zunia.vn

Tuyển sinh 2024 dành cho Gen-Z

zunia.vn

» Luận Văn - Báo Cáo

» Thạc sĩ - Tiến sĩ - Cao học

Luận văn Thạc sĩ Khoa học: Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước lên sự gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn

Chia sẻ: Na Na | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:72

Báo xấu

72
lượt xem 7
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Luận văn gồm 3 chương. Chương 1 trình bày lý thuyết gia tăng phonon âm (sóng âm) trong bán dẫn khối và trong dây lượng tử trong trường hợp phonon không giam cầm. Chương 2 trình bày hiệu ứng giảm kích thước ảnh hưởng lên phổ năng lượng của điện tử và phonon trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn và phương trình động lượng tử cho phonon giam cầm. Chương 3 trình bày ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước lên tốc độ gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm bởi trường bức xạ laser trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn.

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Luận văn Thạc sĩ Khoa học: Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước lên sự gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn

Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN ----------------------------- Nguyễn Đình Nam NGHIÊN CỨU ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG GIẢM KÍCH THƯỚC LÊN SỰ GIA TĂNG SÓNG ÂM ( PHONON ÂM ) GIAM CẦM TRONG DÂY LƯỢNG TỬ HÌNH TRỤ HỐ THẾ CAO VÔ HẠN LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC Hà Nội – 2011 Cao học 2009 - 2011 1
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN ----------------------------- Nguyễn Đình Nam NGHIÊN CỨU ẢNH HƯỞNG CỦA HIỆU ỨNG GIẢM KÍCH THƯỚC LÊN SỰ GIA TĂNG SÓNG ÂM ( PHONON ÂM ) GIAM CẦM TRONG DÂY LƯỢNG TỬ HÌNH TRỤ HỐ THẾ CAO VÔ HẠN Chuyên ngành : Vật lý lý thuyết và vật lý toán Mã số : 604401 LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC : GS.TS. NGUYỄN QUANG BÁU Hà Nội - 2011 Cao học 2009 - 2011 2
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam MỤC LỤC Mở đầu……………………………………………………………………………1 Chương 1 : Lý thuyết gia tăng phonon âm ( sóng âm ) trong bán dẫn khối và trong dây lượng tử trong trường hợp phonon không giam cầm. 4 1.1 Lý thuyết gia tăng phonon âm ( sóng âm ) trong bán dẫn khối………….4 1.1.1 Xây dựng phương trình động lượng tử cho phonon trong bán dẫn khối……………………………………………………………………...4 1.1.2 Lý thuyết gia tăng sóng âm trong bán dẫn khối (trường hợp hấp thụ một phonon)…………………………………………………………7 1.1.3 .Ảnh .hưởng của quá trình hấp thụ nhiều photon .lên hệ số gia tăng sóng âm và điều kiện gia tăng sóng âm trong bán dẫn khối…………...11 1.2 Lý thuyết gia tăng phonon âm (sóng âm) trong dây lượng tử trong trường hợp phonon không giam cầm…………………………………………...14 1.2.1. Xây dựng phương trình động lượng tử cho phonon trong dây lượng tử…………………………………………………………………...…..14 1.2.2 Biểu thức tổng quát cho hệ số hấp thụ sóng âm………………..18 1.2.3 Hệ số hấp thụ sóng âm trong trường hợp hấp thụ một photon…21 1.2.4 Hệ số hấp thụ sóng âm trong trường hợp hâp thụ nhiều photon..24 Chương 2 : Hiệu ứng giảm kích thước ảnh hưởng lên phổ năng lượng của điện tử và phonon trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn và phương trình động lượng tử cho phonon giam cầm…………………………………………………27 2.1 Hiệu ứng giảm kích thước ảnh hưởng lên phổ năng lượng của điện tử và phonon trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn…………………………27 2.2 Phương trình động lượng tử cho phonon giam cầm………………….28 2.2.1 Hamilton của hệ điện tử-phonon âm giam cầm trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn………………………………………………………28 Cao học 2009 - 2011 3
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam 2.2.2 Phương trình động lượng tử cho phonon âm giam cầm trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn……………………………………………..29 Chương 3 : .Ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích .thước lên .sự gia .tăng sóng âm. (phonon âm) giam cầm .bởi trường .bức xạ laser trong .dây lượng tử hình trụ .hố. thế cao vô hạn…………………………………………………………………...46 3.1 Biểu thức giải tích của tốc độ gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm bởi trường bức xạ laser trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn………...46 3.2 Tính toán số, vẽ đồ thị và bàn luận……………………………….…53 Kết luận ………………………………………………………………………....58 Tài liệu tham khảo……………………………………………………………....60 Phụ lục…………………………………………………………………………..63 Danh mục các hình vẽ…………………………………………………………...67 Cao học 2009 - 2011 4
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam LỜI CẢM ƠN Lời đầu tiên, em xin bày tỏ lòng biết ơn chân thành sâu sắc đến Giáo sư – Tiến sĩ Nguyễn Quang Báu. Cảm ơn thầy đã hướng dẫn chỉ bảo em tận tình trong suốt quá trình thực hiện luận văn này. Đồng thời thầy cũng đã hướng dẫn, giúp đỡ em trong quá trình tra cứu tài liệu, tiến hành tìm hiểu và học hỏi những kiến thức chuyên ngành quan trọng và cần thiết để hoàn thành bài luận văn cũng như tiếp tục học tập và nghiên cứu sau này. Em cũng xin được gửi lời cảm ơn chân thành tới các thầy cô trong bộ môn vật lý lý thuyết cũng như các thầy cô trong khoa vật lý đã tận tình dạy dỗ và giúp đỡ em trong suốt quá trình học tập, công tác và làm luận văn. Hà Nội, ngày tháng năm Học viên Nguyễn Đình Nam Cao học 2009 - 2011 5
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam MỞ ĐẦU Khoa học vật liệu ngày càng phát triển, các thành tựu của nó ngày càng được ứng dụng rộng rãi. Các nhà khoa học quan tâm, nghiên cứu các tính chất vật lý của vật liệu, trong đó có hiệu ứng giảm kích thước. Trong cấu trúc bán dẫn, khi chuyển động của hạt dẫn bị giới hạn nghiêm chặt dọc theo dọc theo một 0 tọa độ với vùng rắt hẹp không quá vài trăm A và chiều rộng này so sánh được với chiều dài bước sóng De Broglie thì hiệu ứng giảm kích thước xuất hiện. Hiệu ứng giảm kích thước ảnh hưởng lên các tính chất của bán dẫn thấp chiều nói chung và dây lượng tử nói riêng. Khi chuyển từ hệ bán dẫn khối sang hệ thấp chiều 2D, 1D hay 0D, do hiệu ứng giảm kích thước gây nên làm thay đổi một loạt các tính chất vật lý cả về định tính và định lượng. Chính điều này đã làm sơ sở để tạo ra các linh kiện điện tử thế hệ mới siêu nhỏ, đa năng và thông minh làm việc theo những nguyên lý hoàn toàn mới. Dây lượng tử là một ví dụ điển hình về hệ khí điện tử một chiều. Hiện nay, dây lượng tử có thể được chế tạo nhờ phương pháp MBE hay MOCVD. Trong cấu trúc dây lượng tử, chuyển động của điện tử được giới hạn 2 chiều làm cho điện tử chỉ có thể chuyển động tự do theo một chiều. Sự giam cầm điện tử trong hệ này làm thay đổi khả năng chuyển động của điện tử. Chính điều này dẫn tới một số hiện tượng mới. Các hiện tượng này khác với các hiện tượng trong các bán dẫn khối. Trong các loại dây lượng tử thì dây lượng tử hình trụ là loại hay được sử dụng nhất trong các nghiên cứu lý thuyết. Hiệu ứng giảm kích thước (trong bán dẫn thấp chiều) ảnh hưởng lên các tính chất vật lý làm các tính chất vật lý thay đổi, trong đó có sự thay đổi tốc độ gia tăng phonon âm (gia tăng sóng âm), hấp thụ phonon bởi trường sóng điện từ (trường bức xạ laser) do tương tác điện tử - phonon gây ra. Sự gia tăng sóng âm bởi trường bức xạ laser là một đề tài được nghiên cứu rộng rãi trong bán dẫn khối [22,23,24,28,30,33], bán dẫn thấp chiều [4,5,16] trong trường hợp chưa xét đến ảnh hưởng của phonon giam cầm. Sự gia tăng phonon âm (sóng âm) có thể hiểu là khi điện tử hấp thụ năng lượng sóng điện từ (phonton) thì nó đồng thời có thể hấp thụ và phát xạ phonon âm. Trong một số điều kiện được thỏa mãn, quá trình phát xạ áp đảo (trội hơn) quá trình hấp thụ phonon và dẫn đến tại đó có sự gia tăng phonon âm (sóng âm). Cao học 2009 - 2011 6
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Còn trong trường hợp xét tới ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước tức ảnh hưởng của điện tử giam cầm và phonon giam cầm, đã có một số tác giả nghiên cứu trong các hệ hai chiều (siêu mạng hợp phần, siêu mạng pha tạp, hố lượng tử) [4,5,16] nhưng chưa ai làm trong hệ một chiều nói chung và trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn nói riêng. Do đó trong luận văn này chúng tôi nghiên cứu đề tài “Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích lên sự gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn ”. Phương pháp nghiên cứu: Để giải quyết bài toán vật lý thuộc loại này, ta có thể áp dụng nhiều phương pháp khác nhau của vật lý lý thuyết. Từ góc độ lý thuyết cổ điển Boltzmann, .. còn từ góc độ lý thuyết lượng tử, ta có thể sử dụng phương pháp hàm Green, phương pháp tích phân phiếm hàm, phương pháp phương trình động lượng tử. Mỗi phương pháp đều có những ưu nhược điểm khác nhau khi áp dụng cho các loại bài toán vật lý cụ thể khác nhau. Trong luận văn này chúng tôi đã sử dụng phương pháp phương trình động lượng tử (nhờ phương trình chuyển động Heisenberg và Hamiltonian cho hệ điện tử-phonon trong hình thức luận lượng tử hóa lần hai) để giải quyết bài toán. Ngoài ra, trong phần tính toán số và vẽ đồ thị kết quả lý thuyết thu được, chúng tôi sử dụng ngôn ngữ lập trình Matlab trên hệ điều hành Windows. Phương pháp này đã tỏ rõ ưu việt khi giải quyết các bài toán vật lý tương tự trong bán dẫn thấp chiều và cho phép thu nhận biểu thức giải tích, tính số và vẽ đồ thị các đại lượng vật lý đặc trưng cho hiệu ứng. Luận văn đã đưa ra được biểu thức giải tích cho tốc độ gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm bởi trường bức xạ laser trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn, sự phụ thuộc của tốc độ gia tăng sóng âm vào vectơ sóng âm, tần số sóng âm , tần số trường bức xạ laser. Trong luận văn đã thực hiện khảo sát và tính toán số trong trường hợp cụ thể đối với mẫu dây lượng tử hình trụ GaAs/GaAsAl. So sánh các kết quả thu được với trường hợp không xét đến ảnh hưởng của phonon giam cầm ta thấy rằng tốc độ gia tăng sóng âm giam cầm mạnh hơn. Đặc biệt, biểu thức giải tích của tốc độ gia tăng sóng âm còn phụ thuộc vào m,m’ là chỉ số giam cầm đặc trưng cho phonon giam cầm, khi cho m,m’ tiến tới 0 ta dễ dang thu lai được kết quả như trong trường hợp phonon không giam cầm. Bố cục luận văn gồm 3 chương, ngoài phần mở đầu, kết luận và phụ lục với 67 trang, 33 tài liệu tham khảo. Cao học 2009 - 2011 7
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Chương 1: Lý thuyết gia tăng phonon âm (sóng âm) trong bán dẫn khối và trong dây lượng tử trong trường hợp phonon không giam cầm. Chương 2: Hiệu ứng giảm kích thước ảnh hưởng lên phổ năng lượng của điện tử và phonon trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn và phương trình động lượng tử cho phonon giam cầm. Chương 3 : Ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước lên tốc độ gia tăng sóng âm (phonon âm) giam cầm bởi trường bức xạ laser trong dây lượng tử hình trụ hố thế cao vô hạn. Các kết quả chính thu được trong luận văn là mới mẻ và có giá trị khoa học nhất định, được báo cáo và in toàn văn trong proceedings của hội nghị vật lý lý thuyết toàn quốc lần thứ 36 ở Quy Nhơn (8-2011). Ngoài ra những vấn đề phát triển và liên quan đến đề tài luận văn về hiệu ứng giảm kích thước cũng đã được chúng tôi công bố thành các công trình [7,8,11,14] Cao học 2009 - 2011 8
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam CHƯƠNG 1 LÝ THUYẾT GIA TĂNG SÓNG ÂM TRONG BÁN DẪN KHỐI VÀ TRONG DÂY LƯỢNG TỬ (NHƯNG KHÔNG KỂ ĐẾN ẢNH HƯỞNG CỦA GIAM CẦM PHONON) 1.1. Lý thuyết gia tăng sóng âm trong bán dẫn khối. 1.1.1. Xây dựng phương trình động lượng tử cho phonon trong bán dẫn khối. Hamiltonian của hệ điện tử - phonon trong bán dẫn khối khi có mặt trường sóng điện từ E  E 0 sin(t ) được xác định bởi biểu thức : 1  e     2 H(t)    p  A(t) ap ap   qbqbq   C a  a (b  bq )  p 2m  c   q   q pq p q p, q (1.1) Trong đó ap và ap ( bq và bq ) tương ứng là toán tử sinh và toán tử huỷ của  1   e   2 điện tử (phonon);  ( p )  2 m  p  c A(t )  là năng lượng điện tử;  q là năng    lượng của phonon âm; p và ( p  q ) là trạng thái của điện tử trước và sau khi tán  xạ; p (q) là vectơ sóng của điện tử (phonon) trong bán dẫn khối, c là vận tốc ánh sáng; m và e tương ứng là khối lượng và điện tích của điện tử; C q là hằng số tương tác điện tử - phonon, A(t ) là thế vectơ và trong mối liên hệ với trường sóng điện từ, xác định bởi biểu thức:  1 d A(t )    E 0 sin(t ) c dt (1.2) Cao học 2009 - 2011 9
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Từ Hamilton (1.1) ta có: 2  1   e   b  , a  a    i b    b  , H (t )    p A (t )  t q t  q  t 2 m p  c   q p p  t           k  bq , bk bk    C k bq , a p  k a    p (b k  bk )  . k t p ,k   t (1.3) Thực hiện các phép biến đổi, và chú ý các hệ thức toán tử, ta có:  i b    b  C    a   a  t q t q q t q p p q p t (1.4) Ta thiết lập phương trình cho a p q a p : t 2     1  e          i a  a    a a  , H (t)   p ' c A(t)   a pqa p t , a p'a p'   t pq p t  pq p t  t 2m p'   t          hk  a pqa p , bk bk    Ck  a pqa p , ap'k a  (b  b )  t  t p',k  t p ' k k  t k (1.5) Thực hiện biến đổi đại số toán tử biểu thức (1.5), ta thu được kết quả :     eq    i a   a          A(t )  a   a  t p q p t  p p q mc  p q p t         C   a  a   (b    b )   a   a  (b    b )  k   p p k  k k   pk p k k   (1.6) k  t t t Suy ra : t         a   a   i  dt   C     a p a p k (bk  bk )   a p k a p (bk  bk )   pq p t  1 k k    t   t   t  e 1  exp i (      )(t  t )  i  qA ( t ) dt p pq 1 mc t 2 2   (1.7) Cao học 2009 - 2011 10
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Thay (1.7) vào (1.4), ta có:  t           b  i b   CC  dt    a p a   (b   b )  a  a p (b   b )  t q t q q  t p,k q k  1 pk k k  t  pk k k  k   t   t  e 1    exp i(    )(t  t)  i  qA(t )dt  p pq 1 mc t 2 2   (1.8) Trong gần đúng bậc hai của Cq , ta có thể bỏ qua bq t , và sẽ thu được: 1  t b   i  b   C 2  (n   n   )  dt b   t q t q q t q p p q  1 q t p ,k 1  t  e 1  exp i(      )(t1  t )  i  qA(t2 )dt2  p pq mc t   (1.9) Trong đó :    cE A(t )  cE  sin(t )dt  0 cos(t ) (1.10) 2 0 2 2  2 Thay (1.10) vào (1.9) đồng thời sử dụng biểu thức biến đổi sau :  exp(  iz sin )=  J n ( z ) exp(  in ) n=- J n ( z ) là các hàm Bessel đối số thực ta sẽ có :  t b   i  b   C 2  ( n   n   )  dt b   t q t q q t qp p pq  1 q t 1     (1.11)   eE q   eE q    exp i (      )(t1  t )  il t1  ist p p q  J  0 J s  0  l ,s  l  m2   m2  Phương trình (1.11) chính là phương trình động lượng tử của phonon trong bán dấn khối. Cao học 2009 - 2011 11
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam 1.1.2 Lý thuyết gia tăng sóng âm trong bán dẫn khối (trường hợp hấp thụ một phonon). Sử dụng công thức chuyển phổ Fourier:    it B  q ( )   bq e dt  t    b   1  B  ( )eit d   q t 2  q Và :  b   i b  (1.12) t q t q t Từ phương trình (1.11) và (1.12) ta có t i b   i  b   C 2  ( n   n   )  dt b   q t q q t qp p p q  1 q t 1       eE q   eE q  p   J  0 J s  0  exp i (      )(t  t )  ilt  ist l ,s l  m2   m2  p q 1 1  (1.13) Hay viết dưới dạng khác: 1  it d   i  1  B  ( )eit d   i  Bq ( )e q 2  q 2        eE q   eE q   C 2  (n   n   )  J  0 J s  0   q p p p q l ,s  l  m2   m2      t    dt1  2 1    Bq ( )e  it d  exp i (      )(t  t )  il t  ist p pq 1 1        eE q   eE q   C 2  (n   n   )  J  0 J s  0   q p p pq l ,s  l  m2   m2      B  ( )e it il t  íl t 1  q   d 2  i (       l     i ) p p q Với :  ( x) là hàm Delta-Dirac. Dùng công thức chuyển phổ Fourier ta lại có:  it ilt íst d    B    ( s  l )  eit d   Bq ( )e      q Cao học 2009 - 2011 12
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Suy ra : 1  it d   i  1  B  ( )eit d  i  Bq ( )e q 2   q 2        eE q   eE q  2  C   (n   n   )  J  0 J  0   qp p pq l ,s  l  m2  s  m2      B    (s  l )  eit (1.14) 1  q   d 2  i (       l     i ) p p q Từ phương trình (1.14) ta thu được : n  n  p p q i B  ( )  i  B  ( )  C 2    q q q q p i (       l    i ) p p q       eE q   eE q    J  0 J s  0  B    ( s  l ) l ,s  l  m2   m2  q (1.15)   eE0 Từ (1.15) đặt a  m 2 n n  p p q  ( )   (       l     i ) ;   0  (1.16) q p p p q Ta sẽ có: 2    (    ) B  ( )  C   (  l )Bq   ( s  l )   Jl  aq J s  aq   (1.17) q q q l ,s  q Trong phương trình (1.17) các số hạng với l  s bên vế phải sẽ cho đóng góp hằng số tương tác điện tử - phonon bậc cao hơn số hạng với l  s . Vậy có thể đặt l=s trong công thức (1.17) và thu được phương trình tán sắc: 2  (    ) B  ( )  C  2  (  l )  0 q q  J l  aq  q l   (1.18) q Từ phương trình tán sắc, ta thu được hệ số hấp thụ sóng âm:  2    ( q )   Im( )   C   J 2  aq  q l  l     n   n p q   p   p q  l   q (1.19) p p Cao học 2009 - 2011 13
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Coi sóng âm đồng nghĩa với phonon âm, từ công thức chung (1.19) ta tính  hệ số hấp thụ sóng âm  ( q ) cho bán dẫn. Xét cho trường hợp khí điện tử suy biến và trong trường hợp hấp thụ một photon, với giả thiết q>>pF,    F , thu được hệ số hấp thụ sóng âm:   2   m 2 2  eE q   q m   q m   (q )   0       pF    4 s  m 2   2 q   2 q     eE 0 Trong đó :  là khối lượng riêng, s là vận tốc sóng âm,   m PF là xung lượng Fermi của điện tử;  ( z ) lầ hàm có bước nhảy: 1 z0  ( z)   0 z0  Ở điểm q  2m ,  ( q ) sẽ đổi dấu và với:  2m  p F  pF  q  2m sẽ xuất hiện sự gia tăng sóng âm  (q )  0  Đối với trường hợp bán dẫn không suy biến và hấp thụ một phonon: coi    eE0 đối số của hàm Bessel rất nhỏ sao cho aq   1 với   .  m Biểu thức đối với hàm phân bố của điện tử:   p2  3/2  2  n   Aexp  ; A  n   (1.20) p  2mkT  0  mkT    Hằng số tương tác điện tử - phonon âm: 2  2q C  (1.21) q V 2 s 0 Vói V0 thể tích của tinh thể, thương chọn V0=1;  - hằng số thế biến dạng. S – vận tốc sóng âm.  - mật độ tinh thể. Cao học 2009 - 2011 14
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Đặt (1.20), (1.21) vào công hức chung (1.19). Chuyển từ tổng sang tích  phân theo p , thu được bểu thức đối với hệ số hấp thụ sóng âm đối với trường hợp hấp thụ một photon như sau: 2 1/2  n    m      2  q     (q )  0   s  2kT   2   exp  2 S   q q   sh    2kT     (1.22)  q       4     exp 2 S    sh  q q  2kT     exp   S    2  2  q     q q   4m2   Ở đây : m S  q 2 q 2 kT K là hằng số Boltzmann; N0 là mật độ điện tử; T là nhiệt độ của hệ. Từ công thức (1.22), trong trường hợp bất đẳng thức q   được thực hiện,  ta có  ( q )  0 và ứng với nó ta có hệ số hấp thụ sóng âm. Ngược lại, trong vùng  sóng âm thỏa mãn bất đẳng thức q   ta có  ( q )  0 và có dạng tường minh sau: 2 1/2 2  n0   m       2 4  2  q     (q )    s  2kT   2   sh       2kT  sh 2 S   q q     exp   S  q q         4 m 2      (1.23)  Công thức (1.23) chứng tỏ lúc này hệ số hấp thụ sóng âm (  ( q )  0 ) đã  chuyển thành hệ số gia tăng sóng âm (  ( q )  0 ). Nghĩa là ta có hệ số gia tăng sóng âm bởi trường bức xạ Laser trong bán dẫn không suy biến trong trường hợp hấp thụ một photon. Cao học 2009 - 2011 15
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam 1.1.3 Ảnh hưởng của quá trình hấp thụ nhiều photon lên hệ số gia tăng sóng âm và điều kiện gia tăng sóng âm trong bán dẫn khối. Ta cũng có thể viết hệ số hấp thụ sóng âm (1.19) dưới dạng khác:  2    (q )   C   J 2  aq  q l  l     n    p q   p  l   q    p q   p  l   q p p  (1.24)  Đặt     p  q   p  l   q trong trường hợp   1 , dùng công thức biến đổi:  2     J      l       2   2  l  l      2   2 Ta sẽ thu được:  2   (q )  C   n          2   2   2   2    q p p (1.25)    2   2   2   2     eE0 Trong đó:  m Sử dụng:  q 2 pq q 2 pz q           l         pq p q 2m 2m q 2m 2m q  q 2 pq q2 pz q           l            p q p q 2m 2m q 2m 2m q Công thức biến đổi tổng thành tích phân : 1 2   ...   d .dP..P.  dPz .... p 3   2  0 Cao học 2009 - 2011 16
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam Và xét bán dẫn không suy biến, ta sẽ có từ phương trình (1.22) phương trình sau: 2 A C 2    P2   2   q    dPz exp   Pz  (q )  d .  dP..P. exp   3 0 0  2 mkT 0  2mkT   2        2  2  2  q2   2 q pz q    pz q              2         (1.26)  2m 2m q  2m 2m q                 2 2   2 pz q   q2 pz q   2   q    2         2m 2m q  2m 2m q        Tiếp theo ta tính tích phân theo Pz, P của (1.26), ta nhận được:    2    2 m.n0   m   q2  2   (q )  exp   2           kT .2 2  s  2 m q   2q kT                1/ 2       2      I   m  q      l 0 !  q2    q 2 kT  2m q          2m q    2   m   q2  2    exp   2   2m  q        2q kT                 1/ 2      m  q2       I        l 0 !  q2    q 2 kT  2m q           2m q    (1.27) Cuối cùng ta thu được biểu thức giải tích cho hệ số hấp thụ sóng âm trong bán dẫn bởi trường bức xạ Laser đối với quá trình hấp thụ nhiều photon như sau: Cao học 2009 - 2011 17
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam 1/ 2 2   2 n0  m  1/ 2  m 2   m  q2    (q )    exp   2  exp   2   q     2  s  2kT   2q kT   2q kT  2 m           1/ 2      m  q 2    2  I  2   q    l 0 !  q   q kT  2m   q   2m       q      m  q 2    (1.28)  exp    2 I   2     q    kT   q   q kT  2 m     q   2m   Từ (1.28) ta thấy rằng nếu bất đẳng thức sau được thực hiện:            m  q2      m  q2   2  I  2   q     2  I  2   q   (1.29)  q      q kT  2m   q      q kT  2m   q   q   2m   2m   Thì  ( q )  0 ,còn nếu:           m  q2      m  q2   2  I  2   q     2  I  2   q   (1.30)  q     q kT  2m    q      q kT  2m   q   q   2m   2m   Ta có  ( q )  0 và có dạng tường minh như sau: 1/2 2   2 n0  m  1/2  m 2   m  q2    (q )     exp   2  exp   2   q    2  s  2kT   2q kT   2q kT  2m             1/ 2    q     m  q2    exp     2  I  2   q    l 0 !   kT   q      q kT  2m  q   2m          m  q 2    (1.31)  2  I  2   q     q      q kT  2m    q   2m    Công thức (1.31) chứng tỏ rằng lúc này, hệ số hấp thụ sóng âm  ( q )  0  đã chuyển thành hệ số gia tăng sóng âm  ( q )  0 . Nghĩa là một lần nữa ta thu Cao học 2009 - 2011 18
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam nhận được hệ số gia tăng sóng âm ở trong cả trường hợp hấp thụ nhiều photon bởi trường bức xạ Laser. 1.2 Lý thuyết gia tăng sóng âm trong dây lượng tử (nhưng không kể đến giam cầm). 1.2.1. Xây dựng phương trình động lượng tử cho phonon trong dây lượng tử. Khi đặt thêm trường ngoài (chẳng hạn trường bức xạ Laser: E  E 0 sin(t ) ), sự tương tác điện tử - phonon được mô tả bằng Hamiltonian sau:   e    H(t)=  ε  k- A(t) a+  a  +  ωbb +  C (q) a+   a  (b +b+  ). n,l  c  n,l,k n,l,k q q q q n,l,n',l ' n,l,k+q n',l',k q q n,l,k n,l,n',l'  k,q (1.32) Trong đó:  e    n ,l  k  A(t )  là phổ năng lượng của điện tử trong trường ngoài.  c  an,l ,k và an,l ,k ( bq và bq ) tương ứng là toán tử sinh và toán tử huỷ của điện tử  (phonon); q là tần số của phonon ứng với vecto sóng q , c là vận tốc ánh sáng.  là hằng số Planck, m và e tương ứng là khối lượng và điện tích của điện tử ; A(t ) là thế vectơ và trong mối liên hệ với trường sóng điện từ, xác định bởi biểu 1 d A(t ) thức:   E 0 sin( t ) c dt  C n ,l ,n ',l ' (q) là hằng số tương tác điện tử - phonon trong dây lượng tử, được tính bởi công thức:   C n ,l , n ',l ' (q )=C q I n ,l ,n ',l ' ( q ) Cao học 2009 - 2011 19
Nghiên cứu ảnh hưởng của hiệu ứng giảm kích thước Nguyễn Đình Nam     2R    Với: I n2,l ,n ',l ' (q )  n, l , k eiqr n ', l ', k '    * (r , )eiqr (r , )dr R0 2   2q C  q 2 vsV Trong đó: V là thể tích chuẩn hóa;  là hằng số thế biến dạng; vs là tốc độ sóng âm,  là mật độ tinh thể. Trong biểu diễn Heisenberg, phương trình chuyển động của phonon có dạng:    e        i b    b  , H (t )       k  A(t )  b , a a   t q t  q  t n,l ,k n,l  c   q n,l ,k n ,l ,k  t        b  , b  b     C ( p ) b  , a    a  (b    b  )  . p p   q p p   t n,l ,n ',l ' n ,l , n ',l ',  q n,l ,k  p n ',l ',k  p p  t   p ,k (1.33) Thực hiện phép biến đổi toán tử (chú ý các hệ thức toán tử) ta có:   i b     b     C ( q ) a    a  . (1.34) t q t q q t n,l ,n ',l ' n ,l , k  q n ',l ',k n,l ,n',l ',k t Ta thiết lập phương trình cho an,l ,k q an ',l ',k : t     i a  a   a  a , H(t)  t nl, ,k q n',l',k t  nl, ,k q n',l',k t   e              p  A(t) a  a  , a  a     anl, ,kqan',l',k, bj bj   n ,l , p n1,l  c   nl, ,k q n',l',k n1,l1, p n1,l1, p  t j j  t 11         C n ,l ,n ',l ' ( j) a  a  , a  an ',l ', p (b  b ) . n ,l ,n ',l ' 1 1 1 1  nl, ,k q n',l',k n1,l1, p j 1 1  j j  t 11 1 1  p, j (1.35) Cao học 2009 - 2011 20

CÓ THỂ BẠN MUỐN DOWNLOAD

LV.26: Bộ 320 Luận Văn Thạc Sĩ Y Học

320 tài liệu

1253 lượt tải

THÔNG TIN

TRỢ GIÚP

HỖ TRỢ KHÁCH HÀNG

Theo dõi chúng tôi

Chịu trách nhiệm nội dung:

Nguyễn Công Hà - Giám đốc Công ty TNHH TÀI LIỆU TRỰC TUYẾN VI NA

LIÊN HỆ

Địa chỉ: P402, 54A Nơ Trang Long, Phường 14, Q.Bình Thạnh, TP.HCM

Hotline: 093 303 0098

Email: support@tailieu.vn

Giấy phép Mạng Xã Hội số: 670/GP-BTTTT cấp ngày 30/11/2015 Copyright © 2022-2032 TaiLieu.VN. All rights reserved.