Báo cáo nghiên cứu khoa học " ẢNH HƯỞNG CỦA TỪ TRƯỜNG LÊN SỰ GIA TĂNG SÓNG ÂM (PHONON ÂM) DO HẤP THỤ BỨC XẠ LASER TRONG DÂY LƯỢNG TỬ HÌNH TRỤ VỚI HỐ THẾ VÔ HẠN "

Chia sẻ: Nguyen Nhi | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:12

Thêm vào BST

Báo xấu

88
lượt xem 8
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Lý thuyết gia tăng sóng âm do hấp thụ bức xạ laser là một đề tài được nghiên cứu rộng rãi do nó cho nhiều thông tin về phổ năng lượng và cơ chế tán xạ của điện tử. Trước đây, vấn đề đã được giải quyết cho bán dẫn khối [1-3] trong trường hợp hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon đối với hệ điện tử suy biến và không suy biến.

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Báo cáo nghiên cứu khoa học " ẢNH HƯỞNG CỦA TỪ TRƯỜNG LÊN SỰ GIA TĂNG SÓNG ÂM (PHONON ÂM) DO HẤP THỤ BỨC XẠ LASER TRONG DÂY LƯỢNG TỬ HÌNH TRỤ VỚI HỐ THẾ VÔ HẠN "

ẢNH HƯỞNG CỦA TỪ TRƯỜNG LÊN SỰ GIA TĂNG SÓNG ÂM (PHONON ÂM) DO HẤP THỤ BỨC XẠ LASER TRONG DÂY LƯỢNG TỬ HÌNH TRỤ VỚI HỐ THẾ VÔ HẠN Phạm Thị Nguyệt Nga, Nguyễn Quang Báu Trường Đại học Khoa học Tự nhiên, ĐH Quốc gia Hà Nội Trần Công Phong, Trường Đại học Sư Phạm, Đại học Huế Lương Văn Tùng, Trường Đại học Sư phạm Đồng Tháp 1. MỞ ĐẦU Lý thuyết gia tăng sóng âm do hấp thụ bức xạ laser là một đề tài được nghiên cứu rộng rãi do nó cho nhiều thông tin về phổ năng lượng và cơ chế tán xạ của điện tử. Trước đây, vấn đề đã được giải quyết cho bán dẫn khối [1-3] trong trường hợp hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon đối với hệ điện tử suy biến và không suy biến. Bài toán này cũng đã được giải quyết cho hố lượng tử [4,5], có xét thêm ảnh hưởng của từ trường, và không sử dụng những công thức gần đúng thô như trong [6]. Mới đây bài toán được đặt ra đối với dây lượng tử hình trụ với hố thế vô hạn [7] và hố thế parabol [8] khi hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon. Tuy nhiên, sự ảnh hưởng của từ trường lên sự gia tăng sóng âm trong các cấu trúc một chiều chưa được xét đến. Trong bài báo này chúng tôi nghiên cứu sự ảnh hưởng của từ trường lên sự gia tăng sóng âm do hấp thụ bức xạ laser trong dây lượng tử hình trụ với thế giam giữ có độ sâu vô hạn với giả thiết phonon khối (không bị ảnh hưởng của sự giảm số chiều) [6,11]. Dựa vào phương trình động lượng tử cho phonon trong dây lượng tử, chúng tôi thu được biểu thức giải tích cho hệ số hấp thụ sóng âm,
điều kiện cho sự gia tăng sóng âm, và điều kiện xung lượng cho điện tử tham gia vào quá trình gia tăng sóng âm khi có mặt của từ trường trong hai trường hợp hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon. Các kết quả lý thuyết được tính số và vẽ đồ thị đối với dây lượng tử GaAs/GaAsAl. 2. MÔ HÌNH DÂY LƯỢNG TỬ Xét dây lượng tử hình trụ bán kính R, chiều dài L, thế giam giữ vô hạn theo biên dây. Giả sử từ trường đồng nhất được đặt song song với trục của dây. Khi đó, hàm sóng và phổ năng lượng điện tử được viết trong hệ toạ độ trụ (r,,z) dưới dạng [9]: N   n /2 e il e ikz e  / 2 F1  a n ,l , n  1;  , (1a) n,l  1 2L 2k 2  n 1 n   c  a n ,l     , (1b)  n ,l   2 2 2 2m *    với k  0,0, k  là véctơ sóng điện tử, m* là khối lượng hiệu dụng của điện tử, 2 l  1, 2, 3,... , n  0,  1,  2, ... ,   r 2 /(2 c ) ,  c  c /(eB) là bán kính cyclotron, 2 2  c   /(m *  c ) là tần số cyclotron, và N là thừa số chuẩn hoá: R   n N  2   c2  e   F12  a n ,l , n  1;  d , 1 0  a n ,l , n  1;   là hàm siêu bội tổng quát (hữu hạn ở =0), a n ,l là nghiệm của 1 F1 hàm siêu bội: 1 F1  a n ,l , n  1;  R   0 (xác định từ điều kiện hàm sóng bằng không ở biên r=R). Hệ số tương tác điện tử-phonon khi có mặt từ trường được xác định theo  công thức: C n,l , n',l ' q   C q I n,l , n ',l ' , trong đó C q  i q /(2 v sV ) đối với tương tác  
 điện tử -phonon âm, q là véctơ sóng phonon,  là hằng số thế biến dạng,  là khối lượng riêng, vs là vận tốc sóng âm, V là thể tích chuẩn hoá, R I n,l , n',l '   n*',l ' e iqr n ,l dr gọi là thừa số dạng, phụ thuộc vào đặc trưng của dây 0 lượng tử và vào từ trường. Với hàm sóng chứa hàm siêu bội, thừa số I n,l , n',l ' không cho kết quả ở dạng biểu thức giải tích. Để tiện lợi trong quá trình xử lý số, chúng tôi xét trường hợp giới hạn từ trường yếu. Khi đó, hàm sóng và phổ năng lượng có dạng [9]:   22  2 k 2  A n ,l J n A n ,l r R n 1 iz ikz n,l r ,  , z   ,  n,l   c , (2)   ee   2 J n 1 A n ,l 2m * 2 m * R 2 2 2 LR trong đó A n ,l là nghiệm thứ l của hàm Bessel bậc n: J n ( x)  0 . Sử dụng hàm sóng gần đúng cho hai vùng năng lượng đầu tiên trong [10]: r2   r r3   1,1  12   3  , (3) 0,1  3 1  2 ;  R R R      thừa số dạng của dây lượng tử hình trụ với hố thế sâu vô hạn khi từ trường yếu là: 24 J 3 qR  48 J 4 qR  I 0,1, 0,1 q   I 1,1, 0,1 q   (4) ; . 3 qR 3 qR  3. HỆ SỐ GIA TĂNG SÓNG ÂM TRONG DÂY LƯỢNG TỬ Hamiltonian của hệ điện tử-phonon tương tác trong trường laser  At   A0 sin t và khi có mặt từ trường có dạng:
 e    n,l  k  c A  t   an,l,k an,l ,k   qbqbq  H t       q n ,l ,k (5)     Cn,l ,n ',l '  q  an,l ,k  q an ',l ',k bq  b q ,      n ,l ,n ',l ',k ,q   trong đó a n,l , k và a n,l , k ( bq và bq ) lần lượt tương ứng là toán tử sinh và toán tử    huỷ điện tử (phonon),  q là tần số phonon, A(t )  (cE / ) cos t là thế véctơ phụ  thuộc vào trường laser. Sử dụng Hamiltonian (5), sau khi thực hiện các phép biến đổi toán tử và theo phương pháp tương tự như trong [1-3], chúng tôi thu được phương trình động lượng tử cho phonon:   t 2  1     b  C n,l ,n ',l ' q   f n ,l k  q  f n ',l ' k   i q bq   bq     qt  2 t t t 1 (6) n ,l , n ',l ' k       i       exp  n ',l ' k   n,l k  q t1  t   it1  it dt1   Jv  J           v ,       ở đây là trung bình thống kê của toán tử x, f n,l k  an,l ,k an,l ,k và x t t    eq E 0 /( m * ) . Từ (6), thực hiện phép biến đổi Fourier, chúng tôi thu được hệ số hấp thụ sóng âm tổng quát trong dây lượng tử khi có mặt từ trường:        C n,l ,n',l ' q    f n ',l ' k   f n,l k  q  2  q      n ,l ,n ',l ' k (7)          2   n',l ' k   n,l k  q     J         với (x) là hàm Delta Dirac.
Từ biểu thức tổng quát này chúng tôi tiếp tục tính toán để thu đươc biểu thức tường minh cho hệ số hấp thụ sóng âm với giả thiết hệ điện tử là không suy biến trong hai trường hợp hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon. 3.1. Trường hợp hấp thụ một photon Do trong biểu thức hấp thụ sóng âm chỉ có hàm Bessel chứa năng lượng trường laser (đối số ) nên trong trường hợp cường độ trường laser không quá mạnh, thỏa mãn điều kiện    , và giới hạn các số hạng đầu tiên trong tổng theo , sau khi thực hiện một số tính toán chúng tôi thu được biểu thức tường minh cho hệ số hấp thụ sóng âm và điều kiện xung lượng cho điện tử: q  m*L 2  m*    2       q   5 2  Cn,l ,n',l '  q  exp  c An,l  2 2 a2  22   4 q n,l ,n',l ' 2 q 2    (8)    m*a     q     m* a     q      sin    sin    exp      exp    q2 2  q 2  2 2  2     1n  2q 2 n  , a   c An,l  An',l '    q  với An,l  a n ,l   ,   k BT , k B là hằng  2 22 2m * số Boltzmann, q m* m*  2  c  An ,l  An ',l '    q   (9)  k  q 2 q nghĩa là chỉ có những điện tử thoả mãn điều kiện (9) mới tham gia vào quá trình gia tăng sóng âm. Từ (8) ta thấy khi  q   , hệ số hấp thụ nhận giá trị âm, hay ta có hệ số gia  tăng sóng âm:
m * L2    m *  q  c An,l  An',l'  2  q    5 2  C n,l ,n ',l ' q  sinh   2 2 q  q  n ,l , n ',l ' (10) q  *      m   a 2   22   exp c An,l  2 2  sinh  2 q 2 2  3.2. Trường hợp hấp thụ nhiều photon: Sử dụng công thức gần đúng trong [11,12]:  2  E 2   x0 1 với  ( x)    J v2    E  v   ,  x0 0  2  E 2  v Từ công thức tổng quát (7), sau khi tính toán, chúng tôi thu được biểu thức cho hệ số hấp thụ sóng âm do hấp thụ bức xạ laser trong trường hợp hấp thụ nhiều photon:   3 / 2 Lm *  m * 2   q   exp    2 2 q 2  3 2 q   (11)  2   v  1 / 2   v    2 q 2   2q 2   C n , l , n ' , l ' q      vn ',l '    n ,l     2m *   2m *  v!      vo n , l , n ', l ' với:     m *      ( A  A )  I   2 q 2  c ( An,l  An ',l ' )  x   q  n,l ( x)        c n ,l n ',l '    m *  exp   c An,l  2 2  c ( An,l  An',l ' )  x   q 2   2 q   trong đó I ( x) là hàm Bessel đối số phức x, (x) là hàm Gamma. Tương tự như (9), ta tìm được điều kiện để điện tử tham gia vào quá trình hấp thụ sóng âm:
q m* c An,l  An',l   q  |  | . (12) k   2  2q Chú ý rằng nếu:   2q2  2q2   , (13) vn ,l    vn ',l '   2m *   2m *       thì  q   0 , chúng ta có hệ số gia tăng sóng âm, hay số phonon trong dây tăng dần theo thời gian. 4. KẾT QUẢ TÍNH SỐ VÀ THẢO LUẬN Để tiện cho việc tính số, chúng tôi xét trường hợp từ trường yếu và sử dụng công thức gần đúng (4) cho thừa số dạng của dây lượng tử. Các đồ thị dưới đây là sự phụ thuộc của hệ số hấp thụ sóng âm vào véctơ sóng phonon (hình 1), tần số trường laser (hình 2) và nhiệt độ (hình 3); trường hợp hấp thụ một photon ở bên trái và trường hợp hấp thụ nhiều photon ở bên phải. Số liệu được dùng để vẽ: B=0.1 Tesla, m*=0.067m0, vs=4078 ms-1, =137.324 J, n  n' , l  l ' (hấp thụ ngoại vùng) và lấy tới sáu vùng năng lượng đầu tiên.
Số sóng phonon (  1014 ) Số sóng phonon (  1014 ) Hình 1: Sự phụ thuộc của hệ số hấp thụ sóng âm vào số sóng phonon với =250 THz, R=15 nm, T=77 K. Hình 2: Sự phụ thuộc của hệ số hấp thụ sóng âm vào tần số trường laser với R=17 nm, T=77 K. Có thể nhận thấy rằng trong các công thức (8) và (11) chỉ có sự đóng góp của những điện tử thoả mãn điều kiện tương ứng (9) và (12). Những điều kiện này thực chất là định luật bảo toàn năng xung lượng cho tương tác điện tử- phonon. Từ các công thức (8) và (11) cũng dễ dàng rút ra các điều kiện (  q    đối với trường hợp hấp thụ một photon và (13) đối với trường hợp hấp thụ nhiều photon) để  nhận giá trị âm, tức là ta có hệ số gia tăng sóng âm. Nói một cách
khác, đây chính là điều kiện để số phonon trong hệ tăng dần theo thời gian. Từ (8) và (11), ta thấy những khác nhau trong sự phụ thuộc vào năng lượng trường bức xạ laser đối với trường hợp hấp thụ một photon (phụ thuộc vào bậc hai do  chứa 2 với   eq E 0 /( m * ) ) và trường hợp hấp thụ nhiều photon (phụ thuộc bậc cao hơn hai do đối số  nằm trong hàm Bessel đối số phức). So sánh với các công thức tương ứng đối với trường hợp không có từ trường, ta nhận thấy chúng chỉ khác nhau ở những số hạng chứa hàm sóng (trong thừa số dạng) và phổ năng lượng. Tuy nhiên, các kết quả này có vùng giá trị của véctơ sóng phonon để xảy ra gia tăng sóng âm khác hẳn với kết quả của hố lượng tử [4,5]. 5. KẾT LUẬN Trong phần kết luận, chúng tôi muốn lưu ý một số kết quả chính sau: 1. Thu được biểu thức giải tích cho hệ số hấp thụ sóng âm, điều kiện xảy ra sự gia tăng sóng âm, và điều kiện xung lượng cho điện tử tham gia vào quá trình gia tăng sóng âm khi có mặt từ trường trong dây lượng tử hình trụ hố thế vô hạn. 2. Sự gia tăng sóng âm trong trường hợp hấp thụ một photon chỉ phụ thuộc vào năng lượng trường bức xạ laser theo bậc hai, trong khi sự phụ thuộc này có bậc lớn hơn hai trong trường hợp hấp thụ nhiều photon. 3. Chỉ những điện tử thoả mãn một số điều kiện xung lượng cụ thể mới tham gia vào quá trình gia tăng sóng âm. 4. Các kết quả cho thấy từ trường ảnh hưởng đến sự gia tăng sóng âm so với khi không có từ trường đặt vào.
Lời cảm ơn: Công trình được tài trợ bởi chương trình nghiên cứu cơ bản cấp nhà nước mã số 411301 và 411501. TÀI LIỆU THAM KHẢO 2. Nguyen Quang Bau, Nguyen Vu Nhan, Chhoumm Navy, VNU. Journal of science, Nat. Sci., 15, 1 (1999). 3. E.M. Epstein, Radio Physics, 18, 785 (1975). 4. E.M. Epstein, Lett. JETP., 13, 511 (1971). 5. Nguyễn Quang Báu, Vũ Thanh Tâm, Nguyễn Vũ Nhân, Thông tin Khoa học kỹ thuật Quân sự (Tạp chí Khoa học của của các viện nghiên cứu trong quân đội), Số 24, 38 (1998). 6. Nguyen Quang Bau, Nguyen Vu Nhan, Nguyen Manh Trinh. Proceedings of IWOMS’99, Hanoi 1999, 869. 7. Peiji Zhao, Phys.Rev., B49, 13589 (1994). 8. Nguyen Quoc Hung, Nguyen Vu Nhan, Nguyen Quang Bau, arXiv: cond-mat/0204563 v1 25 (2002). 9. Nguyen Quoc Hung, Dinh Quoc Vuong, Nguyen Quang Bau, arXiv: cond-mat/0204260 v1 11 (2002). 10. Nguyen Hong Son, Shmelev G.M, Epstein E.M, Izv. VUZov USSR, Physics, 5, 19 (1984). 11. L.Sholimal, Tunnel effects in semiconductors and applications, Moscow, (1974).
12. Spiros V. Branis, Gang Li, K. K. Bajai, Phys. Rev. B47, 1316 (1990). 13. Gold and Ghazali, Phys. Rev., B41, 8318 (1990). TÓM TẮT Ảnh hưởng của từ trường lên sự gia tăng sóng âm (phonon âm) trong dây lượng tử hình trụ với hố thế sâu vô hạn khi hấp thụ bức xạ laser được nghiên cứu dựa vào phương trình động lượng tử cho phonon. Các biểu thức giải tích cho hệ số gia tăng sóng âm, điều kiện gia tăng sóng âm, và điều kiện xung lượng của các điện tử tham gia vào quá trình gia tăng sóng âm khi có mặt từ trường trong hai trường hợp hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon đã được thu nhận. Sự khác nhau giữa hai trường hấp thụ một photon và hấp thụ nhiều photon được thảo luận. Kết quả tính số và vẽ đồ thị cho dây lượng tử GaAs/GaAsAl, so sánh các kết quả thu được với bài toán tương tự trong bán dẫn khối, hố lượng tử và trong trường hợp dây lượng tử khi không có từ trường được thực hiện. THE INFLUENCE OF A MAGNETIC FIELD ON THE AMPLIFICATION OF ACOUSTIC PHONON BY THE ABSORPTION OF A LASER RADIATION IN A CYLINDERED QUANTUM WIRE WITH INFINITE POTENTIAL Pham Thi Nguyet Nga, Nguyen Quang Bau, College of Natural Sciences, Hanoi National University Tran Cong Phong, College of Pedagogy, Hue University
Luong Van Tung, Dong Thap University of Pedagogy SUMMARY The influence of a magnetic field on the amplification of acoustic phonon in a cylindered quantum wire with an infinite potential by the absorption of the laser radiation is calculated based on the quantum kinetic equation for phonon. The analytic expressions of the amplification coefficient, the conditions for the amplification of sound and conditions for momentum of electrons that participate in the amplification of sound in the case of the presence of the magnetic field are obtained for two cases of mono-photon and multi-photon absorption. The differences between the mono-photon and multi-photon absorption are discussed. The numerical results and are plots for specific quantum wire GaAs/GaAsAl, the differences between the phonon amplifications in a quantum well, in bulk semiconductors, and in a quantum wire in the case of the absence of a magnetic field are presented.