Tóm tắt Luận án Tiến sỹ Vật lý nguyên tử: Nghiên cứu năng lượng đối xứng của chất hạt nhân và lớp da neutron của hạt nhân hữu hạn qua phản ứng trao đổi điện tích

BỘ KHOA HỌC VÀ CÔNG NGHỆ<br /> <br /> BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO<br /> <br /> _____________________<br /> <br /> VIỆN NĂNG LƯỢNG NGUYÊN TỬ VIỆT NAM<br /> <br /> B<br /> ​ ÙI MINH LỘC<br /> <br /> NGHIÊN CỨU NĂNG LƯỢNG ĐỐI<br /> XỨNG CỦA CHẤT HẠT NHÂN VÀ LỚP<br /> DA NEUTRON CỦA HẠT NHÂN HỮU<br /> HẠN QUA PHẢN ỨNG TRAO ĐỔI ĐIỆN TÍCH<br /> <br /> ​Chuyên ngành: Vật lý Nguyên tử<br /> Mã số: ​62 44 01 06<br /> T<br /> ​ UẬN ÁN TIẾN SĨ VẬT LÝ NGUYÊN TỬ<br /> ​ ÓM TẮT L<br /> <br /> H<br /> ​ à Nội - 2017<br /> <br /> Công trình được hoàn thành tại Viện Khoa học và Kỹ thuật<br /> Hạt nhân, Viện Năng lượng Nguyên tử Việt Nam, Bộ Khoa<br /> học và Công nghệ Việt Nam,<br /> 179 Hoàng Quốc Việt, Nghĩa Đô, Cầu Giấy, Hà Nội,<br /> Việt Nam.<br /> <br /> Người hướng dẫn khoa học: GS. TS. Đào Tiến Khoa.<br /> <br /> Phản biện: PGS. TS. Nguyễn Quang Hưng<br /> Phản biện: PGS. TS. Nguyễn Tuấn Khải<br /> Phản biện: PGS. TS. Phạm Đức Khuê<br /> <br /> Luận án được bảo vệ trước Hội đồng cấp viện chấm<br /> luận án tiến sĩ họp tại Trung tâm Đào tạo Hạt nhân,<br /> Viện Năng lượng Nguyên tử Việt Nam,<br /> 140 Nguyễn Tuân, Thanh Xuân, Hà Nội, Việt Nam,<br /> vào hồi 9 giờ ngày 14 tháng 6 năm 2017.<br /> <br /> Có thể tìm hiểu luận án tại:<br /> - Thư viện Quốc gia Việt Nam<br /> - Thư viện Trung tâm Đào tạo Hạt nhân<br /> <br /> Chapter 1<br /> <br /> Introduction<br /> In the structure of isobaric nuclei, there are the analog states called<br /> the Isobaric Analog States (IAS). They form a group of states related<br /> by a rotation in the isospin space. These states are strongly excited by<br /> the charge-exchange (p, n)IAS or (3 He,t)IAS reaction. The chargeexchange (p, n)IAS or (3 He,t)IAS reaction to the IAS can be approximately considered as an “elastic” scattering process, with the isospin<br /> of the incident proton or 3 He being flipped, because the two IAS’s<br /> are members of an isospin multiplet which have similar structures<br /> and differ only in the orientation of the isospin T [1]. In this picture,<br /> <br /> 1<br /> <br /> the charge-exchange , isospin-flip scattering to the IAS is naturally<br /> caused by the isovector part (IV) of the optical potential (OP), expressed in the following Lane form [3]<br /> U(R) = U0 (R) + 4U1 (R)<br /> <br /> t.T<br /> ,<br /> aA<br /> <br /> (1.1)<br /> <br /> where t is the isospin of the projectile and T is that of the target<br /> with mass number A, a=1 and 3 for nucleon and 3 He, respectively.<br /> The second term is the symmetry term of the OP, and U1 is known<br /> as the Lane potential that contributes to both the elastic and chargeexchange scattering to the IAS [1]. The IV term of the empirical<br /> proton-nucleus or 3 He-nucleus OP in the Woods-Saxon form has been<br /> used some 40 years ago [2] as the charge-exchange form factor (FF)<br /> to describe the (p, n)IAS or (3 He,t)IAS scattering to the IAS within<br /> the distorted wave Born approximation (DWBA).<br /> In the isospin representation, the target nucleus A and its isobaric<br /> analog A˜ can be considered as the isospin states with T z = (N − Z)/2<br /> and T˜z = T z − 1, respectively. We denote the state formed by adding<br /> proton or 3 He to A as |aAi and that formed by adding a neutron or<br /> ˜ so that the DWBA charge-exchange FF for the<br /> triton to A˜ as |˜aAi,<br /> (p, n)IAS or (3 He,t)IAS scattering to the IAS can be obtained [4]<br /> from the transition matrix element of the OP (1.1) as<br /> p<br /> ˜ 1 (R) t.T |aAi = 2 2T z U1 (R).<br /> Fcx (R) = h˜aA|4U<br /> aA<br /> aA<br /> 2<br /> <br /> (1.2)<br /> <br /> Only in a few cases has the Lane potential U1 been deduced from the<br /> DWBA studies of (p, n)IAS scattering to the IAS. With the Coulomb<br /> correction properly taken into account, the phenomenological Lane<br /> potential has been shown to account quite well for the (p, n)IAS scattering to the IAS [5]. However, a direct connection of the OP to the<br /> nuclear density can be revealed only when the OP is obtained microscopically from the folding model calculation. In this case, the FF of<br /> the (3 He,t)IAS scattering to the IAS is given by the double-folding<br /> model (DFM) [7, 6] compactly in the following form<br /> s ZZ<br /> 2<br /> Fcx (R) =<br /> [∆ρ1 (r1 )∆ρ2 (r2 )vD<br /> 01 (E, s) + ∆ρ1 (r1 , r1 + s) ×<br /> Tz<br /> 3<br /> 3<br /> ×∆ρ2 (r2 , r2 − s)vEX<br /> 01 (E, s) j0 (k(E, R)s/M)]d r1 d r2 ,(1.3)<br /> EX<br /> where vD<br /> 01 and v01 are the direct and exchange parts of the isospin-<br /> <br /> dependent part of the central nucleon-nucleon (NN) force; ∆ρi (r, r0 ) =<br /> (i)<br /> 0<br /> 0<br /> ρ(i)<br /> n (r, r ) − ρ p (r, r ) is the IV density matrix of the i-th nucleus, which<br /> <br /> gives the local IV density when r = r0 ; s = r2 − r1 + R, and M =<br /> aA/(a + A). The relative-motion momentum k(E, R) is obtained selfconsistently from the real OP at the distance R (see details in Ref. [7,<br /> 6]). In the limit a → 1 and ∆ρ1 → 1, the integration over r1 disappears and Eq. (1.3) is reduced to a single-folded expression for the FF<br /> of the (p, n)IAS scattering to the IAS [6].<br /> <br /> 3<br /> <br />