Robot song song P2

Chia sẻ: Tan Lang | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:17

Thêm vào BST

Báo xấu

102
lượt xem 28
download

Robot song song P2

Mô tả tài liệu

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian CHƯƠNG 2: CƠ SỞ LÝ THUYẾT CHUNG VỀ PHÂN TÍCH ĐỘNG HỌC VẬT RẮN KHÔNG GIAN 2.1 Ma trận cosin chỉ hướng 2.1.1 Định nghĩa ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn. r r r r r r Cho vật rắn B và hệ qui chiếu R0= {e1(0) , e2(0) , e3(0) } . Trong đó e1(0) , e2(0) , e3(0) là ba vector đơn vị trên các trục Ox0,Oy0,Oz0. Ta gắn chặt vào vật rắn một hệ r r r r r r qui...

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Robot song song P2

Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian CHƯƠNG 2: CƠ SỞ LÝ THUYẾT CHUNG VỀ PHÂN TÍCH ĐỘNG HỌC VẬT RẮN KHÔNG GIAN 2.1 Ma trận cosin chỉ hướng 2.1.1 Định nghĩa ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn. Cho vật rắn B và hệ qui chiếu R0= {e1(0) , e2(0) , e3(0) } . Trong đó e1(0) , e2(0) , e3(0) r r r r r r là ba vector đơn vị trên các trục Ox0,Oy0,Oz0. Ta gắn chặt vào vật rắn một hệ r r r r r r qui chiếu R= {e1 , e2 , e3} với e1 , e2 , e3 là ba vector đơn vị trên các trục Ax,Ay,Az (Hình 2.1). Z0 Z Z1 Y e3 e2 A Y1 (0) B e3 X1 e1 O X (0) Y0 e2 (0) X0 e1 Hình 2.1 Định nghĩa : Ma trận vuông cấp ba r r r r r r ⎡e1(0) .e1 e1(0) .e2 e1(0) .e3 ⎤ ⎢r r r r r r ⎥ A = ⎢e2(0) .e1 e2(0) .e2 e2(0) .e3 ⎥ (2.1) r r r r r r ⎢e3(0) .e1 e3(0) .e2 e3(0) .e3 ⎥ ⎣ ⎦ được gọi là ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn B đối với hệ qui chiếu R0. Nếu ta đưa vào ký hiệu : r r r r aij = ei(0) .ei = cos(ei(0) , ei ) , (i,j = 1,2 3) (2.2) Thì ma trận cosin chỉ hướng (2.1) có dạng: ⎡ a11 a12 a13 ⎤ A = ⎢ a21 a22 a23 ⎥ (2.3) ⎢ ⎥ ⎢ a31 a32 ⎣ a33 ⎥ ⎦ -1-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian Từ định nghĩa trên, trong hệ qui chiếu R0 ta có các hệ thức liên hệ: r r r r e1 = a11e1(0) + a12e2(0) + a13e3(0) r r r r e2 = a21e1(0) + a22e2(0) + a23e3(0) (2.4) r r (0) r (0) r (0) e3 = a31e1 + a32e2 + a33e3 r Nếu ta ký hiệu ei là ma trận cột gồm các phần tử của vector ei trong hệ qui chiếu R0 ⎡ a11 ⎤ ⎡ a12 ⎤ ⎡ a13 ⎤ e1 = ⎢ a21 ⎥ , e 2 = ⎢ a22 ⎥ , e3 = ⎢ a23 ⎥ (2.5) ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ a31 ⎥ ⎣ ⎦ ⎢ a32 ⎥ ⎣ ⎦ ⎢ a33 ⎥ ⎣ ⎦ Thì ma trận cosin chỉ hướng (2.3) có dạng: A=[e1,e2,e3] (2.6) Ma trận cosin chỉ hướng A còn được gọi là ma trận quay của vật rắn. 2.1.2 Một vài tính chất cơ bản của ma trận cosin chỉ hướng a) Tính chất 1: Ma trận cosin chỉ hướng là ma trận trực giao. Theo công thức (2.6) : A=[e1,e2,e3] Vậy ma trận cosin chỉ hướng A là ma trận cột có ba cột là ba vector trực chuẩn. Do đó A là ma trận trực giao. Hệ quả: Trong 9 thành phần của ma trận cosin chỉ hướng có 3 thành phần độc lập. Do tính chất của ma trận cosin chỉ hướng là ma trận trực giao nên A.AT=E. Từ đó nhận được 6 phương trình liên hệ giữa các thành phần của ma trận cosin chỉ phương như sau: a11 + a21 + a31 = 1 2 2 2 a11a12 + a21a22 + a31a32 = 0 a + a + a =1 2 12 2 22 2 32 , a11a13 + a21a23 + a31a33 = 0 a13 + a23 + a33 = 1 2 2 2 a12 a13 + a22 a23 + a32 a33 = 0 Do vậy chỉ có ba thành phần của ma trận cosin chỉ hướng là độc lập. b) Tính chất 2: Định thức của ma trận cosin chỉ hướng det(A)=1. Từ hệ thức A.AT = E ta suy ra: det(A.AT) = det(A).det(AT) = det(E) = 1 Do : det(A) = det(AT) nên to có det(A) = ±1 . Ta có thể chứng minh det(A) = 1. -2-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian c) Tính chất 3 : Ma trận cosin chỉ hướng có ít nhất một trị riêng λ1 = 1 . 2.1.3 Ý nghĩa của ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn Xét hai hệ qui chiếu R0 và R có cùng gốc O. Trong đó hệ qui chiếu R0 ≡ Ox0y0x0 là hệ qui chiếu cố định, hệ qui chiếu R ≡ Oxyz gắn liền với vật rắn B. Lấy một điểm P bất kỳ thuộc vật rắn B. Vị trí của điểm P được xác định uuu r r bởi vector định vị OP = rP . (Hình vẽ 2.2) Z Z0 (0) Y0 e3 P e3 e2 Y e1 (0) e2 X0 (0) e1 B X Hình 2.2 Ký hiệu các tọa độ của điểm P trong hệ qui chiếu động Oxyz là xP, yP, zP, (0) (0) (0) các tọa độ của điểm P trong hệ qui chiếu cố định Ox0y0z0 là xP , yP , z P . Ta có các hệ thức sau : r (0) r (0) r (0) r rP = xP .e1(0) + yP .e2(0) + z P .e3(0) (2.7) r r r r rP = xP .e1 + yP .e2 + zP .e3 (2.8) Thế các biểu thức (2.4) vào hệ thức (2.8) ta được : r r r r rP = xP (a11.e1(0) + a21.e2(0) + a31.e3(0) ) + r r r yP (a12 .e1(0) + a22 .e2(0) + a32 .e3(0) ) + (2.10) r r r z P (a13 .e1(0) + a23 .e2(0) + a33 .e3(0) ) Hay : r r rP = (a11.xP + a12 . yP + a33 .z P )e1(0) + r (a31.xP + a32 . yP + a33 .z P )e2(0) + (2.11) r (a31.xP + a32 . yP + a33 .zP )e3(0) -3-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian So sánh các biểu thức (2.7) và (2.11) ta suy ra hệ phương trình : xP = a11.xP + a12 . yP + a33 .z P (0) yP = a31.xP + a32 . yP + a33 .z P (0) (2.12) z P = a31.xP + a32 . yP + a33.zP (0) Hệ phương trình (2.12) có thể viết lại dưới dạng ma trận như sau : ⎡ xP ⎤ ⎡ a11 a12 (0) a13 ⎤ ⎡ xP ⎤ ⎢ (0) ⎥ ⎢ ⎢ yP ⎥ = ⎢ a21 a22 a23 ⎥ . ⎢ yP ⎥ (2.13) ⎥⎢ ⎥ ⎢ z (0) ⎥ ⎢ a a a33 ⎥ ⎢ zP ⎥ ⎣ P ⎦ ⎣ 31 32 ⎦⎣ ⎦ Từ hệ phương trình (2.13) ta rút ra kết luận sau : Ma trận cosin chỉ hướng A biến đổi các tọa độ của điểm P bất kỳ thuộc vật rắn trong hệ qui chiếu động Oxyz sang các tọa độ của điểm P đó trong hệ qui chiếu cố định Ox0- y0z0. 2.2 Các ma trận quay cơ bản Ta qui ước hướng quay dương là hướng quay ngược chiều kim đồng hồ như hình vẽ (Hình 2.3). Z θ O Y ϕ Ψ X Hình 2.3 Các phép quay quanh trục x, y, z của hệ tọa độ vuông góc Oxyz được gọi là phép quay cơ bản. Ta tìm ma trận quay của phép quay quanh trục x0 một góc ϕ (Hình 2.4). -4-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian Z0 Z Y e3(0) e3 e2 ϕ Z0 e2(0) O Hình 2.4 Theo công thức định nghĩa (2.1) ta có: r r r r r r ⎡e1(0) .e1 e1(0) .e2 e1(0) .e3 ⎤ ⎢r r r r r r ⎥ A x 0 (ϕ ) = ⎢e2(0) .e1 e2(0) .e2 e2(0) .e3 ⎥ (2.14) r r r r r r ⎢e3(0) .e1 e3(0) .e2 e3(0) .e3 ⎥ ⎣ ⎦ ⎡1 0 0 ⎤ A x 0 (ϕ ) = ⎢ 0 cos ϕ − sin ϕ ⎥ (2.15) ⎢ ⎥ ⎢ 0 sin ϕ ⎣ cos ϕ ⎥ ⎦ Ma trận (2.15) được gọi là ma trận quay của phép quay cơ bản quanh trục x0. Bằng cách tương tự, ta xác định được các ma trận quay cơ bản quanh các trục y0 và z0 (Hình 2.5) ⎡ cosψ 0 sinψ ⎤ ⎡cosθ − sin θ 0⎤ A y 0 (ψ ) = ⎢ 0 1 0 ⎥ , A z 0 (θ ) = ⎢ sin θ cosθ 0 ⎥ (2.16) ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ − sinψ ⎣ 0 cosψ ⎥ ⎦ ⎢ 0 ⎣ 0 1⎥⎦ Từ các công thức (2.15) và (2.16) ta dễ dàng tính được: det Ax 0 (ϕ ) = det Ay 0 (ψ ) = det Az 0 (θ ) (2.17) -5-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian Y0 Z0 Y Z X e2(0) e3(0) e2 e1 e3 θ X0 X0 e1(0) e1(0) O O Ψ e1 X Hình 2.5 2.3 Các tọa độ thuần nhất và ma trận biến đổi tọa độ thuần nhất Khái niệm toạ độ thuần nhất được Denavit Hartenberg đưa ra năm 1955,và hiện nay đang được dùng rất rộng rãi trong tính toán động học robot. 2.3.1 Các toạ độ thuần nhất Định nghĩa: Cho X={x1,x2,..xn} là một điểm trong không gian n chiều Rn .Tập hợp (n+1) phần tử (y1,y2,..yn,yn+1) với (yn+1 ≠0) và: y1 y y = x1 ; 2 = x2 ;..; n = xn (2.18) yn+1 yn+1 yn+1 Gọi là toạ độ thuần nhất của X. Trong kỹ thuật,người ta thường chọn (yn+1=1). Vậy điểm P(x,y,z) trong toạ độ vật lý R3 được biểu diễn trong toạ độ thuần nhất R4 như sau: P=[x,y,z]T ⇔ P=[x,y,z,1]T Trong R3 Trong toạ độ thuần nhất R4 Nhờ khái niệm toạ độ thuần nhất trong không gian 4 chiều ta có thể chuyển bài toán cộng ma trận cột trong không gian ba chiều sang bài toán nhân ma trận r r trong không gian bốn chiều. Cho a và b là hai vector trong không gian ba chiều, ta có: -6-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian ⎡ a1 ⎤ ⎡b1 ⎤ ⎡ a1 + b1 ⎤ a+b= ⎢ a2 ⎥ + ⎢b2 ⎥ = ⎢ a2 + b2 ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ (2.19) ⎢ a3 ⎥ ⎢b3 ⎥ ⎢ a3 + b3 ⎥ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ Ta chuyển phép tính cộng (2.19) bằng phép tính nhân hai ma trận như sau: ⎛ a1 + b1 ⎞ ⎛ 1 0 0 a1 ⎞ ⎛ b1 ⎞ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ a2 + b2 ⎟ ⎜ 0 1 0 a2 ⎟ ⎜ b2 ⎟ =⎜ ⎟ (2.20) ⎜ a3 + b3 ⎟ ⎜ 0 0 1 a3 ⎟ ⎜ b3 ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎝1 ⎠ ⎝0 0 0 1 ⎠ ⎝1 ⎠ 2.3.2 Ma trận biến đổi toạ độ thuần nhất Xét vật rắn B chuyển động trong hệ qui chiếu cố định OX0Y0 Z0. Lấy một điểm A nào đó của vật rắn B và gắn chặt vào vật rắn hệ qui chiếu AXYZ (Hình 2.6). Lấy P là một điểm bất kỳ thuộc vật rắn B. Trong hệ toạ độ vật lý OX0Y0 Z0 ta có: Z0 Z P SAP rP e2 Y e3 (0) e3 A rA e1 Y0 e O (0) 1 (0) e2 X0 X Hình 2.6 r r r rP = rA + s AP (2.21) Phương trình (2.21) có thể viết dưới dạng ma trận như sau: ⎛ xP ⎞ ⎛ x (0) ⎞ ⎛ r11 r12 (0) A r13 ⎞ ⎛ sx ⎞ ⎜ (0) ⎟ ⎜ (0) ⎟ ⎜ ⎜ ⎟ ⎜ yP ⎟ = ⎜ y A ⎟ + ⎜ r21 r22 r23 ⎟ ⎜ s y ⎟ ⎟ (2.22) ⎜ z (0) ⎟ ⎜ z (0) ⎟ ⎜ r r r33 ⎟ ⎜ sz ⎟ ⎝ P ⎠ ⎝ A ⎠ ⎝ 31 32 ⎠⎝ ⎠ -7-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian Trong đó R là ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn B, sx , s y , sz là toạ độ r của vectơ s AP trong hệ qui chiếu Axyz .Nếu sử dụng hệ các toạ độ thuần nhất phương trình (2.22) có thể được viết lại dưới dạng: ⎛ xP ⎞ ⎛ r11 r12 (0) r13 x A ⎞ ⎛ sx ⎞ (0) ⎜ (0) ⎟ ⎜ (0) ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ yP ⎟ = ⎜ r21 r22 r23 yA ⎟ ⎜ sy ⎟ ⎜ z (0) ⎟ ⎜ r r (2.23) r3 z A ⎟ ⎜ sz ⎟ (0) ⎜ P ⎟ ⎜ 31 32 ⎟⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎝1 ⎠ ⎝ 0 0 0 1 ⎠ ⎝1 ⎠ Định nghĩa: Ma trận ⎛ r11 r12 r13 xA ⎞ (0) ⎜ (0) ⎟ r r r23 yA ⎟ H = ⎜ 21 22 (2.24) ⎜ r31 r32 r33 zA ⎟ (0) ⎜ ⎟ ⎝0 0 0 1 ⎠ được gọi là ma trận chuyển toạ độ thuần nhất của điểm P từ hệ Axyz sang hệ Ox0y0z0. Các ma trận quay cơ bản thuần nhất và ma trận tịnh tiến thuần nhất: Các ma trận quay cơ bản (2.15), (2.16) mở rộng ra trong hệ toạ độ thuần nhất bốn chiều có dạng như sau: ⎛1 0 0 0⎞ ⎜ 0 cos ϕ − sin ϕ 0⎟ Ax0(ϕ)= ⎜ ⎟ (2.25) ⎜ 0 sin ϕ cos ϕ 0⎟ ⎜ ⎟ ⎝0 0 0 1⎠ ⎛ cosψ 0 sinψ 0⎞ ⎜ 0 1 0 0⎟ Ay0(ψ)= ⎜ ⎟ (2.26) ⎜ − sinψ 0 cosψ 0⎟ ⎜ ⎟ ⎝ 0 0 0 1⎠ ⎛ cosθ − sin θ 0 0⎞ ⎜ sin θ cosθ 0 0⎟ Az0(θ)= ⎜ ⎟ (2.27) ⎜ 0 0 1 0⎟ ⎜ ⎟ ⎝ 0 0 0 1⎠ Ngoài ra ta đưa vào khai niệm ma trận tịnh tiến thuần nhất có dạng: -8-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian ⎛1 0 0 a⎞ ⎜0 1 0 b⎟ T(a,b,c)= ⎜ ⎟ (2.28) ⎜0 0 1 c⎟ ⎜ ⎟ ⎝0 0 0 1⎠ Trong đó ta thực hiện chuyển động tịnh tiến theo trục toạ độ x một doạn là a, theo trục toạ độ y một đoạn b, theo trục toạ độ z một đoạn c. 2.4 Các góc quay Euler và ma trận quay Euler 2.4.1 Xác định ma trận cosin chỉ hướng từ các góc Euler Vị trí của vật rắn B quay quanh điểm O cố định được xác định bởi hệ qui chiếu động Oxyz (gắn chặt vào vật rắn B) đối với hệ qui chiếu cố định Ox0y0z0 (Hình 2.7). Giả sử giao của mặt phẳng Ox0y0 và mặt phẳng Oxy là trục OK. Trục OK này được gọi là đường nút. Z0 Z θ Y Y0 O Ψ X0 ϕ X K Hình 2.7 Ta đưa vào các ký hiệu sau : - Góc giữa trục Ox0 và OK là ψ - Góc giữa trục Oz0 và Oz là θ - Góc giữa trục OK và Ox là ϕ Ba góc ψ ,θ ,ϕ được gọi là góc Euler. Như thế, vị trí của vật rắn B đối với hệ qui chiếu cố định được xác định bởi ba tọa độ suy rộng ψ ,θ ,ϕ . Phương trình chuyển động của vật rắn quay quanh một điểm cố định có dạng: ψ = ψ (t) ; θ = θ (t) ; ϕ = ϕ (t) (2.29) Từ đó suy ra, vật rắn quay quanh một điểm cố định có ba bậc tự do. -9-
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian Khi xác định vị trí của vật rắn bằng các góc Euler, ta có thể quay hệ qui chiếu cố định Ox0y0z0 sang hệ qui chiếu động Oxyz bằng ba phép quay Euler như sau (Hình 2.8): Z0≡ Ζ1 Y Y2 Z1 ωΨ Z ≡ Z2 Z2 Y0 ωϕ Y 1 θ Y0 O O Y1 ωθ X0 Ψ X1 ≡ Κ ϕ X X ≡ X1 X2 Hình 2.8 - Quay hệ qui chiếu R0 ≡ Ox0y0z0 quanh trục Oz0 một góc ψ để trục Ox0 chuyển tới đường nút OK. Với phép quay này, hệ Ox0y0z0 chuyển sang hệ Ox1y1z1 với Oz0 ≡ Oz1. - Quay hệ qui chiếu R1 ≡ Ox1y1z1 quanh trục Ox1 ≡ OK một góc θ để trục Oz0 ≡ Oz1 chuyển tới trục Oz2 ≡ Oz. Như thế hệ qui chiếu Ox1y1z1 chuyển sang hệ qui chiếu Ox2y2z2 với Ox1 ≡ Ox2 ≡ OK. - Quay hệ qui chiếu R2 ≡ Ox2y2z2 quanh trục Oz2 ≡ Oz một góc ϕ để trục Ox2 ≡ OK chuyển tới trục Ox. Với phép quay này hệ qui chiếu Ox2y2z2 chuyển sang hệ qui chiếu Oxyz với Oz2 ≡ Oz. Như thế, bằng phép quay Euler quanh trục Oz0 một góc ψ , quanh trục OK một góc θ , quanh trục Oz một góc ϕ , hệ qui chiếu Ox0y0z0 chuyển sang hệ qui chiếu Oxyz. Các ma trận quay ứng với các phép quay Euler có dạng: ⎡ cosψ − sinψ 0⎤ A z 0 (ψ ) = ⎢ sinψ cosψ 0⎥ (2.30) ⎢ ⎥ ⎢ 0 ⎣ 0 1⎥ ⎦ ⎡1 0 0 ⎤ A K (θ ) = ⎢0 cosθ − sin θ ⎥ (2.31) ⎢ ⎥ ⎢0 sin θ ⎣ cosθ ⎥ ⎦ - 10 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian ⎡ cos ϕ − sin ϕ 0⎤ A z (ϕ ) = ⎢ sin ϕ cos ϕ 0⎥ (2.32) ⎢ ⎥ ⎢ 0 ⎣ 0 1⎥ ⎦ Bây giờ ta xác định ma trận quay hệ qui chiếu Ox0y0z0 sang hệ qui chiếu Oxyz (cũng là ma trận cosin chỉ hướng của hệ qui chiếu Oxyz đối với hệ qui chiếu Ox0y0z0). Ta lấy P là một điểm bất kỳ của vật rắn B và ký hiệu AE là ma trận quay nêu trên. Theo công thức (2.13) ta có : ⎡ xP ⎤ (0) ⎡ xP ⎤ ⎢ (0) ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ y P ⎥ = A E ⎢ yP ⎥ (2.33) ⎢ z (0) ⎥ ⎢ zP ⎥ ⎣ P ⎦ ⎣ ⎦ Ta ký hiệu xPi ) , yPi ) , z Pi ) là tọa độ của điểm P trong hệ qui chiếu Ri ≡ Oxiyizi ( ( ( (i=1,2). Theo công thức (2.13) ta cá các hệ thức sau: ⎡ xP ⎤ (2) ⎡ xP ⎤ ⎡ xP ⎤ (1) ⎡ xP ⎤ (2) ⎡ xP ⎤ (0) ⎡ xP ⎤ (1) ⎢ (2) ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ (1) ⎥ ⎢ (2) ⎥ ⎢ (0) ⎥ ⎢ (1) ⎥ ⎢ yP ⎥ = A Z (ϕ ) ⎢ yP ⎥ , ⎢ yP ⎥ = A K (θ ) ⎢ yP ⎥ , ⎢ yP ⎥ = A Z 0 (ψ ) ⎢ yP ⎥ (2.34) ⎢ z (2) ⎥ ⎢ zP ⎥ ⎢ z (1) ⎥ ⎢ z (2) ⎥ ⎢ z (0) ⎥ ⎢ z (1) ⎥ ⎣ P ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ P ⎦ ⎣ P ⎦ ⎣ P ⎦ ⎣ P ⎦ Từ đó ta suy ra : ⎡ xP ⎤ (0) ⎡ xP ⎤ ⎢ (0) ⎥ ⎢y ⎥ ⎢ yP ⎥ = A Z 0 (ψ ) A K (θ ) A Z (ϕ ) ⎢ P⎥ (2.35) ⎢ z (0) ⎥ ⎢ zP ⎥ ⎣ P ⎦ ⎣ ⎦ So sánh các biểu thức (2.33) và (2.35) ta suy ra biểu thức ma trận cosin chỉ hướng : A E = A Z 0 (ψ ) A K (θ ) A Z (ϕ ) (2.36) Hay: ⎡ cosψ − sinψ 0 ⎤ ⎡1 0 0 ⎤ ⎡ cos ϕ − sin ϕ 0⎤ AE= ⎢ sinψ cosψ 0 ⎥ ⎢0 cosθ − sin θ ⎥ ⎢ sin ϕ cos ϕ 0 ⎥ (2.37) ⎢ ⎥⎢ ⎥⎢ ⎥ ⎢ 0 ⎣ 0 1 ⎥ ⎢0 sin θ ⎦⎣ cosθ ⎥ ⎢ 0 ⎦⎣ 0 1⎥⎦ - 11 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian AE = ⎡ cosψ cos ϕ − sinψ cosθ sin ϕ − cosψ sin ϕ − sinψ cosθ cos ϕ sinψ sin θ ⎤ ⎢sinψ cos ϕ + cosψ cosθ sin ϕ − sinψ sin ϕ + cosψ cosθ cos ϕ − cosψ sin θ ⎥ (2.38) ⎢ ⎥ ⎢ ⎣ sin θ sin ϕ sin θ cos ϕ cosθ ⎥ ⎦ Ma trận cosin chỉ hướng (3.38) được gọi là ma trận quay Euler. 2.4.2 Xác định các góc Euler từ ma trận cosin chỉ hướng Ma trận cosin chỉ hướng có dạng : ⎡ a11 a12 a13 ⎤ A = ⎢ a21 a22 a23 ⎥ (2.39) ⎢ ⎥ ⎢ a31 a32 ⎣ a33 ⎥ ⎦ Ta có: cos(θ ) = a33 ,sin(θ ) = ± 1 − a33 2 a23 a cos(ψ ) = − ,sin(ψ ) = 13 (2.40) sin(θ ) sin(θ ) a32 a cos(ϕ ) = ,sin(ϕ ) = 31 sin(θ ) sin(θ ) Khi θ = n. π (n=1,2,3,...) thì cos 2 (θ ) = 1,sin(θ ) = 0 việc tính toán sẽ rất khó khăn, vì thế người ta phải tìm cách xác định vật rắn bởi nhiều loại tham số khác nhau. 2.5 Phép quay Roll - Pitch - Yaw Một phép quay khác cũng thường được dùng là phép quay Roll, Pitch và Yaw, gọi tắt là phép quay RPY. Hãy tưởng tượng, gắn hệ tọa độ xyz lên thân một con tàu. Dọc theo thân tàu là trục z (Hình 2.9). - 12 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian X Z Yaw Ψ Roll ϕ Y Pitch θ Hình 2.9 Roll là chuyển động lắc của thân tàu, tương đương với việc quay thân tàu một góc ϕ quanh trục z. Pitch là sự bồng bềnh, tương đương với góc quay θ quanh trục y. Yaw là sự lệch hướng, tương đương với phép quay một góc ψ quanh trục x. Xác định thứ tự quay : quay một góc ψ quanh trục x, tiếp theo là quay một góc θ quanh trục y và sau đó là quay một góc ϕ quanh trục z. Theo thứ tự đó có thể biểu diễn phép quay RPY như sau: A RPY = A Z (ϕ ) A Y (θ ) A Z (ψ ) (2.41) Với : ⎡1 0 0 ⎤ A X (ψ ) = ⎢0 cosψ − sinψ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢0 sinψ ⎣ cosψ ⎥ ⎦ ⎡ cosθ 0 sin θ ⎤ A Y (θ ) = ⎢ 0 1 0 ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ − sin θ ⎣ 0 cosθ ⎥⎦ ⎡ cos ϕ − sin ϕ 0⎤ A Z (ϕ ) = ⎢ sin ϕ cos ϕ 0⎥ ⎢ ⎥ ⎢ 0 ⎣ 0 1⎥ ⎦ Thay vào công thức (2.41) ta được : - 13 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian ⎡1 0 0 ⎤ ⎡ cosθ 0 sin θ ⎤ ⎡ cos ϕ − sin ϕ 0⎤ A RPY = ⎢ 0 cosψ − sinψ ⎥ ⎢ 0 1 0 ⎥ ⎢ sin ϕ cos ϕ 0⎥ ⎢ ⎥⎢ ⎥⎢ ⎥ ⎢ 0 sinψ ⎣ cosψ ⎥ ⎢ − sin θ ⎦⎣ 0 cosθ ⎥ ⎢ 0 ⎦⎣ 0 1⎥ ⎦ Hay : A RPY = ⎡ cos ϕ cosθ cos ϕ sin θ sinψ − sin ϕ cosψ cosϕ sin θ cosψ + sin ϕ sinψ ⎤ ⎢ sin ϕ cosθ sϕ sθ sψ + cϕ cψ sin ϕ sin θ cosψ − cos ϕ sinψ ⎥ (2.42) ⎢ ⎥ ⎢ − sin θ ⎣ cosθ sinψ cosθ cosψ ⎥ ⎦ 2.6 Vận tốc góc của vật rắn 2.6.1 Định nghĩa Vận tốc góc của vật rắn là một trong những khái niệm cơ bản nhất trong động học. Xét vật rắn B chuyển động đối với hệ qui chiếu R0 như hình vẽ (Hình r 2.10). Lấy c là một vector tùy ý khác không thuộc vật rắn B. Do r r 2 r dc (c ) = const nên đạo hàm theo t biểu thức này ta được c . = 0 . Như thế dt r dc r là một vector vuông góc với vector c . dt Z0 c B O R0 Y0 X0 Hình 2.10 r r r r Mặt khác tích có hướng của hai vector có dạng a × c = b . Trong đó vector r r b vuông góc với mặt phẳng chứa hai vector a và c . Những nhận xét đó gợi ý cho chúng ta xây dựng khái niệm vector vận tốc góc của vật rắn như sau. Định nghĩa: Vận tốc góc của vật rắn B đối với hệ qui chiếu R0 là một vector, ký hiệu là r ω sao cho : - 14 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian R0 r dc r r =ω×c (2.43) dt Chú ý : Vận tốc góc của vật rắn B được định nghĩa bởi biểu thức (2.43) là r r duy nhất. Thật vậy, giả sử ω không duy nhất, sẽ tồn tại vector ω ' mà: R0 r dc r r = ω '× c (2.44) dt Lấy biểu thức (2.43) trừ đi biểu thức (2.44) ta được r r r r r r r ω × c − ω '× c = (ω − ω ') × c = 0 (2.45) r Do c là một vector tuỳ ý khác không thuộc vật rắn B và do phương trình r (2.45) luôn thoả mãn với mọi c nên ta phải có hệ thức r r r r ω −ω'= 0 ⇒ ω =ω' Chú ý : Z0 Z Y e3 e2 B e1 R X Y0 X0 Hình 2.11 Ta gắn chặt vào vật rắn một hệ qui chiếu { x, y, z} với các vector đơn vị r r r r T e = [ e1 , e2 , e3 ] trên các trục x,y,z tương ứng (Hình 2.11) Sử dụng ký hiệu : r ω = [ω1 , ω2 , ω3 ] , trong đó ω1 , ω2 , ω3 là hình chiếu của vector ω trên T 3 trục x,y,z : r r ω = ωT . e (2.46) - 15 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian r Ma trận đối xứng lệch của vector ω có dạng : ⎡ 0 −ω3 ω2 ⎤ ω = ⎢ ω3 % 0 −ω1 ⎥ (2.47) ⎢ ⎥ ⎢ −ω2 ⎣ ω1 0 ⎥ ⎦ 2.6.1 Quan hệ giữa ma trận cosin chỉ hướng và vận tốc góc của vật rắn Vật rắn B chuyển động trong hệ qui chiếu cố định OX0Y0Z0. Lấy D là một điểm nào đó thuộc vật rắn B. Gắn chặt vào vật rắn B hệ qui chiếu động DXYZ. Lấy P là một điểm bất kỳ thuộc vật rắn B như hình vẽ (Hình 2.12). Z Z0 P SP Y rP D B X O rD Y0 X0 Hình 2.11 r r Gọi vP và vD là vận tốc của điểm P và điểm D trên hệ cố định R0. A là ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn B đối với hệ R0. Từ hình vẽ ta có: r r r rP = rD + sP (2.48) Đạo hàm phương trình (2.48) trong hệ qui chiếu cố định R0 ta được: R0 r r r drP R0 drD R0 dsP = + (2.49) dt dt dt Theo công thức định nghĩa vận tốc góc của vật rắn B (2.43) ta có: R0 r dsP r r = ω × sP dt Thay vào công thức (2.49) : - 16 -
Chương 2 : Cơ sở lý thuyết chung về phân tích động học vật rắn không gian r r r r vP = v D + ω × s P (2.50) Biểu diễn (2.50) dưới dạng ngôn ngữ đại số : R0 v P = R 0 v D + ω.R 0 s P % (2.51) Mặt khác ta biểu diễn phương trình (2.48) dưới dạng đại số: R0 rP = R 0 rD + R 0 sP (2.52) Do A là ma trận cosin chỉ hướng của vật rắn B nên: R0 s P = A.s P (2.53) Vậy (2.52) ⇔ R0 rP = R 0 rD + A.sP (2.54) Đạo hàm phương trình (2.54) theo thời gian t ta được: R0 & v = R 0 v + A.s (2.55) P D P Vì A là ma trận cosin chỉ hướng nên là ma trận trực giao. Từ công thức (2.53) ta suy ra: s P = A −1.R 0 s P = A T .R0 s P (2.56) Thay (2.56) vào (2.55) ta được: R0 & v = R 0 v + A.A T .R 0 s (2.57) P D P % & So sánh (2.51) và (2.57) ta có ω = A.A T (2.58) Với ω được xác định theo (2.47) % Như vậy nếu biết ma trận cosin chỉ hướng A của vật rắn B và đạo hàm & của nó A , ta có thể xác định được các thành phần vận tốc góc của vật rắn B theo công thức (2.58). - 17 -

CÓ THỂ BẠN MUỐN DOWNLOAD