Bài giảng Vật lý A2: Chương 5

Chia sẻ: Nguyễn Hà | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:11

Thêm vào BST

Báo xấu

130
lượt xem 12
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Chương 5 Quang học lượng tử thuộc bài giảng Vật lý A2, cùng nắm kiến thức trong chương này thông qua việc tìm hiểu một số nội dung chính sau: quan niệm về không gian, thời gian theo quan điểm cơ học cổ điển, hai tiên đề của Einstein, phép biến đổi Lorentz, các hệ quả của phép biến đổi Lorentz,...

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Bài giảng Vật lý A2: Chương 5

Chương V QUANG HỌC LƯỢNG TỬ
I.Quan niệm về không gian, thời gian theo quan điểm cơ học cổ điển. Xét hệ quy chiếu quán tính k(x,y,z,t). Hệ k’(x’,y’,z’,t’) chuyển động với vận tốc v so với k, dọc theo trục x, tại thời điểm t = 0 thì O trùng O’
1.Không gian có tính tuyệt đối: t = t’ 2.Xét vị trí của M trong 2 hệ k và k’ x = x’ +vt, y = y’, z = z’ Vị trí không gian có tính tương đối phụ thuộc vào hệ quy chiếu 3. Khoảng không gian: Đặt thước AB = ℓ0 nằm yên trong hệ k’, dọc theo trục x’ Chiều dài của thước trong hệ k’: ℓ0 =x’A –x’B Chiều dài của thước trong hệ k: ℓ = XB – xA Khoảng không gian có tính tương đối phụ thuộc vào hệ quy chiếu.
II. Hai tiên đề của Einstein 1.Mọi định luật vật lý đều như nhau trong các hệ quy chiếu quán tính. 2. Vân tốc ánh sáng trong chân không đều bằng nhau đối với mọi hệ quy chiếu quán tính, nó có giá trị bằng c = 3.10-8m/s2 và là giá trị vận tốc cực đại trong tự nhiên
III. Phép biến đổi Lorentz x  Vt x ' Vt ' x'  x 2 1 V V2 2 1 c c2 V t x V c2 t ' x' t'  2 t c V2 1 V2 c2 1 c2 Vì chỉ chuyển động theo trục x nên y = y’, z = z’ Khi v
IV. Các hệ quả của phép biến đổi Lorentz 1. Khái niệm về tính đồng thời và quan hệ nhân quả Xét hai biến cố A1(x1,y1,z1,t1) và A2(x2,y2,z2,t2) trong hệ K, khoảng thời gian của 2 biến cố đó trong hệ k’là t’2 – t’1 V t 2  t1  ( x 2  x1 ) 2 t '2  t '1  c V2 1 c2 Các biến cố có thể xảy ra đồng thời trong hệ k nhưng chưa chắc đồng thời hệ k’ và thứ tự các biến cố trong hệ k’ có thể là bất kỳ
Tuy nhiên trong quan hệ nhân quả thứ tự các biến cố được đảm bảo Ví dụ A1(x1,t1) là biến cố viên đạn bắn ra, A2(x2,t2) viên đạn trúng đích. Gọi u là vận tốc viên đạn và x2 >x1 nên x2 – x1 = u(t2 – t1) V  V.u  t 2  t1  .u ( t 2  t1 ) ( t 2  t1 ) 1  2  t ' 2  t '1  c2   c  V2 V2 1 1 c2 c2 Vì u t1 thì t’2 > t’1
2. Sự co ngắn chiều dài Xét thước AB = x’A – x’B = ℓ0 nằm yên trong hệ k’ và đặt dọc theo trục x Chiều dài của thước trong hệ k là ℓ = xA – xB x 2  x1 x '2  x '1  V2 1 c2 V2   o 1  o c2 Độ dài của thanh trong hệ quy chiếu mà thanh chuyển động bị co ngắn theo phương chuyển động
3. Sự giãn của thời gian Xét 2 biến cố xảy ra tại cùng 1 điểm trong hệ k’ Khoảng thời gian của 2 biến cố đó trong hệ k’: Δt’= t’2 – t’1 Khoảng thời gian của 2 biến cố đó trong hệ K: Δt = t2 – t1 t  t 2  t 1  t '2  t '1 V2 t '  t 1   t V 2 c2 1 c2 Khoảng thời gian của một quá trình trong hệ chuyển động bao giờ cũng nhỏ hơn khoảng thời gian của quá trình đó trong hệ đứng yên
V. Động lực học tương đối tính Khối lượng của vật khi chuyển động với vận tốc gần bằng vận tốc ánh sáng: mo m v2 1 c2 Động lượng của vật: mo p  mv  v v2 1 c2 Phương trình cơ bản của cơ học tương đối: d F ( m v) dt
Năng lượng của vật khi chuyển động E = mc2 = m0c2 +Eđ Năng lượng nghỉ: E0 = m0c2 Động năng: Eđ = mc2 – m0c2      1  2 2 2 Eđ  mc  m o c  m o c   1  v2   1 2     c 