nghịch với e . Nghĩa là, nếu so c u -tr sánh bán kính hai vân tròn thứ k ứng với hai bản khác nhau thì bản càng mỏng, bán kính vân càng lớn. Bản mỏng có thể là một lớp không khí hai mặt song song, giới hạn ở giữa hai bản thủy tinh mặt song song. Ta gọi là bản không khí. Với một bản không khí như vậy, ta có thể thay đổi bề dày của bản một cách liên tục. Chúng ta hãy xét các biến đổi tương ứng của hệ vân giao thoa. Giả sử tăng e từ từ. Theo công thức (8.4), bậc giao thoa tại tâm (cũng như tại mọi điểm khác) tăng lên. Xét một vân bất kỳ có hiệu quang lộ là: λ ∆ = 2 ne cos r + = pλ 2 p là bậc giao thoa tai vân quan sát. Ta quan sát một trạng thái giao thoa nhất định thì p không đổi. Vậy khi e tăng thì cos r phải giảm, nghĩa là r tăng hay góc i tăng, do đó bán kính của vân này tăng lên. Hậu quả là tại tâm xuất hiện các vân mới, hệ vân mở rộng ra, chạy ra xa tâm. Lý luận tương tự khi giảm bề dày e, các vân thu nhỏ lại, chạy vào tâm và biến mất. Ta cũng có thể quan sát vân giao thoa với góc tới ≈ 900 ( Hình 21). Vân giao thoa là những đường thẳng song song với các mặt của bản. Bên trong bản, ánh sáng phản xạ dưới các góc gần bằng góc giới hạn nên cường độ tia phản xạ khá lớn, do đó một tia sáng có thể phản xạ nhiều lần. Như vậy ta có sự giao thoa của nhiều tia. Với cách bố trí ở hình 21, các vân hiện lên ở mặt phẳng tiêu của thấu kính L. Bản mỏng bố trí như vậy được gọi là bản Lummre-Gercker. Hình 21 2. Bản mỏng có bề dày thay đổi vân cùng độ dày. a. Phân tích hiện tượng: Hình 22
h a n g e Vi h a n g e Vi XC XC e e F- F- w w PD PD er er ! ! W W O O N N y y bu bu Ta xét một bản mỏng trong suốt, chiết suất n, có bề dày e thay đổi. Tia tới SI sẽ cho hai to to k k lic lic C C w w m m tia kết hợp phản xạ ở mặt trên và mặt dưới của bản. Hai tia này giao thoa tại M. Vì bản w w w w o o c .c . .d o .d o ack c u -tr a c k c u -tr mỏng, hai điểm I và I1 rất gần nhau. Trong khoảng nhỏ này, bản mỏng có thể xem như có hai mặt song song. Hiệu quang lộ giữa hai tia khi tới M là: λ ∆ = 2 ne cos r + (8.6) 2 e là bề dày trung bình trong khoảng ŉ. Tuy nhiên, ngoài tia SI, còn rất nhiều tia SK khác cũng có thể cho hai tia phản xạ giao thoa tại M, hiệu quang lộ tương ứng là: λ ∆ ′ = 2 n e ′ cos r ′ + 2 Khi điểm M ở xa bản mỏng, các điểm I, K cách xa nhau, các hiệu quang lộ tương ứng khác nhau rõ rệt. Như vậy tại điểm M có sự chồng chất của nhiều trạng thái giao thoa (ứng với nhiều hiệu quang lộ khác nhau), do đó ta không thể thấy vân. Bây giờ nếu M ở gần bản thì các điểm I, K rất gần nhau. Ứng với điểm M chỉ có một trạng thái giao thoa ứng với một trị số của hiệu quang lộ tùy thuộc bề dày e tại nơi quan sát của bản (ta quan sát theo một phương nhất định nên trong công thức 8.6, gọi r được coi là hằng số). Vì vậy ta thấy được vân giao thoa. Các vân này được gọi là vân cùng độ dày, hiện lên ở bản. Đây cũng là một trường hợp vân định xứ. b. Vân giao thoa trên nêm: Nêm là một bản mỏng của một môi trường trong suốt, được giới hạn bởi hai mặt phẳng hợp với nhau một góc α nhỏ, giao tuyến của hai mặt phẳng được gọi là cạnh của nêm. Nếu môi trường trên là không khí, chiết suất n ≈ 1, ta có một nêm không khí, hay còn gọi là khí lăng. Hình 24 Người ta thường dùng chùm tia sáng song song chiếu đến mặt nêm. Để đơn giản ta xét nêm không khí (n = 1) được giới hạn bởi hai bản thủy tinh. Tia S tới dưới góc i đối với mặt trên của nêm và dưới góc (i-() đối với mặt dưới (h.24). Hai pháp tuyến tại I1 và I2 cắt nhau tại Q và tạo với nhau góc (. Như vậy 4 điểm Q, I1, I2 và 0 cùng nằm trên đường tròn đường kính 0Q (góc 0I1Q = 900, góc 0I2Q = 900). Hai tia phản xạ từ hai mặt của nêm không khí gặp nhau và giao thoa tại P. Điểm P nằm trên đường kính 0Q. Mặt phẳng 0Q chính là mặt định xứ của vân giao thoa. Vì các góc i và( đều bé nên xem như là vân giao thoa định xứ trên mặt nêm.
h a n g e Vi h a n g e Vi XC XC e e F- F- w w PD PD er er ! ! W W O O N N y y bu bu to to k k lic lic C C w w m m w w w w o o .c .c .d o .d o c u -tr a c k c u -tr a c k Trường hợp chiếu chùm tia tới song song vuông góc với mặt dưới của nêm (H.25 a) góc tới i = (, và mặt đinh xứ trùng với mặt trên của nêm góc tới i = 0, thì mặt định xứ của vân chính là mặt dưới của nêm (H.25 b). Cũng lý luận như trường hợp công thức (8.6), ta có hiệu quang lộ ứng với bề dày e của nêm: λ ∆ = 2 ne cos r + 2 Đối với trường hợp chiếu gần vuông góc với mặt nêm, ta có: λ ∆ = 2 ne + 2 Cùng một bề dày e sẽ có cùng trạng thái giao thoa. Như vậy hệ vân giao thoa sẽ song song với cạnh nêm. Chúng ta sẽ tính khoảng cách của hai vân sáng liên tiếp. Nếu tại bề dày e, quan sát thấy vân sáng thứ k, ta có: λ = kλ 2nek + 2 λ 2nek = k - 2 Gọi xk là khoảng cách từ vân sáng thứ k đến cạnh nêm: ek ≈ α xk. λ 2n α xk = k λ - 2 Tương tự khoảng cách xk+1 từ vân sáng thứ k + 1 đến cạnh nêm: λ 2n α xk+1 = (k +1) λ - 2 Khoảng cách giữa hai vân sáng liên tiếp: i = xk+1 – xk =Ġ. Chú ý: đối với nêm không khí chỉ cần thay n = 1 . Như vậy, các vân giao thoa cách đều nhau. Ở tại cạnh nêm có một vân tối (công thức 8.7). c. Vân tròn Niu tơn: Hình 26
h a n g e Vi h a n g e Vi XC XC e e F- F- w w PD PD er er ! ! W W O O N N y y bu bu Để quan sát vân đồng độ dày, có thể bố trí dụng cụ Niutơn như sau: Một thấu kính phẳng to to k k lic lic C C w w m m lồi với mặt cong có bán kính chính khúc R được đặt tiếp xúc trên tấm kính phẳng (H. 26). w w w w o o c .c . .d o .d o ack c u -tr a c k c u -tr Giữa thấu kính và tấm kính có lớp không khí mỏng với bề dày thay đổi. Tương tự như trong trường hợp nêm chiếu chùm tia sáng tới vuông góc trên lớp không khí mỏng, chúng ta quan sát thấy vân giao thoa đồng độ dày. Hệ thí nghiệm được bố trí đối xứng tròn xoay quanh trục CO và lớp không khí mỏng cùng độ dày có dạng vòng tròn tâm O. Vậy hệ vân là các vân tròn cùng tâm O. Theo công thức (8.7), ta có hiệu quang lộ quan sát phản xạ là: λ ∆=2e+ 2 e là bề dày của lớp không khí tại nơi quan sát. Ở tâm của hệ vân giao thoa lân cận điểm tiếp xúc O, có một vân tối. Ta hãy xác định bán kính vân tối thứ k. Bán kính (k liên hệ với bề dày ek tương ứng theo công thức: δ1 = (2R - ek) ek 2 Vì ek bé, có thể bỏ quaĠ. Vậy ρk = 2Re k (8.9) Nếu tại bề dày ek có vận tối thứ k thì ek phải thỏa mãn điều kiện: λ λ ∆ = 2ek + = (2k + 1) 2 2 λ ek = k 2 Ta tính được bán kính vận tối thứ k: ρk = 2 Re k = Rλ k (8.10) Bán kính các vân tối tăng tỉ lệ với căn bậc hai của các số nguyên liên tiếp, nghĩa là vân sắp xếp như trong trường hợp bản song song. Có thể quan sát hiện tượng giao thoa với ánh sáng truyền xạ. Như trước đây đã phân tích, hai hệ vân giao thoa trong ánh sáng truyền xạ và phản xạ có tính chất phụ nhau. Bây giờ nếu ta tịnh tiến tấm thủy tinh ra xa mặt cong, bề dày của lớp không khí sẽ tăng lên. Bề dày ek ứng với vân thứ k sẽ dịch chuyển dần về tâm, như vậy các vân giao thoa khi đó sẽ chạy tuần tự về tâm và biến mất ở đây (ngược với trường hợp bản mỏng hai mặt song song). Cũng như mọi hiện tượng giao thoa, trong trường hợp giao thoa trên bản mỏng, kích thước của hệ vân giao thoa phụ thuộc vào bước sóngĠ. Như vậy dùng ánh sáng đơn sắc hiện tượng được quan sát dễ dàng hơn. Trong trường hợp dùng ánh sáng trắng từ các công thức (8.5), (8.8) và(8.10) cũng có thể suy luận về hình ảnh giao thoa thu được. 3. Giao thoa của nhiều chùm tia – giao thoa kế Perot Fabry: a. Nguyên tắc: Trước đây trong khi nghiên cứu bản hai mặt song song, ta chỉ xét sự giao thoa của tia ló đầu tiên với tia phản xạ. Các tia ló tiếp theo có cường độ rất bé vì hệ số phản xạ trên mặt bán rất nhỏ. Bây giờ, nếu trên tấm thủy tinh ta tráng một lớp bạc mỏng (dày vài phần trăm micrômét), thì ta được một mặt có hệ số phản xạ khá lớn mà ánh sáng vẫn truyền qua được một phần. Bản như thế gọi là bản bán xạ. Ta đặt đối diện hai bản bán xạ như vậy, thì lớp không khí ở giữa hai bản làm thành một bản hai mặt song song (H.27). Nhờ hệ số của hai mặt bản mạ lớn, nên cường độ của các tia ló R1, R2, R3, R4….giảm từ từ, không thể chỉ kể
h a n g e Vi h a n g e Vi XC XC e e F- F- w w PD PD er er ! ! W W O O N N y y bu bu đến hai chùm tia đầu. Chúng ta có sự giao thoa của nhiều chùm tia, với các vân giao thoa to to k k lic lic C C w w m m định xứ ở vô cực. w w w w o o c .c . .d o .d o ack c u -tr a c k c u -tr Trên hình 27, L là vật kính của ống kính nhắm. Nếu đặt sao cho quang trục của L vuông góc với bản hai mặt song song. Trên mặt phẳng tiêu của vật kính sẽ hiện lên hệ vân tròn có cùng tâm F. Dùng nguồn sáng rộng, hệ vân hoàn toàn giống với trường hợp bản hai mặt song song. b. Sự phân bố cường độ trên các vân: Gọi cường độ của SI là I0, hệ số truyền xạ qua bản bán mạ là t, hệ số phản xạ là r, ta có: Cường độ của tia ló R1: I0t, ứng với biên độ a =Ġ Cường độ của tia ló R2: I0t r2, ứng với biên độ ar Cường độ của tia ló R3: I0t r4, ứng với biên độ ar2 Lấy pha của tia R1 làm gốc, các tia liên tiếp lệch pha nhau là: 2π 2π ϕ= ∆= 2e cosi (8.11) λ λ Hình 27. Hàm số sóng ứng với tia R1: a cos cot. Hàm số sóng ứng với tia R2: arcos (cot - φ). Hàm số sóng ứng với tia R3: ar(2)cos (cot - 2φ). Hàm số sóng ứng với tia Rn+1 : arn cos (cot - nφ). Biên độ chấn động tổng hợp tại M: Y = a cosωt + arcos (ωt - ϕ ) + …..+ arn cos (ωt - n ϕ ). Y là phần thực của tổng số: X = aeiωt + are i (ω t −ϕ ) + ar2 ei (ω t − 2ϕ ) + …..+ arn ei (ω t − nϕ ) X = aeiωt (1 + re −iϕ + r2 e −2iϕ + ……+ rn e −inϕ ). Số hạng trong ngoặc là tổng số của cấp số nhân với công bội re -iφ, khi n ∞, ta có: a eiωt = (α + iβ) x (cosωt + i sinωt) X= iϕ 1 − re Y = ReX = α cosωt - β sinωt Vậy cường độ tại M: I(M) = α2 + β2 = A2 2 a a2 a 2 I=A = = = (8.12) (1 − re− iϕ )(1 − reiϕ ) 1 − re −iϕ 1 − 2r cos ϕ + r 2 * Cường độ cực đại khi cosφ = 1, φ = 2kπ a2 IMax = (1 − r ) 2 a2 * Cường độ cực tiểu khi cosφ = -1, φ = (2k +1)π Imin = (1 + r ) 2 Hệ số tương phản:

CÓ THỂ BẠN MUỐN DOWNLOAD

THÔNG TIN

TRỢ GIÚP

HỖ TRỢ KHÁCH HÀNG

Theo dõi chúng tôi

Chịu trách nhiệm nội dung:

Nguyễn Công Hà - Giám đốc Công ty TNHH TÀI LIỆU TRỰC TUYẾN VI NA

LIÊN HỆ

Địa chỉ: P402, 54A Nơ Trang Long, Phường 14, Q.Bình Thạnh, TP.HCM

Hotline:0933030098

Email: support@vdoc.com.vn

Giấy phép Mạng Xã Hội số: 670/GP-BTTTT cấp ngày 30/11/2015 Copyright © 2009-2019 TaiLieu.VN. All rights reserved.