Luận văn Thạc sĩ Toán học: Bài toán giải chập trong thống kê phi tham số

Chia sẻ: Lavie Lavie | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:62

Thêm vào BST

Báo xấu

87
lượt xem 12
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Luận văn Thạc sĩ Toán học: Bài toán giải chập trong thống kê phi tham số bao gồm những nội dung về kiến thức chuẩn bị; giải chập trên bằng phương pháp dựa trên các hàm Wavelet; giải chập cầu bằng phương pháp tiếp cận bộ hàm.

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Luận văn Thạc sĩ Toán học: Bài toán giải chập trong thống kê phi tham số

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TP. HỒ CHÍ MINH Nguyễn Thị Diệu Huyền BÀI TOÁN GIẢI CHẬP TRONG THỐNG KÊ PHI THAM SỐ LUẬN VĂN THẠC SĨ TOÁN HỌC Thành phố Hồ Chí Minh - 2013
BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TP. HỒ CHÍ MINH Nguyễn Thị Diệu Huyền BÀI TOÁN GIẢI CHẬP TRONG THỐNG KÊ PHI THAM SỐ Chuyên ngành: Toán Giải tích Mã số: 60460102 LUẬN VĂN THẠC SĨ TOÁN HỌC NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC: GS.TS ĐẶNG ĐỨC TRỌNG Thành phố Hồ Chí Minh - 2013
LỜI CẢM ƠN Để thực hiện tốt luận văn này, ngoài sự cố gắng nổ lực của bản thân, tôi đã nhận được sự quan tâm, giúp đỡ từ thầy cô, bạn bè và gia đình. Nhân đây, tôi xin được gởi lời cảm ơn. Trước hết, tôi xin chân thành cảm ơn Quý thầy cô trong Khoa Toán – Tin trường Đại học Sư phạm Thành Phố Hồ Chí Minh đã truyền thụ những kiến thức bổ ích, làm nền tảng cho tôi trong quá trình nghiên cứu luận văn này. Và hơn hết, tôi xin gởi lời tri ân sâu sắc đến GS. TS. Đặng Đức Trọng, người đã tận tình hướng dẫn, dạy bảo tôi phương pháp nghiên cứu khoa học, và tạo mọi điều kiện để tôi có thể hoàn thành luận văn này. Tôi cũng xin gởi lời cảm ơn chân thành đến Quý thầy cô trong hội đồng chấm luận văn đã dành thời gian xem xét, chỉnh sửa và đưa ra những nhận xét quý báu để luận văn của tôi được hoàn thiện. Bên cạnh sự chỉ dạy của thầy cô, tôi cũng nhận được sự quan tâm của gia đình và bạn bè. Xin chân thành cảm ơn mọi người. Thành phố Hồ Chí Minh, tháng 9 năm 2013 Nguyễn Thị Diệu Huyền 1
MỤC LỤC LỜI CẢM ƠN .............................................................................................................. 1 MỤC LỤC .................................................................................................................... 2 CÁC KÝ HIỆU ............................................................................................................ 3 LỜI MỞ ĐẦU .............................................................................................................. 4 CHƯƠNG 1: KIẾN THỨC CHUẨN BỊ ................................................................... 5 1.1. Một số kiến thức về giải tích điều hòa trên  ,  2 và  ( 3) ............................... 5 1.1.1. Các phép toán trên  .............................................................................................. 5 1.1.2. Một số kiến thức về độ đo ....................................................................................... 5 1.1.3. Tích vô hướng Hermit trên không gian vectơ ......................................................... 8 1.1.4. Một số chuẩn đặc biệt.............................................................................................. 9 1.1.5. Các biến đổi Fourier trên  ................................................................................. 10 1.1.6. Các yếu tố của giải tích điều hòa trên  ( 3) và  2 ........................................... 15 1.2. Một số kiến thức về xác suất thống kê ..................................................................... 18 1.2.1. Khái niệm hàm phân phối, hàm mật độ ................................................................ 18 1.2.2. Các giá trị đặc trưng của biến ngẫu nhiên X ......................................................... 19 CHƯƠNG 2: GIẢI CHẬP TRÊN  BẰNG PHƯƠNG PHÁP DỰA TRÊN CÁC HÀM WAVELET ............................................................................................ 23 2.1. Giới thiệu bài toán nhân chập trên  ..................................................................... 23 2.2. Giải bài toán nhân chập trên  bằng phương pháp dựa trên các hàm wavelet 24 2.2.1. Cơ sở lý thuyết ...................................................................................................... 24 2.2.2. Thuật toán giải chập dựa trên các wavelet ............................................................ 34 CHƯƠNG 3: GIẢI CHẬP CẦU BẰNG PHƯƠNG PHÁP TIẾP CẬN BỘ HÀM ..................................................................................................................................... 35 3.1. Giới thiệu bài toán nhân chập cầu ........................................................................... 35 3.2. Giải bài toán chập cầu bằng phương pháp tiếp cận bộ hàm ................................. 36 3.2.1. Cơ sở lý thuyết ...................................................................................................... 36 3.2.2. Thuật toán cực tiểu hóa ước lượng Lasso ............................................................. 58 KẾT LUẬN VÀ KIẾN NGHỊ................................................................................... 59 TÀI LIỆU THAM KHẢO ........................................................................................ 60 2
CÁC KÝ HIỆU = [ −∞; +∞ ] . = ( −∞; +∞ ) ,   {  n = x =( x j ) | x j ∈ ,i =1,n . j } {a + bi | a,b ∈ , i2 = = −1} . {  n = x =( x j ) | x j ∈ , j =1,n . j } = 2 {( x ) ∈  | x j j 3 2 1 + x 22 + x= 2 3 } 1 : mặt cầu đơn vị trong  3 . {  m×n = X =( x jk ) m×n } | x jk ∈ , j =1,m, k =1,n : không gian các ma trận thực cấp m × n . )  ( 3= {X ∈  3×3 : X là ma trận trực giao } : nhóm quay trong  3 .    p ( Ω= )  f : Ω →  : ∫ f dµ < ∞  . p  Ω  χ A : là hàm đặc trưng của tập A thỏa 1 , x ∈ A χA ( x ) =  0 , x ∉ A. 3
LỜI MỞ ĐẦU Bài toán tích chập xảy ra trong nhiều lĩnh vực thống kê phi tham số. Bài toán thường gặp là ước lượng hàm mật độ của biến ngẫu nhiên X dựa trên dữ liệu bị nhiễu Y= X + ε trong đó ε là biến ngẫu nhiên chưa biết nhưng hàm mật độ của nó xem như đã biết. Trong hai thập kỷ gần đây, bài toán này được quan tâm ngày càng nhiều hơn, việc mở rộng bài toán tích chập trên  thành bài toán tích chập trên quả cầu  2 đồng nghĩa với việc mở rộng các ứng dụng của nó trong nhiều lĩnh vực, như kinh tế, y học, kỹ thuật,… Đặc trưng của bài toán tích chập là chúng ta không thể tìm ra kết quả của nó một cách chính xác mà chỉ ở dạng “gần đúng”. Do đó, mặc dù đã có không ít nhà toán học đưa ra phương pháp giải bài toán này nhưng kết quả vẫn không dừng lại ở đó, vì có thể có một phương pháp khác cho ra kết quả “tốt hơn”. Vì vậy, chúng tôi chọn đề tài này làm nội dung nghiên cứu của luận văn nhằm học tập phương pháp nghiên cứu và có thể phát triển đề tài theo hướng của các nhà khoa học trong và ngoài nước. Nội dung luận văn gồm ba chương. Cụ thể như sau: Chương 1: Trong phần này, chúng tôi đưa ra các kiến thức cơ bản, đặc biệt là các lý thuyết về giải tích Fourier trên  ,  2 và  ( 3) , nhằm cung cấp cho việc giải các bài toán trong chương 2 và 3. Chương 2: Trong phần này, chúng tôi dựa chủ yếu vào sách [1], trình bày lại phương pháp xây dựng ước lượng hàm mật độ f của bài toán giải chập trên  dựa trên các hàm wavelet và đánh giá ước lượng này thông qua đánh giá MISE của nó (được định nghĩa trong (2.10)). Chương 3: Dựa chủ yếu vào bài báo [11], chúng tôi trình bày lại cách xây dựng ước lượng Lasso của hàm mật độ f của bài toán giải chập cầu, cực tiểu hóa ước lượng này bằng cách thiết lập bất đẳng thức oracle với giả thiết cổ điển dựa trên bộ hàm tổng quát. 4
CHƯƠNG 1: KIẾN THỨC CHUẨN BỊ 1.1. Một số kiến thức về giải tích điều hòa trên  ,  2 và  ( 3) 1.1.1. Các phép toán trên  Giả sử z ∈  , z =ℜ ( z ) + iℑ ( z ) =( ℜ ( z ) , ℑ ( z ) ) ∈  2 , với ℜ ( z ) , ℑ ( z ) lần lượt là phần thực, phần ảo của z, nên có thể xem  =  2 . Ta kí hiệu z =ℜ ( z ) − iℑ ( z ) là số phức liên hợp của z, z= ℜ2 ( z ) + ℑ2 ( z ) là môđun của z. Các phép toán trên  : z = z , z.z = ℜ2 ( z ) + ℑ2 ( z ) = z , 2 z + z =2ℜ ( z ) , z − z = 2iℑ ( z ) , z + w =z + w , z.w = z.w . 1.1.2. Một số kiến thức về độ đo 1. Độ đo Lebesgue Cho tập X ≠ ∅ , một họ F các tập con của X được gọi là σ -đại số trên X nếu nó thỏa mãn các điều kiện sau: i. X ∈F , và nếu A ∈ F thì X \ A ∈F. ii. Hợp đếm được các tập thuộc F cũng là tập thuộc F. Khi đó, (X , F) gọi là không gian đo được, mỗi tập A∈ F gọi là tập đo được đối với F hay là F – đo được. Và xét hàm f : A →  . Với a ∈  , ta kí hiệu A [f < a ] = {x ∈ A : f ( x ) < a} . Hàm f được gọi là đo được trên A (đối với F hay F – đo được) nếu A [f < a ] ∈ F , ∀a ∈  . Một ánh xạ µ : F → [ 0, ∞ ] được gọi là một độ đo xác định trên F nếu i) µ ( ∅ ) =0 ii) µ có tính chất σ − cộng, nghĩa là 5
∞  ∞ ∀ {A n } n ⊂ F, ( A n ∩ A m ≠ ∅,n ≠ m ) ⇒ µ   A n  =∑ µ ( A n ) .  n =1  n =1 Khi đó, ( X, F, µ ) được gọi là không gian độ đo. Độ đo µ còn được gọi là độ đo tầm thường (độ đo 0) nếu µ ( A ) = 0 , ∀A ∈ F . Nếu X =  , tức σ -đại số F các tập con của  , thì mỗi tập A ∈ F gọi là tập đo được theo Lebesgue hay tập (L) – đo được, hàm f được gọi là hàm đo được theo Lebesgue hay hàm (L) – đo được, và độ đo µ xác định trên F gọi là độ đo Lebesgue. Nếu ( X,τ ) là không gian tôpô, σ -đại số F sinh bởi họ τ thì F gọi là σ -đại số Borel, mỗi tập A ∈ F gọi là tập Borel, và độ đo µ xác định trên các tập Borel gọi là độ đo Borel. 2. Độ đo Haar (hay còn gọi là độ đo Radon) Trong giải tích toán học, độ đo Haar là một độ đo gán một “tập bất biến” vào các tập con của các nhóm tôpô compact địa phương và sau đó định nghĩa tích phân của các hàm trên các nhóm tôpô đó. Cho (G,.) là một nhóm tôpô compact địa phương Hausdorff, F là σ -đại số Borel tập tất cả các tập con compact của G. Với g ∈ G , S∈ F , ta định nghĩa tịnh tiến trái và tịnh tiến phải tập Borel S như sau: = • Tịnh tiến trái tập S là tập gS {g.s : s ∈ S} . = • Tịnh tiến phải tập S là tập Sg {s.g : s ∈ S} . Các tập gS , Sg cũng là tập Borel. Một độ đo µ xác định trên σ -đại số Borel F được gọi là bất biến tịnh tiến trái nếu với mọi g ∈ G , S∈ F , ta có µ ( gS) = µ ( S) . Bất biến tịnh tiến phải cũng được định nghĩa tương tự. • Một độ đo µ xác định trên σ -đại số Borel F được gọi là chính quy nếu: i) Độ đo µ hữu hạn trên mọi tập compact: µ ( K ) < ∞ với mọi K compact ii) Độ đo µ là chính quy ngoài trên các tập Borel E: =µ (E) inf {µ ( U ) : E ⊆ U, U mở và Borel} iii) Độ đo µ là chính quy trong trên các tập Borel E: 6
=µ (E) sup {µ ( K ) : K ⊆ E, K compact} . Lưu ý: Nếu G =  n thì ii), iii) là hệ quả của i).  Định nghĩa độ đo Haar Cho µ là độ đo Borel dương, không tầm thường, µ được gọi là độ đo Haar trái (phải) nếu: i. µ chính quy ii. µ bất biến tịnh tiến trái (phải). Độ đo Haar trái thường được gọi là độ đo Haar. Từ định nghĩa, ta có độ đo Haar µ tồn tại duy nhất, µ ( U ) > 0 , với mọi U mở và Borel. Đặc biệt, nếu G compact thì 0 < µ ( G ) < ∞ . Độ đo xác suất Haar của không gian đo được Borel ( G, F ) , thường kí hiệu  , là độ đo Haar thỏa 0 ≤  ( E ) ≤ 1 , ∀E ⊆ G , và  ( G ) = 1 . Cho không gian độ đo Borel ( X, F, µ ) với µ là độ đo Haar. Xét hàm f : G →  liên tục, có giá compact. Tích phân của f trên G theo độ đo Haar µ , ∫ f ( g ) dµ ( g ) hay viết g∈G gọn ∫ f ( g ) dg , được định nghĩa là tổng Riemann G N ∫ f ( g ) dg G = ∑ f ( g )µ ( A ) i =1 i i N trong đó các g i ∈ A i , A i ∩ A j = ∅ , i ≠ j và A i =1 i =G. Ta có các tính chất: Với c1 ,c 2 ∈  , f1 ,f 2 : G →  • ∫ (c f G 1 1 + c 2f 2 )( g ) dg = c1 ∫ f1 ( g ) dg + c 2 ∫ f 2 ( g ) dg . G G • ∫ f ( hg ) dg G = ∫ f ( g ) dg G với mọi h ∈ G , f : G →  . 3. Hàm bình phương khả tích Hàm f : Ω →  là bình phương khả tích nếu f là hàm đo được Lebesgue với độ đo µ và thỏa mãn 2 ∫ Ω f dµ < ∞ . 7
1.1.3. Tích vô hướng Hermit trên không gian vectơ Giả sử V là không gian vectơ trên trường  . Tích .,. : V × V →  là tích vô hướng Hermit trên không gian vectơ V nếu .,. thỏa mãn các điều kiện sau : i) u1 + u 2 , v = u1 , v + u 2 , v với mọi u1 ,u 2 , v ∈ V ; ii) cu, v = c u, v với mọi u, v ∈ V , c ∈  ; iii) u, v = v,u với mọi u, v ∈ V ; iv) u,u ≥ 0 với mọi u ∈ V ; u,u = 0 ⇔ u = θ (với θ là phần tử không trong V). Từ các điều kiện trên suy ra v) u, v1 + v 2 = u, v1 + u, v 2 với mọi u, v1 , v 2 ∈ V ; vi) u,cv = c u, v với mọi u, v ∈ V , c ∈  ; vii) θ ,u = 0= u,θ với mọi u ∈ V . Khi đó u 2 := u,u được gọi là chuẩn liên hợp của u. Chú ý rằng cu 2 = c u 2 với mọi u ∈ V , c ∈  . Mệnh đề sau cần thiết trong cơ sở lý thuyết. Mệnh đề 1.1 u + v= + v + 2ℜ u, v với mọi u, v ∈ V . 2 2 2 2 u 2 2 Thật vậy u+v = u + v,u + v 2 2 = u,u + u, v + v,u + v, v = u,u + u, v + u, v + v, v = + v + 2ℜ u, v . 2 2 u 2 2 Hệ quả 1.1 (qui tắc hình bình hành) u+v 2 2 + u−v = 2 2 ( 2 u 2+ v 2 2 2 ) với mọi u, v ∈ V . 8
Ngoài ra, giả sử A:V×V →  và B:V× V →  sao cho = u, v A ( u, v ) + iB ( u, v ) với mọi u, v ∈ V . Khi đó ta có • A và B là các song tuyến tính trên  ; • A là đối xứng và xác định dương; • B là không đối xứng; • A ( iu,iv ) = A ( u, v ) với mọi u, v ∈ V ; • A ( iu, v ) = − B ( u, v ) với mọi u, v ∈ V . Trong các trường hợp cụ thể:  Tích vô hướng Hermit trên không gian vectơ  n = Với u ( u1 ,..,u n )= ∈  n , v ( v1 ,.., v n ) ∈  n . Khi đó n u, v = ∑u v i =1 i i là tích vô hướng Hermit của u và v trên  n .  Tích vô hướng Hermit trên  2 (   ( 3) ) Với g, h ∈  2 (   ( 3) ) . Khi đó g,h =∫ g ( x ) h ( x )dx x∈( 3) là tích vô hướng Hermit của g và h trên  2 (   ( 3) ) . Lưu ý: • ∫ f ( x )dx = ∫ ℜ ( f ( x ) ) dx + i ∫ ℑ ( f ( x ) )dx Ω Ω Ω f ( x )f (= x )dx f ( x ) dx ≥ 0 . 2 •= = ∫ ∫ 2 f 2 f ,f Ω Ω 1.1.4. Một số chuẩn đặc biệt 1. Với 1 ≤ p < ∞ , chuẩn  p được xác định như sau 9
1  K p =  ∑ λk  = ( λ1,.., λK ) ∈ K . p λ p với λ  k =1  Khi đó, ta có 1 λ 1 ≤ K λp p với λ = ( λ1,.., λK ) ∈ K . Chứng minh: Sử dụng bất đẳng thức Jensen. 2. Chuẩn  ∞ được xác định bởi λ ∞ với λ = max λk = 1≤ k ≤ K ( λ1,.., λK ) ∈ K . = 3. Cho λ ( λ1,.., λK ) ∈ K , tập J ⊂ {1,..,K} , bất kỳ. J C = {1,..,K} \ J . Ta ký hiệu λJ ∈  K là vectơ với các thành phần λJ( ) thỏa k λk , k ∈ J λJ( k ) =  với λk ∈ {λ1 ,..., λK } . 0 , k ∈ JC 1.1.5. Các biến đổi Fourier trên  Trước hết, ta định nghĩa tích chập trên  . Cho f , g ∈ 1 (  ) , tích chập của f và g , kí hiệu f ∗ g , được định nghĩa bởi f ∗ g(= x) ∫ f ( y ) g ( x − y ) dy , x∈ . 1.1.5.1. Biến đổi Fourier trong 1 (  ) Với f ∈ 1 (  ) , biến đổi Fourier của f , kí hiệu f ft , có dạng f ft ( t ) = ∫ exp ( itx )f ( x ) dx , t∈ xác định trong không gian 1 (  ) . Bổ đề sau sẽ tóm tắt các tính chất quan trọng . Bổ đề 1.1 Giả sử f , g ∈ 1 (  ) , λ , µ ∈  . Khi đó ta có ( λf + µg ) =λ f ft + µ g ft . ft 1. Tính tuyến tính: (f * g) = f ft g ft . ft 2. Tích chập: 10
3. Tính bị chặn: sup t∈ f ft ( t ) ≤ f 1 . 4. Tính liên tục đều: f ft ( t ) − f ft ( s ) → 0 khi t −s → 0. f (.a + b )  ( t ) = a −1 exp ( −itb / a ) f ft ( t / a ) . ft 5. Sự mở rộng tuyến tính: 1 ft 1 6. Biến đổi Fourier: f ( ⋅) cos ( a ⋅)  (= t) f ( t + a ) + f ft ( t − a ) , ∀a ∈  . ft 2 2 7. Tính đối xứng: Nếu f ( t ) ∈  , ∀t ∈  thì f ft ( − t ) = f ft ( t ) , ∀t ∈  . f ( t ) ∀t ∈  , thì Hơn nữa, nếu f đối xứng, tức là f ( − t ) = f ft ( t ) , ∀t ∈  . f ft ( − t ) = Chứng minh: 1. Do tính tuyến tính của tích phân. 2. Với mọi f , g ∈ 1 (  ) , ta có (f * g) ( t ) = ∫ exp ( itx )∫ f ( y )g ( x − y ) dydx ft = ∫ exp ( ity )f ( y ) ∫ exp ( it ( x − y ) ) g ( x − y ) dxdy = ∫ exp ( ity )f ( y ) dy ∫ exp ( ity ) g ( y ) dy (do định lí Fubini) = f ft ( t ) g ft ( t ) . 3. Ta có =f ft ( t ) ∫ exp ( itx )f ( x ) dx ≤ exp ( itx ) f ( x ) dx ∫  =1 = ∫ f ( x ) dx = f 1 , ∀t ∈  . 4. Ta có f ft ( t ) − f ft ( s ) ≤ ∫ exp ( itx ) − exp ( isx ) f ( x ) dx = ∫ exp ( i ( t − s ) x ) − 1 f ( x ) dx . Vì exp ( i ( t − s ) x ) − 1 f ( x ) ≤ 2 f nên f ft ( t ) − f ft ( s ) ≤ 2 f 1 . Mặt khác, với t ∈  , ta có exp ( i ( t − s ) x ) − 1 f ( x ) → 0 khi t − s → 0 , ∀x ∈  . 11
Do đó f ft liên tục đều trên  . 5. Ta có (.a + b ) ( t ) ∫ exp ( itx )f ( ax + b ) dx ft f= exp ( it ( u − b ) a )f ( u ) du 1 a∫ = 1 = exp ( −itb a ) ∫ exp ( itu a )f ( u ) du a 1 = exp ( −itb a ) f ft ( t a ) . a 6. Sử dụng công thức Euler, ta có f ( ⋅) cos ( a ⋅)  (t) ∫ exp ( itx ) f ( x ) cos ( ax ) dx ft = 1 1 ( ) ( ) exp ix ( t − a )  f ( x ) dx 2∫ 2∫ = exp   ix t + a   f x dx + 1 ft 1 = f ( t + a ) + f ft ( t − a ) . 2 2 7. Với mọi t ∈  , ta có f ft ( − t= ) ∫ exp ( −itx ) f ( x ) dx= ∫ exp ( itx )f ( x ) dx= f ft ( t ) . Hơn nữa, nếu f đối xứng thì 0 +∞ =f (t) ft ∫ exp ( itx ) f ( x ) dx + ∫ exp ( itx ) f ( x ) dx −∞ 0 +∞ +∞ =∫ exp ( −itx ) f ( x ) dx + 0 ∫ exp ( itx ) f ( x ) dx 0 +∞ = 2 ∫ cos ( tx ) f ( x ) dx ∈  . 0 Suy ra f ft ( − t ) =f ft ( t ) , ∀t .  Định lí 1.1 Giả sử f ∈ 1 (  ) bị chặn và liên tục tại x ∈  , và f ft ∈ 1 (  ) . Khi đó, ta có 1 f (x) = ∫ exp ( −itx )f ft ( t ) dt . 2π 12
Chứng minh: Xem [1, tr.181-182]. 1.1.5.2. Biến đổi Fourier trong  2 (  ) Giả sử  là tập hợp các hàm bị chặn và liên tục thuộc 1 (  ) mà biến đổi Fourier khả tích. Dễ dàng ta thấy  cũng là không gian tuyến tính và từ Bổ đề 2.1 (trong chương 2), ta có  ⊆  2 (  ) . Với f ∈  , g ∈ 1 (  ) , ta có f ,g = ∫ f ( x ) g ( x )dx 1 = ∫∫ exp ( −itx ) f ( t ) dtg ( x )dx ft 2π 1 = ∫∫ exp ( −itx ) g ( x )dxf ( t ) dt ft 2π 1 = ∫ g ft ( − t ) f ft ( t ) dt 2π 1 = ∫ g ft ( t )f ft ( t ) dt 2π 1 ft ft = f ,g . 2π Nếu g = f , ta được 1 ft 2 = 2 f f . 2 2π 2 Bổ đề sau cho ta thấy các hàm f ∈  2 (  ) xấp xỉ bởi các hàm trong  . Bổ đề 1.2 Ta có  là tập trù mật trong  2 (  ) . Tức là, với mọi f ∈  2 (  ) , tồn tại ( f n )n ⊂  sao cho n →∞ fn − f 2  → 0. Chứng minh: Xem [1, tr.183-184]. Từ đây ta có định lí sau. Định lí 1.2 13
Biến đổi Fourier trên  2 (  ) , xác định bởi sự liên tục đều của biến đổi Fourier trên  , là một song ánh đi từ  2 (  ) vào  2 (  ) . Ánh xạ ngược của nó là ánh xạ 1 ft f f ( −.) . Hơn nữa, với mọi f , g ∈  2 (  ) , ta có 2π 1 ft ft f ,g = f ,g (đẳng cự Plancherel) 2π 1 ft 2 = 2 f f . (đẳng thức Parseval) 2 2π 2 Để so sánh biến đổi Fourier trên 1 (  ) và trên  2 (  ) , ta sẽ chỉ ra sự khác nhau giữa biến đổi Fourier không có ảnh của một hàm trên 1 (  ) với một hàm nào đó trên  2 (  ) . Mặt khác, biến đổi Fourier của một hàm trong  2 (  ) nói chung không cần liên tục hay bị chặn. Tuy nhiên, trong Bổ đề 1.1 các tính chất 1, 5, 6 và 7 cũng đúng đối với biến đổi Fourier trong  2 (  ) , riêng tính chất 7, từ “với mọi” sẽ thay bằng “hầu khắp nơi” theo nghĩa Lebesgue. Tương tự, kết quả giải chập cũng được đưa ra trong bổ đề sau. Bổ đề 1.3 Với mọi f ∈  2 (  ) , g ∈ L1 (  ) ∩ L 2 (  ) , ta có (f * g) = f ft g ft . ft Chứng minh:  Trường hợp 1: f ∈ 1 (  ) ∩  2 (  ) , g ∈ 1 (  ) ∩  2 (  ) . Theo tính chất 2 của Bổ đề 1.1 ta có Bổ để 1.3.  Trường hợp 2: f ∈  2 (  ) , tùy ý. Áp dụng Bổ đề 1.2, ta có 1 (  ) ∩  2 (  ) trù mật trong  2 (  ) nên với f ∈  2 (  ) , tồn tại ( f n )n ⊂ 1 (  ) ∩  2 (  ) sao cho f n → f ứng với chuẩn trong  2 (  ) .Tức là n →∞ fn − f 2  → 0. Do tính chất 2 và 3 của Bổ đề 1.1, g ∈ 1 (  ) ∩  2 (  ) nên g ft ( t ) ≤ g 1 và ( fn ∗ g ) = ft f nft g ft . 14
Và theo đẳng thức Parseval, ta có n →∞ f nft g ft  → f ft g ft ∈  2 (  ) . Mặt khác, sử dụng đẳng thức Parseval, bất đẳng thức Cauchy-Schwarz và định lí Fubini, ta có ft 2 ( fn ∗ g ) − (f ∗ g) = 2π ( f n − f ) ∗ g ft 2 2 2 2 ≤ 2π ∫ ∫ f n ( x − y ) − f ( x − y ) g ( y ) g ( y) 12 12 dy dx ≤ 2π ∫∫ f n ( x − y ) − f ( x − y ) g ( y ) dxdy g 1 = 2π f n − f 2 . g 1  n →∞ → 0. 2 2  Định lí 1.3 Giả sử f ∈  2 (  ) có giá trên [ −π , π ] . Khi đó, ta có 2 π 1 ∫π − f (x) − 2π ∑ exp ( −ikx ) f ( k ) k ≤n ft n →∞ dx  → 0. Hơn nữa, đẳng thức Parseval cũng đúng ở dạng rời rạc 1 ∑ f (k) 2 = 2 ft f . 2 2π k Chứng minh: Xem [1, tr.193-194]. 1.1.6. Các yếu tố của giải tích điều hòa trên  ( 3) và  2 1.1.6.1. Biến đổi Fourier trên  ( 3) Trên  ( 3) cho các ma trận  cosφ − sin φ 0   cosθ 0 sin θ    u (φ ) =  sin φ cosφ 0  , a (θ ) =  0 1 0   0 1   − sin θ 0 cosθ   0   trong đó φ ∈ [ 0,2π ) , θ ∈ [ 0, π ) . Theo sự khai triển góc Euler, với g ∈  ( 3) , g được viết duy nhất dưới dạng g = u (φ ) a (θ ) u (ψ ) 15
trong đó φ , ψ ∈ [ 0,2π ) , θ ∈ [ 0, π ) và các góc này là góc Euler. Xét các hàm Dmn ( g ) mn (φ ,θ ,ψ ) ( cosθ ) − i( mφ + nψ ) = = D  e  .Pmn trong đó φ ,ψ ∈ [ 0,2π ) , θ ∈ [ 0, π ) ; m , n ∈ [ −, − + 1,...,  − 1,  ] với  = 0,1,... sin n −m θ .(1 + cosθ )  (  − n )!  m 12 và  Pmn ( cosθ ) = i m−n 12   2 (  + m )!(  − m )!  (  + n )! d +n ( cosθ − 1) ( cosθ + 1) +m −m × . d ( cosθ ) +n  Các hàm Pmn , với − ≤ m,n ≤ ,  =0,1,... , là các hàm riêng của toán tử Laplace Beltrami trên  ( 3) . Hơn nữa, { 2 + 1Pmn  } : − ≤ m,n ≤ ,  =0,1,... là cơ sở trực chuẩn đầy đủ của 2 (   ( 3) ) ứng với độ đo xác suất Haar và có thể là các hàm điều hòa quay. Ta định nghĩa: • Với g ∈  ( 3) , − ≤ m,n ≤ ,  =0,1,... D ( g ) =  Dmn ( g )  là ma trận cấp ( 2 + 1) × ( 2 + 1) . • Với f ∈  2 (   ( 3) ) , biến đổi Fourier của f trên  ( 3) : (f )∗ mn = ∫( 3) f ( g ) Dmn ( g ) dg . ( ) Và f ∗ =  f ∗  là ma trận cấp ( 2 + 1) × ( 2 + 1) . mn  Lấy nghịch đảo ta được  f (g) = ∑ ∑ ( 2 + 1) f  ≥0 m,n = − ∗ mn .Dmn ( g )  = ∑ ∑ ( 2 + 1) f ∗ mn .Dnm ( g −1 ) .  ≥0 m,n = − Đẳng thức trên được hiểu trong không gian  2 với việc bổ sung điều kiện trơn, nó có thể đúng từng điểm. 16
Giải tích Fourier trên quả cầu  2 cũng có kết quả tương tự. 1.1.6.2. Biến đổi Fourier trên  2 Với bất kì w ∈  2 , ta có w = ( cosφ sin θ ,sin φ sin θ ,cosθ ) t trong đó φ ∈ [ 0,2π ) , θ ∈ [ 0, π ) . Xét các hàm Ym ( w ) = Ym (φ ,θ ) = ( 2 + 1)(  − m )!.P cosθ eimφ ( −1) m( ) m 4π (  + m )! với φ ∈ [ 0,2π ) , θ ∈ [ 0, π ) và Pm ( cosθ ) là hàm hợp Legendre. Nhắc lại, Pm ( x ) là hàm hợp Legendre nếu Pm ( x ) là nghiệm chính tắc của phương trình Legendre tổng quát sau  m2  (1 − x ) y′′ − 2xy′ +   (  + 1) − 1 − x 2  y =0 . 2   Phương trình trên tương đương với ′  2  (1 − x ) y′ +   (  + 1) − 2 m y =0.   − 2  1 x  Và nghiệm thu được của phương trình là d m ( P ( x ) ) P (x) =  ( −1) .(1 − x ) 2 m2 m m , dx m nên d m ( P  ( cosθ ) ) P ( cosθ ) =  ( −1) .sin θ m m . dcos mθ m Và theo công thức Rodrigues 1 d ( − sin θ )   P ( cosθ )  =  . 2 .! dcos θ Suy ra ( −1) d + m ( − sin θ ) m  P ( cosθ ) =  .sin θ m . 2.! dcos + mθ m 17
Ta thấy các hàm Ym đều thỏa mãn Y−m (φ ,θ ) = ( −1) .Ym (φ ,θ ) . m { } Hơn nữa, tập Ym : − ≤ m ≤ ,  =0,1,.. là một cơ sở trực chuẩn của  2  2 , có thể xem ( ) như cơ sở điều hòa cầu. Ta định nghĩa: Với f ∈  2  2 ( ) , biến đổi Fourier cầu của f có dạng (f ) ∗ m = ∫ f ( w )Y ( w )dw 2  m trong đó dw là độ đo xác suất đều trên quả cầu  2 . ( ) Và f ∗ =  f ∗  , với − ≤ m ≤  ,  = 0,1,... , là ma trận cấp 2 + 1. m  Lấy nghịch đảo ta được  f (w) = ∑ ∑ (f ) ≥0 m = − ∗ m Ym ( w ) , w ∈  2 . Các căn cứ trên rất quan trọng trong việc nhận biết sự phân tích giá trị kỳ dị (SVD) của toán tử nhân chập tạo bởi mô hình của nó. Với fε ∈  2 (   ( 3) ) , f ∈  2  2 ( ) , tích chập của fε và f được định nghĩa bởi ∫ fε ( u ) f ( u ( w ) )du , w ∈  . fε ∗ f ( w ) = −1 2 ( 3) Và biến đổi Fourier của tích chập  ( fε ∗ f )m ∑ ( fε∗ ) (f ) , m ∈ [ −;  ] ,  = 0,1,... ∗ ∗ = mn n n =−  1.2. Một số kiến thức về xác suất thống kê 1.2.1. Khái niệm hàm phân phối, hàm mật độ Phân phối xác suất của biến ngẫu nhiên X: • Biến X rời rạc Cho biến ngẫu nhiên rời rạc X có không gian mẫu Ω ={x1 ,.., x N } (N có thể hữu hạn hoặc vô hạn) và pi là xác suất của x i với i = 1, N . Ta có bảng phân phối xác suất của X như sau: 18