Bổ đính bậc một vòng cho quá trình RÃ h -> Zy trong mô hình ZEE

Chia sẻ: Hiền Nguyễn | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:7

Thêm vào BST

Báo xấu

22
lượt xem 2
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Trong bài báo này, các đóng góp của các boson chuẩn, các fermion và các Higgs mang điện mới trong mô hình Zee vào quá trình rã được đưa ra, h -> Zy. Đồng thời, sử dụng kết quả để giải số cho giới hạn cỡ TeV. Đây là một trong những kênh rã đang được thực nghiệm quan tâm trong thời điểm hiện nay và trong tương lai gần.

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Bổ đính bậc một vòng cho quá trình RÃ h -> Zy trong mô hình ZEE

TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) BỔ ĐÍNH BẬC MỘT VÒNG CHO QUÁ TRÌNH RÃ h  Z  TRONG MÔ HÌNH ZEE  Tröông Tín Thaønh(*), Laâm Thò Thanh Phöông(*), Trònh Thò Hoàng(*), Huyønh Leâ Tuyeát Mai(**) Toùm taét Nghiên cứu rã vi phạm số lepton thế hệ đóng vai trò quan trọng trong các nghiên cứu về hạt Higgs boson. Do kênh rã h  Z  là kênh vẫn chưa được thực nghiệm tìm ra mặc dù đã có những bằng chứng về tín hiệu của kênh rã này. Trong bài báo này, các đóng góp của các boson chuẩn, các fermion và các Higgs mang điện mới trong mô hình Zee vào quá trình rã được đưa ra, h  Z  . Đồng thời, sử dụng kết quả để giải số cho giới hạn cỡ TeV. Đây là một trong những kênh rã đang được thực nghiệm quan tâm trong thời điểm hiện nay và trong tương lai gần. Từ khóa: Mô hình chuẩn, mô hình Zee, Higgs boson. 1. Đặt vấn đề thay cho 1 lưỡng tuyến Higgs trong SM, trong Theo mô hình chuẩn thì neutrino không có mô hình Zee, người ta ký hiệu hai lưỡng tuyến khối lượng, tuy nhiên thực nghiệm lại cho thấy mới có cùng số lượng tử là 1 ,2 (2,1) . Như rằng neutrino có khối lượng khác không. Mô vậy mô hình cho hai trị trung bình chân không hình Zee xây dựng theo cơ chế sinh khối lượng (VEVs)  1 và  2 tương ứng với hai thành phần cho neutrino qua đóng góp bậc 1 vòng nhằm giải trung hòa chứa trong 1 và 2 . Các lưỡng tuyến thích hợp lý giá trị cực nhỏ của neutrino nhưng khác không mà không cần thêm vào các neutrino Higgs nói trên có thể chuyển sang cơ sở mới phân cực phải. Ngoài ra, vấn đề rã vi phạm số thuận tiện hơn, gồm 2 lưỡng tuyến H1,2 được lepton thế hệ, vật chất tối cũng là vấn đề thú vị định nghĩa như sau [5]: trong mô hình này. Trong mô hình Zee có những  H1   c s   1  nguồn LFV từ những tương tác: Yukawa, động     s c    (1.1)  H2       2  năng hiệp biến, thế Higgs… Kênh rã h   là 2 một trong những kênh rã quan trọng nhất để tìm với t  tan   , các hàm lượng giác được ký ra Higgs boson tại LHC [2]. Đây cũng là kênh rã 1 dùng để nghiên cứu Higgs boson nặng trong các hiệu đơn giản là sx  sin x và cx  cos x . Các mô hình chuẩn mở rộng. Kênh rã h  Z  dự thành phần của hai lưỡng tuyến Higgs H1,2 được đoán có cùng bậc với kênh rã h   . Dựa trên khai triển ở dạng: một số tính toán tổng quát gần đây [6], chúng tôi  G   H  thực hiện tính h  Z  trong mô hình Zee. Sử     H1     10  iG 0  , H 2   20  iA  (1.2) dụng hàm PV và chuẩn unitary, chúng tôi thực      2   2  hiện tính toán Br ( h  Z  ) thông qua tính đỉnh trong đó 10 và  20 là các thành phần Higgs tương tác, tính toán giải số dựa trên phần mềm Mathematica. trung hòa CP (Charge Parity) chẵn, A là trạng 2. Nội dung thái Higgs trung hòa CP lẻ, H  là Higgs mang 2.1. Giới thiệu chung về mô hình Zee điện. Các thành phần G 0 và G  là các Trong mô hình Zee, ngoài các hạt như trong Goldstone boson bị hấp thụ bởi các boson chuẩn SM (Standard Model) đã biết, mô hình còn bao tương ứng Z và W  sau khi đối xứng chuẩn bị gồm một lưỡng tuyến Higgs mới và một cặp đơn phá vỡ. tuyến Higgs mang điện h (1, 2) . Vì vậy, Để tìm trạng thái riêng vật lý của các Higgs, ta đi khảo sát thế Higgs. Thế Higgs trong mô (*) Trường Đại học An Giang. hình Zee viết được ở dạng giống [5]. Biểu thức (**) Trường Cao đẳng Y tế Cần Thơ. 78
TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) cho ma trận khối lượng Higgs boson mang điện Trong mô hình Zee phần lepton và quark trong cơ sở ( H  , h ) là: đều có thể tương tác với hai lưỡng tuyến Higgs. Theo [5], tương tác Yukawa của lepton:  2     MH  2   L   L Y1†1  Y2†2 eR  L fLh  H .c  M c2   (1.3)    2   s mea  ab  Y2†   PR  Y2 ab PL     c     e h,  M 33   2   ea  ab  v  b  c c 2  1   trong đó M H2   22   2 3 , M 33 2  h2  28 . với L   vL , eL  T 2 là lưỡng tuyến lepton nhóm Chéo hóa ma trận này người ta tìm được khối lượng và trạng thái riêng vật lý của Higgs mang SU (2), e R là đơn tuyến lepton nhóm   T điện. Ký hiệu các trạng thái này là h1 , h2 , liên SU (2), L  i 2 Lc  i 2CL ,  2 là ma trận pauli, hệ giữa các trạng thái đầu với các trạng thái vật f là ma trận phản xứng; Y1 và Y2 là ma trận lý là: Yukawa phức, ma trận khối lượng  h1   s c   h  2  mE ab  mea  ab  meb  ab . Đỉnh tương tác trên       , s2  2 . (1.4) được liệt kê trong Bảng 2.  h2   c  s  H  mh  mh2 2 1 b. Hệ số đỉnh tương tác của Higgs với các Như vậy trong mô hình Zee có thêm hai Higgs vật lý mang điện đơn ngoài các hạt đã biết trong quark huu, hdd mô hình chuẩn. Các Higgs này sẽ cho đóng góp Tương tự, cũng theo [5] tương tác Yukawa bậc 1 vòng vào biên độ rã riêng phần của các quá của quark: trình rã SM-like Higgs (Higgs giống như mô  Q   QL Yu†11uR  QLYd†11d R  H .c hình chuẩn) h   , Z . s  mua md a  Xét tương tự cho các Higgs trung hòa chẵn   hua ua  d hdd a  , (1.8) CP, ma trận bình phương khối lượng trong cơ sở c  v v  trạng thái ban đầu (10 , 20 ) có dạng: trong đó thay t  s / c và sử dụng hệ thức   2 6 2  lượng giác phù hợp. Kết quả cũng được liệt kê M h2   1 2 . (1.5) trong Bảng 2.  6 mA2  5 2  2.2.2. Tương tác boson chuẩn Z với fermion Sau khi chéo hóa tìm khối lượng và các Ta có Lagrangian chứa đỉnh tương tác của Z trạng thái riêng vật lý Higgs trung hòa CP chẵn boson với quark có dạng: h, H ta tìm được liên hệ với các trạng thái đầu và khối lượng vật lý như sau: int Q, A , B   iu D  3   R   uR  iqL D   qL  id R D   d R   s 2  3cW2 2s 2    s 2  3cW2 s2   g Z  u   W PL  W PR  u  g Z  d   W PL  W PR  d . (1.9)  h   s  c    10  26v 2  6c 3c   6c 3cW     c     . (1.6) W W W , s  H      s   20  2(   ) mH2  mh2 Tương tự, Lagrangian mô tả tương tác của Z Ta có thể đồng nhất h là Higgs trung hòa boson với lepton được viết ở dạng: được tìm thấy tại LHC, SM-like Higgs. Do   Lint e, A3 , B  iLD   L  ieR D   eR Higgs này có đặc điểm tương tác giống với Higgs trung hòa dự đoán bởi SM. g  1   e    sW2  PL  sW2 PR  e. (1.10) Z 2.2. Đỉnh tương tác cho quá trình rã cW  2   h  Z Khi đó, ta có các hệ số đỉnh tương tác của Z 2.2.1. Tương tác của SM-like Higgs với fermion boson với các fermion được liệt kê ở Bảng 1. a. Hệ số đỉnh tương tác với lepton mang điện hea eb 79
TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) Bảng 1. Tương tác của Z boson với fermion Dựa trên tất cả các kết quả tính toán trên, Đỉnh gV gA gL gR chúng tôi liệt kê tất cả các đỉnh tương tác liên tương tác quan đến quá trình rã h  Z  trong Bảng 2. 1 1 1 1 1 1 Bảng 2. Bảng các hệ số đỉnh tương tác đóng góp vào Z  d d   sW2   sW2  sW2 4 3 4 2 3 3 biên độ rã h  Z  ở gần đúng bậc 1 vòng trong 1 2 2 1 1 2 2 2 chuẩn Unitary, trong đó e  g sW Z  u u  sW   sW  sW2 4 3 4 2 3 3 Đỉnh Hệ số đỉnh 1 1 1 hWWv ig mW s  g v Z  va va  0 4 4 2 hW h1,2  0 Z  la aa 1   sW2 1 1   sW2 sW2 hh1 h1     i c  v 7 c  10 s  s  v 3c2  8 s2  2 s  c s   2 2  4 4 2 hh1 h2 , hh1 h2   i c  s c v  10  7   s  s c v  8  3    s  c2  s2 / 2    2.2.3. Tương tác Higgs với các boson chuẩn hh2 h2     i c  v 7 s2  10c2  s  v 3 s2  8c2  2 s  c s    Tương tác này nằm trong số hạng động năng hiệp biến Higgs: A h1 h1  ie p1   p1   ie  p2   p2       D H1  D  H1   D H 2  D  H 2   † † A h2 h2 g 2v Z  h1 h1  ig c2 c2W  2s2 sW2  p 1   p1  / 2cW  s  g v hWWv  g mW s  g v hWWv (1.11) 2 Z  h2 h2  ig s2 c2W  2sW2 c   p 2 2   p2   / 2cW với mW  gv / 2 , chúng tôi cũng chứng minh   Z  h1 h2   ig s c p1   p2  / 2cW được hệ số đỉnh hW h bằng 0. Hệ số đỉnh của ig s c  p2   p1   / 2cW  1,2 Z  h2 h1 Z boson và photon với Higgs mang điện Zhi hj , A hi hj (với i, j = 1,2): hqa qa is mq / vc †    D H 2  D  H 2  D h     D h  †   s m  i  ea ab  c  Y†   ab PR  Y2 ab PL   hea eb  v c c 2    g   c c2W  2s sW  2 2 2  h1 h1  p1   p1    Z  2sW A  Tương tự chúng tôi cũng tính được các đỉnh 2  cW  tương tác liên quan đến quá trình rã của g  s c Z   h1 h2   p2   p1    h1 h2   p1   p2   H  Z  cho trong bảng. 2cW Bảng 3. Bảng các hệ số đỉnh tương tác đóng góp vào g  s c2W  2sW c  biên độ rã H  Z  ở gần đúng bậc 1 vòng trong 2 2 2  h h   p2    2 2  p2    Z   2 A sW  . (1.12) 2  cW  chuẩn Unitary Tất cả các đỉnh trên cũng được liệt kê trong Đỉnh Hệ số đỉnh Bảng 2. HWWv ig mW c  g v 2.2.4. Đỉnh tự tương tác của SM-like Higgs HW h1,2  0 với Higgs mang điện Các đỉnh tương tác của Higgs mang điện Hh1 h1      i  s  v 7 c2  10 s2  c  v 3c2  8 s2  2 c  c s   với Higgs trung hòa: hh1 h1 , hh2 h2 , hh1 h2 nằm Hh1 h2 , Hh1 h2    i  s  s c v  10  7   c  s c v  8  3   c  c2  s2 / 2   trong thế Higgs [5]: Hh2 h2     i  s  v 7 s2  10 c2  c  v 3 s2  8c2  2c  c s        V  hh1 h1 c  v 7 c2  10 s2  s  v 3c2  8 s2  2 s  c s    H qa qa ic mq / (vc )   hh1 h2 c  s c v  10  7   s  s c v  8  3   2   s  c  s 2     c m  Y†   PR  Y2 ab PL  i   ea ab  2  H ea eb  c  ab    v c c 2      hh2 h1 c  s c v  10  7   s  s c v  8  3    2   s  c  s 2   2.3. Khảo sát số và biện luận  2    Trong chuẩn Unitary, các giản đồ 1 vòng     hh2 h2 c  v 7 s2  10c2  c  v 3 s2  8c2  2 s  s c  . (1.13)   đóng góp vào rã h  Z  cho trong Hình 1. Giản 80
TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) đồ mới theo mô hình Zee là giản đồ 2 chứa hai như trong SM nên ta có thể bỏ qua. Biểu thức cụ  Higgs mang điện h1,2 . Các đóng góp từ boson thể cho các đóng góp trên là:  em g N f  s    2Q f T3 ( f )  2Q f sW 2    m 4 C  C22  C2   C0  , (1.16) F21Zeef   chuẩn W  và fermion có thể suy ra từ các tính 2   4 mW    f 12  c sW cW  toán trong SM. Trong phần này chúng tôi chỉ eAi , j trình bày cách tính đóng góp của giản đồ chứa Zee F21,   4 C2  C22  C12 . (1.17) các Higgs mang điện. Biểu thức biên độ được h i, j 16  2 viết tổng quát cho giản đồ chứa các Higgs boson mang điện hi  h j  h j dưới dạng sau: Các thừa số Aij  2 g Zh h hh h  i j i j  được liệt eAij kê trong Bảng 4, mZ  mW / cW  g v / (2cW ). F21   4C2  C22  C12  , (1.14) Bảng 4. Thừa số Aij (16 2 )   A11 2mZ (c c2W  2s s )s  [cot(    )(7 c2  10 s2 )  (3c2  8 s2 )   s2 / (v 2)] 2 2 2  W trong đó thừa số Aij  2 g Zh h hh h được tính từ A12, i j i j mZ s22 s  [cot(   )(7  10 )  (3  8 )  2 cot(2 ) / v ] các hệ số đỉnh tương tác liệt kê trong Bảng 2. A21 Biểu thức đóng góp của Higgs boson mang A22 2mZ (s2 c2W  2c2 sW2 )s  [cot(    )(7 c2  10 s2 )  (3c2  8 s2 )   s2 / (v 2)] điện được tính số sử dụng gói phần mềm Nếu bề rộng rã toàn phần của SM-like LoopTools [4] tích hợp với phần mềm Higgs boson trong mô hình Zee là  hZee thì tỉ số Mathematica 11. Từ các tính toán trên chúng tôi viết được biểu thức bề rộng rã riêng phần rã nhánh là: h  Z  dự đoán từ mô hình Zee như sau:  Zee (h  Z  ) Br Zee (h  Z  )  . (1.18) 3  hZee m3  m 2  2  Zee (h  Z  )  h 2 1  Z2  F21Zee , Chúng ta thấy có 2 higgs boson liên quan 32  mh  đến quá trình rã mà chúng tôi xét, tuy nhiên từ 2 đỉnh tương tác chúng tôi thấy chỉ cần quan tâm W   F21 f   F21, h , f  e,  , , u , d , c, s, b, t. F21Zee  F21Zee (1.15) Zee Zee f i , j 1 i, j đến h  Z  . Các giới hạn cần thiết cũng được chúng tôi xét đến từ các kết quả đã được công bố [5]. Để chọn được vùng tham số thỏa mãn thực nghiệm hiện nay [3] cho SM-like Higgs boson h đang xét, chúng tôi phải xét đến giới hạn thực nghiệm hiện nay cho rã h   . Thực nghiệm cho thấy các đỉnh hệ số đỉnh tương tác hW W  và h f f phải ngược dấu nhau và có độ lớn rất gần với kết quả dự đoán từ SM. Từ Bảng 2 ta thấy sai lệch của 2 hệ số đỉnh trên so với giá trị trong SM là κ hWW  s  và κ hff  s / c . Hình 1. Các giản đồ bậc 1 vòng cho đóng góp vào Điều kiện phù hợp với thực nghiệm là biên độ rã h  Z  trong mô hình Zee, xét trong κ hWW , κ hff 1. Trong phần giải số chúng tôi chuẩn unitary chọn điều kiện κ hWW = κ hff  1, tương đương Các ký hiệu fi (i, j  1,2,3) là các fermion bao gồm lepton và quark, hi , j (i, j  1,2) là các với      / 2. Các hệ quả tương ứng là c   0, s   1, s  c . Lúc này tất cả các Higgs mang điện mới. Các giản đồ (2), (3), (4) có chiều xung lượng quy ước như giản đồ (1). đỉnh tương tác tương ứng đều sai khác dấu so với SM. Chọn tham số trộn các Higgs mang điện  W , F21 f , F21, h  lần lượt là các đóng góp của Zee Zee F21Zee i, j và khối lượng các Higgs mang điện là các tham boson chuẩn W, fermion và các Higgs mang số độc lập dùng để khảo sát số, tham số  trong điện. Đóng góp của các lepton rất nhỏ, tương tự 81
TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) hệ số tự tương tác hhi h j được xác định theo hệ từ các fermion nhẹ không đáng kể nên được bỏ m  qua. Với các dữ kiện trên, sự sinh SM-like Higgs 2 h2  mh2 s2 trong các máy gia tốc dự đoán từ SM và mô hình thức:   . Hệ số đỉnh hhi h j chỉ 1 Zee hoàn toàn trùng nhau. Cả hai mô hình cũng 2v phụ thuộc thêm hai tham số 3,8 , chúng tôi chọn cho cùng bề rộng rã riêng phần của SM-like Higgs đối với các kênh rã chính bậc cây. Vì vậy 8  3 sao cho các hằng số tương tác cho đóng bề rộng rã toàn phần có thể xét là hZee hSM . góp vào rã h  Z  là nhỏ nhất (đảm bảo giới Theo đó đại lượng thực nghiệm quan tâm là hạn thực nghiệm). Với các điều kiện nêu trên, cường độ tín hiệu  Z [3] trong mô hình Zee có các tham số độc lập chưa biết trong phần khảo dạng sau: sát này là: Khối lượng Higgs mang điện mh1,2 , Br Zee  h  Z    Zee  h  Z   2 F21Zee (1.19) góc trộn  , hệ số tự tương tác λ3. Dựa theo các  Z    . Br SM  h  Z    SM  h  Z   F21SM kết quả khảo sát trong tài liệu [1], các khoảng Ta xét trường hợp đặc biệt đầu tiên với giới hạn tham số được chọn là: s  1/ 2. Đồ thị trên Hình 2 biểu diễn  Z 100GeV  mh1,2  1,5 103 GeV , 0,5  s  1, và theo hàm của khối lượng Higgs mang điện mh2 0  3  4 . Các tham số đã biết từ thực nghiệm được lấy theo [3]. Các hằng số khác được tính với các giá trị khác nhau của 3 . như sau: e  4 em , g  2mW / v. Các đóng góp Hình 2. Cường độ tín hiệu quá trình rã SM-like Higgs boson h → Zγ trong mô hình Zee theo hàm của khối lượng Higgs mang điện Do s2  s2  c2  0 thừa số chứa 3 trong thực nghiệm hiện nay chỉ ra được ZEx  6,6 với đóng góp hệ số A11,22 và thừa số độ tin cậy 95% (95%CL) [1]. Vì vậy trong thời gian tới, nếu thực nghiệm xác định được giá trị chứa mh2  mh2  mh2  0 trong A11,22 đều 2 1 cụ thể ZEx  1 mô hình Zee có thể giải thích bằng 0. Trường hợp đồ thị phải tương ứng được giá trị này ZZee    Z  , thông qua đóng góp Ex mh2  0 cho A11,22  0. Cả hai trường hợp đều của các hạt Higgs boson mang điện. Cường độ cho thấy cường độ tín hiệu đều rất lớn trong tín hiệu phụ thuộc vào s được cho trên Hình 3. khoảng khối lượng nhỏ của các Higgs mang điện và độ lớn của 3 nhận giá trị lớn. Trong khi đó 82
TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) Hình 3. Cường độ tín hiệu quá trình rã h → Zγ trong mô hình Zee theo hàm s 3. Kết luận phù hợp trong khoảng 0,5  1 . Giá trị các tham Chúng tôi đã tính được bề rộng rã riêng số mô hình có thể làm tăng cường hoặc khử các phần và tỉ lệ rã nhánh trong quá trình rã h  Z  đóng góp từ SM làm cho giá trị cường độ tín trong mô hình Zee. Dự đoán về tỉ lệ rã nhánh hiệu có thể nhỏ hơn 1 rất nhiều. Các giá trị trong mô hình Zee là tính hiệu để phân biệt SM 3  0 đều cho các đóng góp ngược dấu với và mô hình Zee khi thực nghiệm đo được kênh rã đóng góp từ SM, dẫn đến hệ quả Z  1. Thực này. Cường độ tín hiệu nhận giá trị lớn trong vùng thỏa mãn đồng thời các điều kiện sau: Khối nghiệm trong thời gian tới tiếp tục tiến gần tới lượng các Higg mang điện nhỏ; hằng số tự tương giá trị Z  1. Vì vậy giá trị 3  0 rất khó được tác Higgs 3 phải lớn và dương; s nhận giá trị xác nhận trong tương lai gần./. Tài liệu tham khảo [1]. M. Aaboud et al (2017), “Searches for the Z  decay mode of the Higgs boson and for new high- mass resonances in pp collisions at s  13 Tev with the ATLAS detector”, JHEP, (1710), pp. 112. [2]. G. Aad, T. Abajyan, B. Abbott, and L. Zwalinski (2012), “Observation of a new particle in the search for the Standard Model Higgs boson with the ATLAS detector at the LHC”, Physics Letters B, (716), pp. 1-254. [3]. G. Aad et al (2016), “Measurements of the Higgs boson production and decay rates and constraints on its couplings from a combined ATLAS and CMS analysis of the LHC pp collision data at s  7 and 8 TeV”, JHEP, (1608), pp. 045. [4]. T. Hahn and M. Perez-Victoria (1999), “Automatized one loop calculations in fourdimensions and D-dimensions,” Comput. Phys. Commun, (118), pp. 153. 83
TRÖÔØNG ÑAÏI HOÏC ÑOÀNG THAÙP Taïp chí Khoa hoïc soá 37 (04-2019) [5]. J. Herrero-García, T. Ohlsson, S. Riad and J. Wirén (2017), “Full parameter scan of the Zee model: exploring Higgs lepton flavor violation”, JHEP, (1704), pp. 130. [6]. L. T. Hue, A. B. Arbuzov, T. T. Hong, T. Phong Nguyen, D. T. Si and H. N. Long (2018), “General one-loop formulas for decay h  Z  ”, Eur. Phys. J. C. ONE LOOP CORRECTIONS TO h  Z  DECAY IN ZEE MODEL Summary The lepton flavor violating decay is important to research on Higgs boson. This is because the h  Z  decay channel has yet to be tested despite some evidence of this canal signal. This paper presents the contributions of gauge bosons, fermions, and new charged Higgs boson in the Zee model on h  Z  decay. At the same time, it applies the results to solve problems of the TeV limit. This is one of the decay channels widely concerned at the present time and in the near future. Keywords: Standard model, Zee model, Higgs boson. Ngày nhận bài: 28/11/2018; Ngày nhận lại: 16/01/2019; Ngày duyệt đăng: 16/3/2019. 84