VẬT LÍ ĐẠI CƯƠNG 2 (ĐIỆN-QUANG)

Chia sẻ: 123968574 123968574 | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:100

Thêm vào BST

Báo xấu

389
lượt xem 83
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Tham khảo tài liệu 'vật lí đại cương 2 (điện-quang)', tài liệu phổ thông, vật lý phục vụ nhu cầu học tập, nghiên cứu và làm việc hiệu quả

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: VẬT LÍ ĐẠI CƯƠNG 2 (ĐIỆN-QUANG)

Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 BÀI GIẢNG MÔN HỌC CHƯƠNG TRÌNH: VẬT LÍ ĐẠI CƯƠNG 2 (ĐIỆN-QUANG) TÊN MÔN HỌC: VẬT LÍ ĐẠI CƯƠNG 2 ( ĐIỆN- QUANG) MÃ SỐ: 12012 THỜI LƯỢNG CHƯƠNG TRÌNH: 45T ( 3 ĐVHT) ĐIỀU KIỆN SV cần có các kiến thức nền như sau: - Hình học giải tích (Các phép tính về véctơ) TIÊN QUYẾT: - Toán Cao cấp. - Cơ-Nhiệt đại cương. - Cung cấp các kiến thức cơ bản về Điện, Quang. MÔ TẢ MÔN HỌC: - Cung cấp các hiện tượng Cơ bản về: Điện, Quang- Các định luật cơ bản về: Điện , quang. - Giúp tính toán được các bài toán, các thông về điện từ, về quang học, ứng dụng trong các ngành Cơ khí, Cắt may, Kỹ Thuật Điện, Điện tử,Viễn thông… ĐIỂM ĐẠT: * Lý thuyết: 100% điểm - Hiện diện trên lớp: 10% điểm - Kiểm tra tổng quát KQHT: 20 % điểm - Kiểm tra hết môn : 70% điểm CẤU TRÚC MÔN HỌC: KQHT 1: Nhận biết được trường tĩnh điện, tính chất của nó. KQHT 2: Giải thích được hiện tượng điện hưởng (cảm ứng điện), hiện tượng phân cực chất điện môi KQHT 3: Giải được bài toán về mạch điện phân nhánh. KQHT 4: Giải thích được sự tương tác giữa dòng điện với dòng điện, giữa từ trường với hạt mang điện. KQHT 5: Trình bày được hiện tượng cảm ứng điện từ, điều kiện tồn tại của dòng điện cảm ứng. KQHT 6: Trình bày được mối liên hệ giữa điện & từ theo định tính và theo định lượng KQHT 7: Trình bày được bản chất sóng điện từ của ánh sáng, giải thích được hiện tượng giao thoa, nhiễu xạ. 1 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 KẾ HOẠCH ĐÁNH GIÁ MÔN HỌC Thời Hình thức đánh giá lượng Kết quả học Mức độ yêu cấu Viết& TT GD Thao BT về Đề Tự tập trắc thực (trên tác nhà tài học nghiệm tế lớp) Sinh viên chuẩn X KQHT 1 8 tiết X X bị bài trước với KQHT 2 6 tiết số tiết tối thiểu X X X bằng giờ có mặt KQHT 3 6 tiết X X X trên lớp KQHT 4 6 tiết X X X KQHT 5 6 tiết X X X KQHT 6 6 tiết X X X KQHT 7 7 tiết X X X ĐÁNH GIÁ CUỐI MÔN HỌC - Thi viết trên giấy thi. HÌNH THỨC: - Trắc nghiệm 1. 90 phút đối với thi viêt. 2. 60 phút đối với trắc nghiệm. THỜI GIAN: NỘI DUNG: Trọng tâm: - Biết được các hiện tượng về điện & từ và giao thoa nhiễu xạ ánh sáng, giải thích được một hiện tường về điện, từ, giao thoa và nhiễu xạ - Tính toán các thông số trong sơ đồ mạch điện, các thông số của từ trường, điện trường. - Phân biệt các hiện tượng giao thoa, nhiễu xạ, phân cực.. tính toán các thông số của quang học 2 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 NỘI DUNG CHI TIẾT MÔN HỌC KQHT 1: Nhận biết được trường tĩnh điện, tính chất của nó. TRƯỜNG TĨNH ĐIỆN 1.1. ĐIỆN TÍCH VÀ VẬT DẪN ĐIỆN Các hiện tượng tự nhiên thể hiện dưới rất nhiều dạng khác nhau, nhưng vật lý học hiện đại cho rằng chúng đều thuộc vào trong bốn dạng tư ơng tác sau: tương tác hấp dẫn, tương tác điện từ, tương tác mạnh, tương tác yếu; trong đó tương tác hấp dẫn, tương tác điện từ là rất phổ biến. Đối với các vật thể có kích thước thông thường thì tương tác hấp dẫn là rất yếu và có thể bỏ qua. Nhưng tương tác điện từ nói chung là đáng kể, thậm chí nhiều khi rất đáng kể. Trong tương tác hấp dẫn giữa hai vật chỉ có một loại, đó là lực hút giữa hai vật đó. Còn tương tác điện từ thì có cả lực hút lẫn lực đẩy. Tương tác hấp dẫn phụ thuộc khối lượng của các vật thể. Còn tương tác điện từ thì phụ thuộc điện tích của chúng. Năm 1881, nhà bác học Stoney đề nghị chọn một hệ thống đơn vị tự nhiên, với các đơn vị cơ bản là tốc độ ánh sáng, hằng số hấp dẫn và điện tích nguyên tố. Ông cho rằng phải có một điện tích nguyên tố nhỏ nhất, không thể chia nhỏ hơn, gắn liền với nguyên tử vật chất. Ông đề nghị gọi tên nó là electron. Thực nghiệm chứng tỏ: Một điện tích q trên một vật bất kỳ có cấu trúc gián đoạn và bằng một số nguyên n lần điện tích nhỏ nhất e (hay điện tích nguyên tố). e = 1.602.10-19 (C) q = ± ne Trong số những hạt mang một điện tích nguyên tố có prôton và electron: , mp = 1.67.10-27kg Prôton = +e Electron = -e , me =9.1.10-31kg Prôton và electron đều có trong thành phần cấu tạo nguyên tử của mọi chất. Prôton nằm trong hạt nhân nguyên tử, còn electron chuyển động xung quanh hạt nhân đó. Ở trạng thái bình thường ( trạng thái trung hoà về điện) thì tổng đại số điện tích trong một nguyên tử bằng không. Vật mang điện dương hay âm là do nó đã mất đi hoặc nhận thêm một số electron nào đó so với lúc không mang điện. Dựa vào các thực nghiệm này ta đưa ra định luật bảo toàn điện tích: “Tổng đại số các điện tích trong hệ cô lập về điện là không đổi”. 1.2. VẬT DẪN ĐIỆN VÀ VẬT CÁCH ĐIỆN: 1.2.1. Vật dẫn điện (vật dẫn): là vật trong đó có các điện tích chuyển động tự do trong toàn bộ thể tích của vật, do đó trạng thái nhiễm điện được truyền đi trong vật (kim loại, dd axid. bazơ…). 1.2.2. Điện môi (chất cách điện): là những chất trong đó không các điện tích chuyển động tự do, mà điện tích xuất hiện ở đâu sẽ định xứ ở đấy (thuỷ tinh, cao su, dầu, nước, nguyên chất…). Thật vậy, trong những điều kiện nhất định, vật nào cũng có thể dẫn điện được, chúng chỉ khác nhau ở chổ dẫn điện nhiều hay ít. Thí dụ: Thuỷ tinh ở nhiệt độ bình thường thì không dẫn điện, nhưng ở nhiệt độ cao trở thành chất dẫn điện. Ngoài ra còn có một nhóm chất có tính chất dẫn điện trung gian. Người ta gọi chất này là chất bán dẫn. 1.3. ĐỊNH LUẬT COULOMB Thực nghiệm chứng tỏ các điện tích luôn luôn tương tác với nhau: các điện tích cùng dấu đẩy nhau, các điện tích trái dấu hút nhau. Năm 1785, Coulomb đã xác định được lực tương tác giữa hai điện tích điểm. 3 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 1.3.1. Điện tích điểm: Là một vật mang điện có kích thướt nhỏ không đáng kể so với khoảng cách từ điện tích đó tới những điểm hoặc những vật mang điện khác mà ta đang xét. 1.3.2. Định luật Coulomb: Lực tương tác tĩnh điện giữa hai điện tích q1, q2 đứng yên trong một môi trường có: – Phương nằm trên đường thẳng nối liền hai điện tích điểm. – Chiều phụ thuộc vào dấu hai điện tích (hai điện tích cùng dấu thì đẩy nhau, hai điện tích trái dấu thì hút nhau) q1 q 2 1 – Có độ lớn: F = . 2 (1.1) 4πε 0 ε r Trong đó: ε phụ thuộc vào tính chất của môi trường (người ta gọi là hằng số điện môi). Đối với chân không thì ε =1. 1 2 2 = 9.10 9 Nm 2 = 8.99.10 9 Nm 2 k= 4πε 0 C C 2 ε 0 = 8.85.10 −12 C Nm 2 hằng số điện. Nếu có nhiều hơn hai điện tích thì phương trình trên cho mỗi cặp điện tích. Lực tổng hợp tác dụng lên mỗi điện tích khi đó sẽ được tìm bằng nguyên lý chồng chất: Tức là bằng tổng vectơ của các lực tác dụng lên điện tích từ mỗi điện tích khác trong hệ. Dạng của biểu thức định luật Coulomb tương tự như dạng của biểu thức định luật vạn vật hấp dẫn. Nhưng đối với lực hấp dẫn bao giờ cũng là lực hút, còn đối với lực tĩnh điện (tương tác giữa hai điện tích) có thể là lực đẩy hoặc lực hút tuỳ thuộc vào dấu của các điện tích. 1.4. ĐIỆN TRƯỜNG Như ta đã biết, các điện tích tương tác với nhau ngay cả khi chúng cách nhau một khoảng r nào đó. Ở đây ta có thể đặt ra nhiều câu hỏi: lực tương tác giữa các điện tích được truyền đi như thế nào? Có sự tham gia của môi trường xung quanh không? Khi chỉ có một điện tích thì không gian bao quanh điện tích đó có gì thay đổi? 1.4.1. Khái niệm điện trường: Thực nghiệm cho rằng: trong không gian bao quanh mỗi điện tích có xuất hiện một dạng vật chất đặc biệt gọi là điện trường. Chính nhờ điện trường làm nhân tố trung gian lực tương tác tĩnh điện được truyền từ điện tích này tới điện tích kia. Một tính chất cơ bản của điện trường là mọi điện tích đặt trong điện trường đều bị điện trường đó tác dụng lực. 1.4.2. Véctơ cường độ điện trường: Nhiệt độ có giá trị xác định ở mỗi điểm trong phòng mà bạn ngồi, bạn có thể đo nhiệt độ ở một điểm nào bằng cách đặt vào đó một nhiệt kế. Ta gọi sự phân bố nhiệt độ như vậy là một trường nhiệt độ. Cũng tương tự cách đó ta có thể nghĩ đến trường áp suất trong khí quyển. Đó là sự phân bố ở mỗi điểm một giá trị của áp suất. Hai ví dụ trên là các trường vô hướng vì nhiệt độ và áp suất là các trường vô hướng. Điện trường là một trường véctơ, nó gồm sự phân bố của các vectơ. a. Định nghĩa: Đặt một điện tích dương qo tại điểm M nào đó trong điện trường (điện tích này đủ nhỏ để nó không làm thay đổi điện trường mà ta đang xét - gọi là điện tích thử), thì qo sẽ bị điện r r F không phụ thuộc vào điện tích q mà trường tác dụng một lực F . Thực nghiệm chứng tỏ o q0 chỉ phụ thuôt vị trí của điểm M và phụ thuộc vào điện tích gây ra điện trường. Tức là tại mỗi r rF điểm xác định trong điện trường thì tỷ số E = là hằng số q0 4 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 r Như vậy, E đặc trưng cho điện trường về phương diện tác dụng lực tại điểm đang xét. r r E được gọi là véctơ cường độ điện trường tại điểm , độ lớn của E được gọi là cường độ điện trường. Trong hệ SI, đơn vị của điện trường là V/m. b. Vectơ cường độ điện trường gây ra bởi một điện tích điểm: Giả sử có một điện tích q tạo ra không gian chung quah nó một điện trường. Để tìm điện trường này, ta đặt một điện tích thử qo dương ở một điểm cách điện tích q một khoảng r. Theo định luật Coulomb, độ lớn của lực tĩnh điện tác dụng lên qo: q q0 1 F= .2 4πε 0 ε r r Nếu q>0: F hướng ra xa q r Nếu q0 r E hướng vào q nếu q
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 + Trường hợp điện tích phân bố liên tục trong toàn bộ thể tích vật, để mô tả điện tích trên một đơn vị thể tích người ta dùng khái niệm mật độ điện khối ρ : dq q ρ= = (C m 3 ) dv v + Trường hợp điện tích phân bố liên tục trên toàn bộ bề mặt của vật, để mô tả điện tích trên một đơn vị thể tích người ta dùng khái niệm “mật độ điện mặt”. dq q σ= = (C m 2 ) ds s + Trường hợp điện tích phân bố liên tục theo chiều dài, để mô tả điện tích trên một đơn vị thể tích người ta dùng khái niệm “mật độ điện dài”: dq q λ= = (C m) dl l 1.4.3. ÁP DỤNG: Bây giờ chúng ta xét các hệ điện tích gồm rất nhiều điện tích điểm ở gần nhau, trãi dài trên một đường, trên một mặt hoặc trong một thể tích. Các hệ này được coi là liên tục. a. Vectơ cường độ điện trường tạo bởi một vòng dây tích điện đều: Xét một vòng dây mảnh bán kính R, tích điện đều với mật độ điện dài λ. Ta tìm vectơ cường độ điện trường do vòng dây gây ra tại điểm P cách mặt phẳng chứa vòng dây một khoảng h và nằm trên trục đi qua tâm của nó. Ta không thể áp dụng ngay phương trình: F 1 q E= = .2 q 0 4πε 0 ε r Vì vòng dây không phải là điện tích điểm. Tuy nhiên ta tưởng tượng có thể chia vòng dây thành nhiều đoạn dl khá bé, mỗi đoạn dl mang điện tích rất nhỏ dq. r Mỗi dq gây ra diện trường tại P là dE dq λ= ⇒ dq = λ .dl dl Ta có: r Điện tích dq tạo ra tại P một điện trường dE có: Phương trình giữa d1 và C – Chiều như hình vẻ – Độ lớn – λ .dl 1 dq 1 dE = = . .2 4πε 0 ε r 4πε 0 ε r 2 Mà: r2 = R2 + h2 λ.dl λ .dl 1 1 ⇒ dE = = . . (*) 4πε 0 ε 4πε 0 ε ( R 2 + h 2 ) 2 r r r dE hợp với trục của đường dây một góc θ, có các thành phần vuông góc dEt Vectơ r dE n . và thành phần song song với trục r Mỗi yếu tố điện tích trên vòng dây đều tạo ra một điện trường dE ở điểm P có độ lớn như ở biểu thức (*) và các thành phần song song và vuông góc với trục vòng dây. r Do tính chất đối xứng nên các thành phần dEt triệt tiêu nhau. 6 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 Cường độ điện trường tại P, do cả vòng dây tạo ra: r r E = ∫ dE n ⇒ E = ∫ dE.cosθ h h Ta có: cos θ = = r ( R 2 + h 2 ) 12 λ.dl h 1 ⇒ E = ∫ dE. cos θ = ∫ .2 . ( R 2 + h 2 ) 2 4πε 0 ε ( R + h ) 1 2 hλ 1 E=∫ . 4πε 0 ε ( R 2 + h 2 ) 3 2 h h Ta có: Cosθ = = 1 r (R + h ) 2 22 λ.dl r h 1 ∫ ∫ dE.Cosθ = ⇒E= . . ( R 2 + h 2 ) 2 4πε 0 ε ( R + h ) 3 2 2 Cavongday cavongday h.λ 1 E= ∫ . .dl 4πε 0 ε (h 2 + R 2 ) 3 2 cavongday r dE r r dE1 dE1 α M 2πR hλ hλ (2πR) 1 . ∫ dl = E= . 4πε 0 ε (h 2 + R 2 ) 3 3 4πε 0 ε (h 2 + R 2 ) 2 2 0 dq q q Mà: λ = ⇒ λ .2πR = q == dl l 2πR q.h (Nếu trên vòng dây tích điện A ⇒E= R x 3 4πε 0 ε (h + R ) 2 2 2 r âm thì E hướng vào vòng dây) Hình 1.2 – Trường hợp h>>R: 1 q E= .2 4πε 0 ε h – Trường hợp h = 0 (ở tâm của vòng dây). r E=0 E=0 b. Điện trường gây ra bởi một đĩa tròn mang điện: Xét một đĩa tròn mang điện, bán kính R. Giả sử trên đĩa điện tích được phân bố liên tục với mật độ điện mặt σ. Để xác định vectơ cường độ điện trường gây ra bởi đĩa tròn tại một điểm M trên trục của đĩa. Ta tưởng tượng chia đĩa thành những diện tích vô cùng nhỏ ds, giới hạn giữa các vòng tròn đồng tâm O bán kính x và x+dx, như hình vẽ. Diện tích ds mang điện tích dq của phần tử điện của phần tử điện tích lần lượt bằng: ds = xdθ .dx dq = σ .ds = σ .dx.dθ Có thể coi dq là điện tích điểm. Vectơ cường độ điện trường dE1 do nó gây ra tại M có phương chiều như hình 1.2 và có độ lớn: 7 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 1 dq dE1 = . (a) 4πε 0 εr 2 Với r = AM = h 2 + x 2 , h là khoảng cách từ tâm O đến M. r r r r Vì lí do đối xứng: dE1 và dE 2 đối xứng với nhau qua trục OM: dE1 = dE 2 Vectơ cường độ điện trường tổng hợp: r r r dE = dE1 + dE 2 sẽ hướng theo trục OM (như hình vẽ) r r Chiếu dE lên trục OM: dE = dE1 . cos α h h Ta có: cos α = = (b) r h2 +x2 1 xdx.dv .σ .h. ⎯(⎯b ) → dE = 2. ⎯ a )( 4πε 0 ε 3 (h 2 + x 2 ) 2 Áp dụng nguyên lý chồng chất điện trường: r r E = ∫ dE σh r x.dx.dv π ⇒ E = ∫ dE = ∫ . ( ∫ dv = π ) 2πε 0 ε (h 2 + x 2 ) 3 2 0 π σh R r x.dx ∫ .∫ dv ⇔E= 2πεε 0 3 (h + x ) 2 2 20 0 h2 + R2 h2 + R2 R x.dx z.dz ∫ ∫ ∫z −2 = = .dz 3 z3 (h 2 + x 2 ) 2 h h 0 −1 h2 + R2 = z h ⎛ 1⎞ R x .dx 1 ⎜ −⎟ ∫ =− ⎜2 h⎟ 3 1 ⎝ (h + R ) (h 2 + x 2 ) 2 2 2 ⎠ 0 R x .dx 1 1 ∫ = − 3 h (h 2 + R 2 ) 12 (h 2 + x 2 ) 2 0 ⎛ ⎞ σ h ⎜1 − ⎟ ⇒E= ⎜ ⎟ 2ε 0 ε h2R2 ⎝ ⎠ Biểu thức trên có thể viết dưới dạng: ⎛ ⎞ σ⎜ ⎟ h ⎜1 − ⎟ E= 2ε 0 ε ⎜ R2 2 +1 ⎟ ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ h Nếu R → ∞ (đĩa trên mang điện trở thành mặt phẳng vô hạn mang điện đều) ta có: σ E= 2ε 0 ε 8 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 Nhận xét: - Cường độ điện trường do một mặt phảng mang điện đều gây ra tại điểm M trong điện trường không phụ thuộc vào vị trí điểm M đó. ( E = const ) r - Tại mọi điểm trong điện trường, vectơ E (do mặt phẳng vô hạn mang điện đều gây ra) có phương vuông góc với mặt phẳng, hướng ra phía ngoài mặt phẳng nếu mặt phẳng mang điện dương, hướng về phía mặt phẳng nếu mặt phẳng mang điện âm. 1.5. ĐIỆN THÔNG . ĐỊNH LÍ OSTROGRADKI-GAUSS (ĐỊNH LÝ O-G). 1.5.1. Đường sức điện trường: Đường sức điện trường là đường cong vẽ trong điện trường sao cho tiếp tuyến tại mọi điểm của nó có phương tiếp tuyến với phương của cường độ điện trường tại điểm đó và có chiều là chiều của vectơ điện trường tại điểm đó. Qui ước: - Các đường sức được vẽ sao cho số đường sức trên một đơn vị diện tích trong mặt r phẳng thẳng góc với các đường sức tỉ lệ với độ lớn của E . Điều này có nghĩa là ở nơi các đường sức sát nhau thì E lớn, ở nơi các đường sức thưa thì E nhỏ. - Tập hợp các đường sức điện trường gọi là phổ đường sức điện trường hay điện phổ. Tính chất - Đường sức điện trường là những đường không khép kín: xuất phát từ điện tích dương (+) và kết thúc ở điện tích âm (-). - Các đường sức không cắt nhau. 1.5.2. Thông lượng điện (điện thông): r Giả sử ta đặt một diện tích (S) trong một điện trường bất kì E r r n dSn E dS (S) • r E ds α r r n En r dS Hình 1.3 r Ta chia diện tích S thành những diện tích vô cùng nhỏ ds sao cho vectơ E tại mọi điểm trên diện tích ấy có thể bằng nhau. Người ta định nghĩa thông lượng gởi qua diện tích ds bằng: rr dΦ e = E.ds r r ds vectơ diện tích hướng theo pháp tuyến n của ds và có độ lớn bằng ds rr rr dφ e = E.ds = Eds. cos α (1.4), α = (n , E ) rr ⇒ d φ e = E.ds Ta có: rr dφ e = E.ds n r r r r (En là hình chiếu của E lên n , dsn là hình chiếu của ds lên phương vuông góc với E ) φ e = ∫ E n .ds = ∫ E.ds n r Vậy: Thông lượng E gởi qua mặt (S) là: (S ) (S ) Từ biểu thức (1.4), cho ta thấy dấu của dφe phụ thuộc vào góc α r Người ta qui ước: đối với mặt kín ta luôn chọn chiều dương của n là chiều hướng ra xa mặt đó. Với qui ước trên ta có: 9 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 π dφe < 0 khi α > 2 π dφe > 0 khi α < 2 Theo hình vẽ trên ta thấy số đường sức gởi qua ds cũng bằng số đường sức gởi qua dsn r Vậy: Thông lượng điện trường E gởi qua diện tích (S) là một đại lượng có độ lớn bằng số đường sức điện trường vẽ qua diện tích đó. Trong hệ SI, đơn vị của điện thông là vôn.mét (V.m) 1.5.3. Đinh lý O-G (Ostrograski-Gauss) Để tìm khối tâm của một củ khoai, bạn có thể thực hiện bằng thực nghiệm hoặc bằng cách tính toán một số tích phân ba lớp. Tuy nhiên nếu một củ khoai có dạng của một elipsôit đều thì sự đối xứng của nó giúp bạn biết chính xác khối tâm của nó mà không cần tính toán. Sự đối xứng có trong mọi lĩnh vực vật lý, nó sẽ có ý nghĩa nếu thể hiện các định luật vật lý dưới dạng tận dụng đầy đủ tính đối xứng ấy. Định luật coulomb là một định luật chủ chốt trong tĩnh điện học nhưng nó không thể hiện dưới dạng để có thể làm cho việc tính toán được đặt biệt đơn giản trong các trường hợp có sự đối xứng. Đinh lý O-G dể dàng tận dụng các trường hợp đặ c biệt như vậy. Trọng tâm của định lý O-G là một mặt được giả thuyết là một mặt kín (còn gọi là mặt Gauss). Mặt kín này có thể có dạng bất kỳ mà bạn muốn. Nhưng mặt kín có ít nhất là mặt thể hiện được tính đối xứng (Thường là mặt cầu, mặt trụ hoặc có dạng đối xứng nào đó). Xét một hệ điện tích điểm q1, q2,… qn (Phân bố gián đoạn trong không gian), hệ tích điểm này gây ra xung quanh một điện trường. Định lý O-G cho phép ta tính thông lượng điện trường qua một mặt kín (S) bất kỳ đặt trong điện trường. a. Phát biểu: “ Thông lượng điện trường gởi qua mặt kín (S) bất kỳ trong môi trường đồng chất bằng tổng đại số điện tích nằm trong mặt kín đó chia cho tích số ε 0 ε ”: n ∑q rr i φe = ∫ Eds = i =1 ε 0ε (S ) Chú ý: Vế phải của phương trình trên và dấu của điện tích tổng cộng chứa trong mặt r (S). Nhưng E ở vế trái là điện trường do tất cả các điện tích cả trong lẫn ngoài mặt kín tạo ra. b. Ví dụ: Tính thông lượng điện trường trong trường hợp sau: Cho q1 = 10 −9 C • q4 • q1 2 q 2 = − 10 −9 C 3 (S) • q2 • q3 • q5 q3 = 3.10 −9 C −9 : q 4 = q5 = 2.10 C Giải Nhận xét trong mặt kín (S) có tất cả là mấy điện tích ?(có 3: q1, q2,q3 ) Định lý O-G: n ∑q rr i φe = φE.ds = i =1 ε 0ε 2 + 3).10 −9 (1 − q1 + q 2 + q3 3 φe = = ε 0ε ε 0ε 10 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 10.10 −9 φe = 3.ε 0 ε Đối với không khí: ε =1. Khi đó : 10.10 −9 10.10 −9 φe = = (V .m) 3.ε 0 .1 3.8,85.10 −12 1.5.4 Áp dụng định lý O-G: a. Xác định điện trường của một mặt cầu mang điện đều: Giả sử mặt cầu mang điện đều có bán kính R tích điện một điện lượng là q (q>0). r Hãy tính điện trường E do mặt cầu gây ra tại điểm M cách tâm mặt cầu một đoạn r>R. r Để xác định E do mặt cầu rây ra tại điểm M ta tưởng tượng vẽ qua M một mặt cầu (S) cùng tâm với mặt cầu mang điện. Ta tính thông lượng điện trường qua mặt cầu (S). Vì điện tích được phân bố đều trên mặt cầu nên điện trường do nó sinh ra có tính chất r r đối xứng cầu. Tức là E tại mọi điểm bất kỳ phải qua tâm mặt cầu. Vectơ E chỉ phu thuột khoảng cách r từ điểm xét đến tâm mặt cầu: rr E = E n = const R rr α = ( E, n) = 0 rr ⇒ φ e = ∫ E.ds = ∫ E.ds cos α 4π .r 2 S S N • ro M • φ = E ∫ ds = E.4π .r 2 O (So) S Định lí O-G: rr q r φ e = ∫ E.ds = ε 0ε S q ⇒ φ e = E.4π .r 2 = ε 0ε q ⇒ E= 4πε 0 ε .r 2 r Dễ dàng thấy rằng E hướng từ tâm mặt cầu ra phía ngoài nếu mặt cầu mang điện dương và ngược lại. Nếu điểm M nằm trong mặt cầu (r
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 b. Điện trường của quả cầu tích điện đều: r Một quả cầu tích điện dều với mật độ điện khối ς không đổi có bán kính R. Tìm E từ điểm M nằm trong và ngoài mặt cầu. - Xét trường hợp M nằm ngoài mặt cầu (r>R): Trước tiên ta vẽ mặt kính (S) cùng tâm O bán kính r đi qua M: M (S) r R O r Do quả cầu tích điện đều và do tính chất đối xứng nên: E tại mọi điểm trên (S) có rr α = ( E, n) = 0 cùng độ lớn và rr ⇒ φ e = ∫ E.ds = ∫ Eds = E ∫ ds S S S φe = E.4π .r 2 Định lí O-G: q φ e = E.4π .r 2 = ε 0ε q ⇒E= 4πε 0 ε .r 2 q: điện tích của quả cầu bán kính R, s: điện tích của quả cầu bán kính r 4 q = ρV = πR 3 .ρ 3 4 πR 3 .ρ q ⇒E= = 4πε 0 ε .r 2 3 4πε 0 ε .r 2 ρ .R 3 E= 3ε 0 ε .r 2 Trường hợp M nằm trong mặt cầu (r
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 r rr Để xác định vectơ E do mặt phẳng điện gây ra tại một n En r, điểm M ở ngoài mặt phẳng, ta tưởng tượng vẽ qua M r EM n một mặt trụ kín rồi sau đó ta áp dụng định lí O-G cho mặt trụ đó. □ + Lưu ý : Mặt trụ đó có đường sinh vuông góc với mặt r ∆S n phẳng mang điện, có hai mặt đứng song song bằng nhau và cách đều mặt phẳng mang điện. Thông lượng điện trường gởi qua mặt trụ kín bằng: rr φ e = φ Eds = φ E n .ds m.tru m.tru ∫ ∫ φe = E .ds + E n .ds 2 day matben Ta có: φ E n .ds = E φ ds = E.2.ΔS h.dây h.dây Δq = σ .ΔS Mà: Định lí O-G: σ .ΔS φ e = E.2.ΔS = ε 0ε σ ⇒E= 2ε 0 ε r Từ biểu thức trên chứng tỏ E không phụ thuột vào vị trí cảu điểm M trongđiện trường. Tức r là tại mọi điểm trong điện trường E = const . Vậy: Điện trường do mặt phẳng vô hạn mang điện đều là một điện trường đều. r Mặt phẳng mang điện dương thì E hướng ra phía ngoài mặt phẳng mang điện và ngựơc lại. +σ -σ Điện phổ của mặt phẳng d. Điện trường của hai mặt phẳng mang điện trái dấu: Hai mặt phẳng song song vô hạn mang điện đều mật độ điện mặt bằng nhau nhưng trái dấu (+σ,-σ). Hãy xác định điện trường do hai mặt phẳng gây ra tại điểm ở bên trong và bên ngoài 2 mặt phẳng đó. Theo nguyên lý chồng chất điện trường, tại mọi điểm trong điện trường: rr r rr E = E1 + E 2 , E1 , E 2 : vectơ cường độ điện trường do từng mặt phẳng gây ra tại điểm rr đang xét. E1 , E 2 đều có phương vuông góc với hai mặt phẳng mang điện và có độ lớn: σ E1 = E 2 = 2ε 0 ε Điện trường tại một điểm bên trong hai mặt phẳng: 13 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 r r r Ở khoảng giữa hai mặt phẳng E1 và E2 cùng chiều, do đó E cũng cùng chiều với rr E1 , E 2 σ rr r E = E 1 + E 2 ⇒ E = E1 + E 2 = ε 0ε Điện trường từ một điểm bên ngoài hai mặt phẳng: r r rr r Ở bên ngoài hai mặt phẳng E1 và E 2 ngược chiều nhau, do đó: E = E1 + E 2 = 0 Vậy: trong khoảng giữa hai mặt phẳng vô hạn mang điện đều có mật độ điện mặt bằng nhau nhưng trái dấu điện trường là điện trường đều. Ở bên ngoài hai mặt phẳng đó điện trường bằng 0. 1.6. LƯỠNG CỰC ĐIỆN ĐẶT TRONG ĐIỆN TRƯỜNG: 1.6.1. Định nghĩa: Lưỡng cực điện là một hệ hai điện tích điểm có điện trường bằng nhau nhưng trái dấu cách nhau một khoảng l rất nhỏ. 1.6.2. Tính chất: Được đặt trưng bởi momen lưỡng cực Pe (còn gọi là momen điện) được định nghĩa: r r Pe = q.l , l: có phương nối liền hai điện tích điểm và có chiều –q → +q, độ lớn bằng l Ta xét tác dụng của điện trường đều lên lưỡng cực điện Pe: r Pe hợp với đường sức điện trường một góc α. Giả sử rr r r r +q F1 , F2 , F1 = − Fv , F1 Ở các đầu điện tích của lưỡng cực tĩnh điện r r ℓα E F1 = F2 = ( qE ) tạo thành một ngẫu lực, có cánh tay đòn r -q F2 l. sin α . r Do đó momen M của ngẫu lực được xác định: rrrr r rr M = l ∧ F1 = l ∧ (qE ) = q l ∧ E {r Pe rr r M = Pe ∧ E rr ( Pe , E ) với và có chiều sao Momen ngẫu lực là một vectơ có phương vuông góc rr r cho P , E và M tạo thành một tam diện thuận có độ lớn: rr M = Pe .E. sin α , (α = ( Pe , E )) r r Pe tới Dưới tác dụng của momen ngẫu lực M , lưỡng cực điện bị quay theo chiều sao cho r r r E0 . Ở vị trí này các lực F1 và F2 trực đối nhau: Nếu lưỡng trùng với hướng của điện trường cực là cứng ( l không thay đổi) lưỡng cực sẽ cân bằng ; nếu lưỡng cực là đàn hồi thì nó bị biến dạng Trường hợp điện trường không đều: r Trong trường hợp này lưỡng cực chịu 2 tác dụng: +q F1 r r Pe trùng + Momen lực làm cho lưỡng cực quay đến khi F2 -q r hướng E + Lực tác dụng sẽ kéo lưỡng cực về phía điện trường mạnh. 14 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 1.7. ĐIỆN THẾ 1.7.1. Công của lực tĩnh điện: Ta khảo sát sự chuyển dời của điện tích q0 > 0 từ A đến B trên đường cong bất kì (L) trong điện trường gây bởi điện tích q > 0 Trước tiên ta xét điện tích q 0 dịch chuyển trên một đoạn rất r F A (L) nhỏ dl. r ME Công dA dịch chuyển là: α rA rr dA = F .d l = F .dl. cos α (1.7.1) r dl r d l là vectơ có phương tiếp tuyến với đường cong tại điểm đang xét, có chiều là chiều chuyển dời và có độ lớn là dl rB Ta có: dr = dl. cos α (1.7.2) ( dr là hình chiếu của dl lên r B phương r qq0 (1.7.1), (1.7.2) ⇒ dA = F .dr = .dr 4πε 0 ε .r 2 Công của lực tĩnh điện trong chuyển dời điện tích q 0 từ A đến B là: rB q0 q ∫ dA = ∫ 4πε ε .r A= dr 2 0 AB rA q0 q q0 q AAB = − 4πε 0ε .rA 4πε 0ε .rB Từ biểu thức trên, ta nhận thấy công của lực tĩnh điện không phụ thuộc vào dạng đường cong (L) mà chỉ phụ thuộc vào điểm đầu và điểm cuối của đoạn đường dịch chuyển điện tích q0 trong điện trường. Nếu điện tích q 0 dịch chuyển theo một đường cong kín thì: rr rr A = ∫ q 0 E.d l = ∫ F .d l = 0 ( L) ( L) rr A = ∫ q 0 E.d l = 0 ( L) rr ∫ ⇒ E.d l = 0 (1.7.3) ( L) Trường có tính chất như biểu thức (1.7.3) gọi là trường thế và chính vì thế mà lực tĩnh điện được gọi là lực thế. Biểu thức (1.7.3) nói lên: lưu số của vectơ cường độ điện trường dọc theo đường cong kín thì bằng không. 1.7.2. Thế năng của điện tích điểm trong từ trường Trong cơ học chúng ta nghiên cứu trường lực thế (trường trọng lực chẳng hạn). Ta biết rằng công của lực tác dụng lên vật trong trường lực thế bằng độ giảm thế năng của vật trong trường lực đó. Tương tự như vậy, vì điện trường là một trường thế nên công của lực tĩnh điện trong sự dịch chuyển của một điện tích điểm q0 trong điện trường bằng độ giảm thế năng W của điện tích đó trong điện trường. Trong một chuyển dời nguyên tố, ta có: dA = − dW rr rr Với dA = q 0 Ed l = Fd l Và trong dịch chuyển hữu hạn từ điểm A đến điểm B trong điện trường ta được: B B ∫ dA = ∫ − dW A A 15 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 B rr hay AAB = ∫ q0 Ed l = WA − WB (1.7.4) A WA − WB là độ giảm thế năng của điện tích điểm q0 trong sự dịch chuyển điện tích đó từ điểm A đến điểm B trong điện trường. Để cụ thể, trước hết ta xét trường hợp điện tích q0 dịch chuyển trong điện trường của một điện tích điểm q, ta biết công của lực điện trường: q0 q q0 q AAB = − (1.7.5) 4πε 0 ε .rA 4πε 0 ε .rB q0 q q0 q ⇒ WA − WB = − (1.7.6) 4πε 0 ε .rA 4πε 0 ε .rB Từ đó ta suy ra biểu thức thế năng của điện tích điểm q0 đặt trong điện trường của điện tích điểm q và cách điện tích này một đoạn r bằng: q0 q W= + C (1.7.7) 4πε 0 ε .r C: hằng số tùy ý W: thế năng tương tác của hệ tích điểm q0 và q Biểu thức (1.7.7) chứng tỏ thế năng của điện tích điểm q0 trong điện trường được xác định sai khác một hằng số C. Tuy nhiên, giá trị C không ảnh hưởng gì tới những phép tính trong thực tế, vì trong thực tế các phép tính đó ta chỉ gặp các hiệu thế năng. Vì vậy người ta qui ước: Chọn thế năng của điện tích điểm ở vô cùng thì bằng 0: q0 q W= +C = 0 4πε 0 ε .r∞ ⇒ C = 0 = W∞ Với qui ước trên (4) trở thành: q0 q W= 4πε 0 ε .r Nếu q, q0 cùng dấu (lực tương tác là lực đẩy), thế năng tương tác của chúng là dương. Nếu q, q0 trái dấu (lực tương tác là lực hút), thế năng tương tác của chúng là âm. - Khi r → ∞ thì W=0 Trường hợp điện trường gây bởi một hệ điện tích điểm: q0 q n n W = ∑ Wi = ∑ i =1 4πε 0 ε .ri i =1 Trường điện trường bất kì (điện trường của vật mang điện): Thế năng của điện tích q0 được xác định: ∞ rr WM = ∫ q 0 Ed l M Vậy: Thế năng của điện tích điểm q0 tại một điểm trong điện trường là một đại lượng về trị số bằng công của lực tĩnh điện trong sự dịch chuyển điện tích đó từ điểm đang xét ra xa vô cùng. 1.7.3.Điện thế và hiệu điện thế a. Định nghĩa điện thế: q0 q W Từ công thức: W = , ta nhận thấy tỉ số không phụ thuộc vào độ lớn của 4πε 0 ε .r q0 điện tích q mà chỉ phụ thuộc vào các điện tích gây ra điện trường và phụ thuộc vào vị trí của 16 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 điểm đang xét. Vì vậy, ta có thể dùng tỉ số đó để đặt trưng cho điện trường về mặt trữ năng lượng tại điểm đang xét. W Người ta định nghĩa tỉ số V = là điện thế của điện trường tại điểm đang xét. q0 - Trường hợp điện trường gây bởi điện tích điểm thì điện thế: W q V= = q 0 4πε 0 ε .r - Trường hợp điện trường gây bởi hệ điện tích điểm q1, q2, q3….,qn thì khi đó điện thế tại điểm đang xét: qi n n V = ∑ Vi = ∑ , ri khoảng cách từ điểm đang xét tới điện tích qi i =1 4πε 0 ε .ri i =1 - Trường hợp điện trường bất kì (điện trường của vật mang điện): ∞r r W V = M = ∫ E.d l q0 M theo biểu thức tính công: b. Hiệu điện thế, Br r B rr AAB = ∫ F .d l = ∫ q 0 Ed l = WA − WB A A AAB WA WB = − = V A − VB q0 q0 q0 AAB = VA − VB được gọi là hiệu đện thế giữ hai điểm A và B q0 Trong hệ SI, đơn vị của hiệu điệ thế là vôn (V) 1.7.4. Mặt đẳng thế a. Định nghĩa :Mặt đẳng thế là quỹ tích của những điểm trong không gian có cùng một điện thế. Phương trình của mặt dẳng thế: V = C = const Với mọi giá trị của hằng số C, ta được một mặt đẳng thế. b. Tính chất: - Các mặt đẳng thế không cắt nhau, vì tại mọi điểm của điện trường chỉ có một giá trị xác định của điện thế - Công của lực tĩnh điện trong sự dịch chuyển một điện tích q0 trên mặt đẳng thế bằng không. V±dV - Vectơ cường độ điện trường tại một điểm trên mặt V đẳng thế vuông góc với mặt đẳng thế tại điểm đó. 1.8. LIÊN HỆ GIỮA VECTƠ CƯỜNG ĐỘ ĐIỆN r TRƯỜNG E VÀ ĐIỆN THẾ. r r 1.8.1. Mối liên hệ giữa E và V E r r Xét hai điểm M và N rất gần nhau trong điện trường E α dl N • Giả sử điện thế tại các điểm M và N lần lượt là V và r M Ee (V + dv) với dv > 0 (nghĩa là điện thế tại N lớn hơn điện thế tại M). r Để tìm biểu thức liên hệ giữa E và V, ta tính công lực tĩnh điện khi dịch chuyển điện tích q0 từ M đến N. Theo định nghĩa: 17 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 rr rr dA = Fd l = q 0 Ed l dA = q 0 Edl. cos α = q 0 E l dl r r Với E l = E. cos α là hình chiếu của E trên phương l dA = q 0 [V − (V + dv)] = −q 0 dv Mặt khác: q 0 E l dl = − q 0 dv dv El = − dl r Vậy: Hình chiếu của E lên một phương nào đó có giá trị bằng độ giảm thế trên một đơn vị chiều dài theo phương đó. 1.8.2. Áp dụng 1. Xác định hiệu điện thế giữa hai mặt phẳng song song vô hạn mang điện đều nhưng trái dấu được đặt song song với nhau. Điện trường giữa hai mặt phẳng song song vô hạn mang điện đều trái dấu là một điện trường đều. Các đường sức có phương vuông góc với hai mặt phẳng. Gọi: V1, V2 lần lượt là điện thế ở mặt phẳng mang điện dương, mặt phẳng mang điện âm. d là khoảng cách giữa hai mặt phẳng đó. r Theo biểu thức liên hệ E và V: V2 d − dV = E l dl ⇒ V1 − V2 = − ∫ dV = ∫ E.dl V1 0 ⇒ V1 − V2 = E.d σ σ .d Mà E = ⇒ V1 − V2 = ε 0ε ε 0ε 2. Xác định hiệu điện thế giữa hai điểm trong điện trường của mặt cầu mang điện đều. Giả sử ta muốn xác định hiệu điện thế giữa hai điểm R nằm cách tâm mặt cầu mang điện những đoạn R1 và R2 (với R1 >R2 >R. R là bán kính của mặt cầu mang điện). dv Từ biểu thức liên hệ: E = − dl r q.dr n ⇒ dv = E.dl = ℓ 4πε 0 ε .r 2 r r V2 R2 q.dr ⇔ ∫ − dv = ∫ 4πε ε .r (S) 2 0 V1 R1 ⎛1 1⎞ q ⎜− ⎟ ⇔ V1 − V2 = 4πε 0 ε ⎜ R1 R2 ⎟ ⎝ ⎠ (∆) Trường hợp R1 = R2 và R2 = ∞ (ở R2 = ∞ thì V2 = V∞ = 0 ) ta sẽ tìm đưực biểu thức điện thế V của một mặt cầu mang điện đều: q V= 4πε 0 ε .R 3. Xác đinh hiệu điện thế giữa hai điểm trong điện trường của một mặt trụ thẳng dài vô hạn mang điện đều: Hiệu điện thế giữa hai điểm nằm cách trục của mặt trụ mang điện đều giữa đoạn R1 và R2 được tính bởi công thức: 18 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 V2 R2 V1 − V2 = ∫ − dv = ∫ E.dr V1 R1 R2 Q dr ∫ 2πε ε .l . r ⇒ V1 − V2 = 0 R1 Câu hỏi & Bài tập 1. Các đường sức điện trường không cắt nhau tại sao? 2. Một điện tích điểm chuyển động vuông góc với đường sức trong một điện trường. Có lực nào tác dụng lên nó không? 3. Một lưỡng cực điện được đặt trong điện trường không đều. Có lực nào tác dụng lên nó không? 4. Tính chất cơ bản của điện trường là gì? 5. Một điện tích điểm chuyển động vuông góc với đường sức trong một điện trường. Có lực nào tác dụng lên nó không? 6. Một lưỡng cực điện được đặt trong điện trường không đều. Có lực nào tác dụng lên nó không? 7. Tính chất cơ bản của điện trường là gì? 8. Phân biệt các thông số về các hạt protôn, electron. 10.Cho thí dụ cụ thể vật dẫn điện, cách điện. 11. Phát biểu và viết biểu thức định lý Ostrogradski-Gauss đối với điện trường. 12. Sử dụng định lý Ostrogradski-Gauss, tìm véctơ cường độ điện trường gây bởi một mặt phẳng rộng vô hạn mang điện đều mật độ điện mặt σ > 0 tại điểm bên ngoài mặt này. 13. Sử dụng kết quả câu b tìm véctơ cường độ điện trường gây bởi hai mặt phẳng vô hạn mang điện đều mật độ điện mặt σ như nhau nhưng trái dấu tại điểm bên ngoài và điểm bên trong khoảng không gian giữa hai mặt phẳng này. 14. Electron có xu hướng chuyển động đến điện thế cao hay điện thế thấp? 15. Hai mặt đẳng thế khác nhau có thể cắt nhau không? r 16. Nếu E bằng không ở một điểm cho trước, V có phải bằng không ở điểm đó không? Cho một ví dụ để chứng minh cho câu trả lời của bạn. 17. Phân biệt giữa hiệu điện thế và thế năng. 18. Nếu V không đổi trong một miền cho trướccủa không gian thì bạn có thể nói gì r về điện trường E ở miền đó. 19. Hai quả cầu giống nhau được treo ở đầu hai sợi dây có chiều dài l = 10 Cm đặt trong chân không. Hai sợi dây cùng buộc vào một điểm O ở đầu trên. Mỗi quả cầu mang một điện tích q bằng nhau và có khối lượng m = 0,1g. Do lực đẩy giữa hai quả cầu, hai sợi dây treo tạo nên một góc 2α = 10o . Lấy gia tốc trọng trường g = 10m/s2 . Tìm độ lớn của q ? 20. Cho hai điện tích q1 = 8.10-8C và q2 = - 3.10-8C, q3 = 8.10-8C đặt trong không khí tại 3 đỉnh của tam giác đều ABC cạnh d = 10- 1m. Tìm lực tác dụng lên q3 . 21. Một điện tích q = 4,5.10-9 C đặt giữa hai bản của một tụ điện phẳng có điện dung C = 1.78.10-11F. Điện tích đó chịu tác dụng của một lực bằng F = 9,81.10-5N. Diện tích của mỗi bản tụ bằng S = 100cm2. Giữa hai bản tụ chứa một chất có hằng số điện môi bằng 2. Tìm: a/. Hiệu điện thế hai bản tụ, b/. Điện tích trên hai bản tụ, c/. Năng lượng điện trường, d/. Lực tương tác giữa hai bản tụ. 22. Một mặt phẳng vô hạn mang điện đều, được đặt theo phương thẳng đứng. Gần mặt đó treo một quả cầu khối lượng m = 2g mang điện tích q = 5.10-7C cùng dấu với điện tích của mặt phẳng thì thấy dây treo quả cầu bị lệch đi một góc 45o so với phương thẳng đứng. Tìm cường độ điệ trường gây bởi mặt phẳng mang điện. Câu hỏi trắc nghiệm 19 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)
Trường Đại học Trà Vinh QT7.1/PTCT1-BM7 1. Lực tương tác giữa hai điện tích điểm thay đổi thế nào nếu ta giữ nguyên khoảng cách r, đưa chúng từ không khí vào dầu có hằng số điện môi ε = 4 và tăng độ lớn điện tích điểm lên gấp đôi. A. Tăng 16 lần B. Không đổi C. Còn một nửa D. Tăng 64 lần. r 2. Véctơ cường độ điện trường E tại một điểm có tính chất: A. Độ lớn tỷ lệ nghịch với trị số của điện tích đặt tại điểm đó. r B. Cùng phương với lực điện F tác dụng lên điện tích đặt tại điểm đó. r C. Cùng chiều với lực điện F tác dụng lên điện tích đặt tại điểm đó. D. Độ lớn tỷ lệ với trị số của điện tích đặt tại điểm đó. 3. Trong không khí có một mặt phẳng rất rộng tích điện đều với σ > 0. Véctơ cường độ điện r trường E gần đó có đặc điểm: σ r A. Trị số E = B. Véctơ E hướng ra xa mặt phẳng. 2ε o 2σ C. Trị số E = D. Cả A và B đúng. εo 4. Một điện tích Q > 0 phân bố đều trong khối cầu tâm O, bán kính a, r là khoảng cách từ điểm M đến tâm O. Trị số cường độ điện trường E tại M có đặc điểm: A. Càng xa tâm O (r tăng), E giảm dần. B. Khi r < a, biểu thức của E giống của một điện tích điểm có điện tích q đặt tại O . C. Khi r > a, càng ra xa tâm O, E càng tăng . D. A và B đúng. 5. Dây mảnh hình vòng cung, bán kính R, góc mở 2α, tích điện đều, mật độ điện dài λ. Độ lớn cường độ điện trường E tại tâm O là: kλ kλ kλ kλ cos α sin α cos α sin α A. B. C. D. 2R 2R R R 6. Vòng dây tròn có điện tích q < 0 phân bố đều. Xét điểm M nằm trên đường thẳng đi qua r tâm O, vuông góc với mặt phẳng vòng dây. Véctơ cường độ điện trường E tại M có đặc điểm: r A. Véctơ cường độ điện trường E cùng phương ngược chiều với OM . r B. Véctơ cường độ điện trường E cùng phương cùng chiều với OM . r C. Véctơ cường độ điện trường E song song với OM . r D. Độ lớn của E giảm đều khi khoảng cách OM tăng. 7. Một mặt phẳng rộng vô hạn mang điện đều với mật độ điện mặt σ > 0, đặt trong không r khí. Véctơ cường độ điện trường E do mặt phẳng gây ra gần mặt phẳng có đặc điểm: σ r B. E hướng ra xa mặt phẳng và vuông góc với mặt phẳng A. Trị số E = 2ε o 2σ C. Trị số E = D. A và B đúng. εo 20 Vật Lí Đại Cương A2 (Điện – Quang)