Vật lý đại cương A1

Chia sẻ: Dao Tuan VU | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:72

Thêm vào BST

Báo xấu

255
lượt xem 104
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Chuyển động và hệ quy chiếu. Chuyển động của một vật là sự chuyển dời vị trí của vật đó đối với các vật khác trong không gian, theo thời gian.Để nhận biết vật có chuyển động hay không, ta phải so sánh vị trí của nó với một vật bất kỳ được coi là đứng yên và được chọn làm chuẩn.

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Vật lý đại cương A1

Nguyễn Phước Lân VẬT LÝ ĐẠI CƯƠNG A1 (Bài giảng tại Đại học Sư phạm kỹ thuật) LƯU HÀNH NỘI BỘ Tp. HCM – 2011
-2- Phần 1. C Ơ HỌC Cơ học là một phần của vật lý học, nghiên cứu dạng chuyển động cơ học của vật chất. Chương 1. Động học chất điểm Động học là một phần của cơ học, nghiên cứu những đặc trưng của chuyển động và những dạng chuyển động khác nhau của vật thể vĩ mô. 1.1. Những khái niệm mở đầu 1.1.1. Chuyển động và hệ quy chiếu Chuyển động của một vật là sự chuyển dời vị trí của vật đó đối với các vật khác trong không gian, theo thời gian. Để nhận biết vật có chuyển động hay không, ta phải so sánh vị trí của nó với một vật bất kỳ được coi là đứng yên và được chọn làm chuẩn. Vật được chọn này gọi là vật quy chiếu. Để xác định vị trí của vật trong không gian người ta gắn với vật quy chiếu này một hệ tọa độ và để xác định được thời gian trôi qua, người ta gắn với vật quy chiếu một đồng hồ đo thời gian. Tập hợp hệ tọa độ và đồng hồ gắn với vật quy chiếu được gọi là hệ quy chiếu. Chuyển động có tính tương đối. Một vật đứng yên hay chuyển động hoàn toàn phụ thuộc vào hệ quy chiếu mà ta đã chọn. 1.1.2. Chất điểm và hệ chất điểm Chất điểm là một vật có kích thước nhỏ không đáng kể so với những khoảng cách, kích thước mà ta đang khảo sát. Khi xem xét như vậy, ta coi toàn bộ khối lượng của vật tập trung vào một điểm. Việc coi một vật có phải là chất điểm hay không, phụ thuộc vào điều kiện bài toán mà ta đang xem xét. Một tập hợp chất điểm được gọi là một hệ chất điểm. 1.1.3. Bán kính véctơ Chọn một hệ quy chiếu và ký hiệu gốc của hệ tọa độ trong hệ quy chiếu đó là 0. z Xét chuyển động của một vật (chất điểm) trong hệ quy chiếu đó. Tại một thời điểm M nào đó, chất điểm đang ở tại một vị trí, được ký hiệu là M. Vị trí M của chất điểm có thể được biểu diễn một cách đơn trị bởi r một véctơ, được kẻ từ gốc tọa độ 0 đến 0 y điểm M. Véctơ này được gọi là bán kính véctơ và ký hiệu là r. Rõ ràng, hai điểm phân biệt không thể có cùng một bán kính x véctơ và m ột bán kính véctơ r kẻ từ 0 không thể chỉ đến hai điểm khác nhau.
-3- Có thể biểu diễn bán kính véctơ này trong một hệ tọa độ thông dụng nhất là hệ tọa độ Đềcác. Hệ tọa độ này có gốc tọa độ tại điểm 0 và gồm có 3 trục 0x, 0y, 0z vuông góc với nhau từng đôi một, hợp thành một tam diện thuận. Hệ tọa độ Đềcác này được ký hiệu là 0xyz. Trong hệ tọa độ, vị trí của chất điểm M tại thời điểm nào đó được đặc trưng b ởi 3 tọa độ x, y, z của điểm M (là hình chiếu của đoạn thẳng 0M lên 3 trục 0x, 0y, 0z). Ký hiệu i, j, k là những véctơ đơn vị hướng theo các trục 0x, 0y, 0z tương ứng, ta có thể biểu diễn r=xi+yj+zk 1.1.4. Phương trình chuyển động của chất điểm Khi chất điểm chuyển động, tọa độ của nó thay đổi theo thời gian. Như vậy, trong trường hợp tổng quát, chuyển động của chất điểm được xác định bởi 3 phương trình x = x (t), y = y(t), z = z(t) Các phương trình trên được gọi là phương trình động học chuyển động của chất điểm. Khi chất điểm chuyển động, bán kính véctơ của nó thay đổi, là một hàm véctơ của thời gian r = r (t) Phương trình véctơ này tương đương với các phương trình động học chuyển động của chất điểm nêu ở trên. 1.1.5. Quỹ đạo chuyển động của chất điểm Quỹ đạo chuyển động của một chất điểm là một đường tạo bởi tập hợp tất cả các vị trí của chất điểm đó trong không gian trong suốt quá trình chuyển động. Quỹ đạo của chuyển động có thể thu được từ các phương trình chuyển động x = x (t), y = y(t), z = z(t) Ví dụ, đối với chuyển động hai chiều x = x(t), y = y(t) Từ phương trình thứ nhất, ta có thể biểu diễn t = x -1 Thay vào phương trình thứ hai, ta đ ược y = y(t) = y(x) Phương trình, biểu diễn mối liên hệ giữa các tọa độ x và y của quỹ đạo chất điểm, được gọi là phương trình quỹ đạo. Tuỳ thuộc vào dạng của quỹ đạo mà chuyển động được gọi là chuyển động thẳng hay là chuyển động cong. 1.1.6. Hoành độ cong và độ dài quãng đường Xét chuyển động của một chất điểm dọc theo một quỹ đạo bất kỳ. Chọn một điểm A nào đó cố định trên quỹ đạo làm gốc, chọn một chiều nào đó của quỹ đạo làm chiều dương và chọn thời điểm ban đầu (t = 0) là thời điểm khi chất điểm ở vị trí A. Khi đó, tại mỗi thời điểm t, vị trí M củ a chất điểm sẽ được xác định bởi cung AM, ký hiệu là s. Ta gọi s là hoành độ cong của M.
-4- Khi M chuyển động s là hàm của thời gian s = s (t) Nếu chiều dương được chọn là chiều AM, thì s khi đó có giá trị d ương và đoạn quỹ đạo AM được gọi là độ dài quãng đường. Độ dài của đoạn quỹ đạo AM, mà A chất điểm đi được trong khoảng thời gian t, được gọi là độ dài quãng M đường. Độ d ài quãng đường là một đại lượng dương, ký hiệu là S, và là một hàm vô hướng của thời gian S = S(t). Trong hệ SI, độ d ài được đo bằng đơn vị mét (m). 1.2. Véctơ vận tốc và véctơ gia tốc 1.2.1. Véctơ vận tốc Vận tốc là đại lượng đặc trưng cho mức độ nhanh chậm của chuyển động chất điểm. z a/ Véctơ vận tốc trung bình Xét một chất điểm đang chuyển r0 động trong một hệ quy chiếu nào đó. r Tại thời điểm t1 = t chất điểm ở tại r vị trí có bán kính véctơ r1, tại thời điểm t2 = t+t chất điểm ở tại vị trí có bán kính véctơ r2. Sau khoảng y thời gian t bán kính véctơ thay đổi x một lượng bằng r = r2 - r1. r được gọi là véctơ dịch chuyển của chất điểm sau khoảng thời gian t. Tỉ số giữa véctơ dịch chuyển r và khoảng thời gian t được gọi là véctơ vận tốc trung bình của chất điểm trong khoảng thời gian t. Véctơ vận tốc trung bình được ký hiệu là Vtb r Vtb = t b/ Véctơ vận tốc tức thời Muốn biết độ nhanh chậm và phương chiều của chuyển động chất điểm tại một thời điểm, ta phải sử dụng véctơ vận tốc tức thời. Giới hạn của tỉ số giữa véctơ dịch chuyển r của chất điểm và khoảng thời gian t khi t  0 được gọi là véctơ vận tốc tức thời của chất điểm tại thời điểm t. Véctơ vận tốc tức thời được ký hiệu là V r V= lim t t  0 Ta có thể cho rằng r = r2 - r1 = r(t+t) – r(t)
-5- Do đó   r (t  t )  r (t ) dr V= = lim t dt t  0 Như vậy, véctơ vận tốc tức thời của chất điểm bằng đạo hàm bậc nhất theo thời gian của bán kính véctơ của chất điểm. Véctơ vận tốc có phương trùng với phương của tiếp tuyến quỹ đạo chuyển động của chất điểm tại điểm r1, có chiều trùng với chiều của chuyển động. Rõ ràng, khi t  0, r trùng với độ dài quãng đường S. Do đó r S S (t  t )  S (t ) dS V = V = = = = lim lim lim t t t dt t  0 t  0 t  0 Độ lớn của véctơ vận tốc bằng đạo hàm bậc nhất theo thời gian của quãng đường chất điểm chuyển động. Độ lớn của véctơ vận tốc còn được gọi là tốc độ. c/ Biểu thức g iải tích của véctơ vận tốc Trong một hệ tọa độ Đềcác, ta có r=xi+yj+zk Lấy đạo hàm bậc nhất theo thời gian biểu thức trên, ký hiệu dx dy dz Vx = , Vy = , Vz = dt dt dt Ta được V = V x i + Vy j + V z k V = Vx2  Vy2  Vz2 Và Trong hệ SI, đơn vị đo vận tốc là m/s. 1.2.2. Véctơ gia tốc Trong trường hợp chuyển động của chất điểm là không đều, cần thiết phải biết vận tốc thay đổi như thế nào theo thời gian. Gia tốc là đại lượng đặc trưng cho mức độ thay đổi theo thời gian của vận tốc. a/ Gia tốc trung bình Xét chuyển động của một chất điểm. Tại thời điểm t1 = t chất điểm ở vị trí A, vận tốc của nó bằng V1. Tại thời điểm t2 = t + t chất điểm ở vị trí B và có vận tốc bằng V2. Vận tốc V2 khác V1 cả về độ lớn lẫn về phương. Độ biến thiên của vận tốc sau thời gian t b ằng V = V2 – V1 Tỉ số giữa độ biến thiên của vận tốc V và khoảng thời gian t được gọi là gia tốc trung bình của chất điểm trong khoảng thời gian t. Gia tốc trung bình đ ược ký hiệu là atb V atb = t
-6- b/ Gia tốc tức thời Giới hạn của tỉ số giữa độ biến thiên của vận tốc V và khoảng thời gian t khi t  0 được gọi là gia tốc tức thời của chất điểm tại thời điểm t. Gia tốc tức thời được ký hiệu là a   V V (t  t )  V (t ) dV a= = = lim lim t t dt t  0 t 0 Như vậy, gia tốc tức thời là một đại lượng véctơ, bằng đạo hàm bậc nhất theo thời gian của véctơ vận tốc. c/ Biểu thức g iải tích của véctơ gia tốc Trong một hệ tọa độ Đềcác, ta có V = V x i + Vy j + V z k Lấy đạo hàm bậc nhất theo thời gian biểu thức trên, ký hiệu dV dVx dV , ay = y , az = z ax = dt dt dt Ta được a = ax i + ay j + az k a = ax  a 2  az2 2 Và y 2 Trong hệ SI, đơn vị đo gia tốc là m/s . d/ Gia tốc tiếp tuyến và gia tốc pháp tuyến Vận tốc chuyển động của một chất điểm có thể thay đổi theo độ lớn và theo phương. Xét một chất điểm chuyển động trên một quỹ đạo nào đó. Tại thời điểm t chất điểm ở vị trí A, vận tốc của nó bằng V. Ký hiệu  là véctơ đơn vị trên tiếp tuyến của q uỹ đ ạo, ta có thể biểu diễn V = V Khi đó, ta có thể viết   d dV dV +V a= = dt dt dt + Gia tốc tiếp tuyến Thành phần của gia tốc có phương trùng với phương của tiếp tuyến quỹ đạo được gọi là gia tốc tiếp tuyến. Gia tốc tiếp tuyến được ký hiệu là at dV  at = dt Gia tốc tiếp tuyến có phương trùng với tiếp tuyến của quỹ đạo, có chiều theo chiều của vận tốc nếu vận tốc tăng v à ngược chiều với vận tốc nếu vận tốc giảm, có độ lớn bằng dV at = dt Gia tốc tiếp tuyến đặc trưng cho sự thay đổi về độ lớn của véctơ vận tốc. + Gia tốc pháp tuyến Xét thành phần của gia tốc   d  V = V lim t  0  t dt
-7- Giả sử, tại thời điểm t chất điểm ở vị trí A, véctơ đơn vị trên tiếp tuyến của quỹ đạo là 1. Sau một khoảng thời gian t chất điểm chuyển động đến vị trí B, véctơ đơn vị trên tiếp tuyến của quỹ đạo là 2. Khi đó  = 2 - 1 Tam giác dựng trên ba véctơ 1, 2 và  là tam giác cân. Khi t  0, góc   ở đỉnh  0 và   vuông góc với 1. Khi đó tiến tới trùng với pháp t tuyến của quỹ đạo. Thành phần của gia tốc có phương trùng với phương của pháp tuyến quỹ đạo được gọi là gia tốc pháp tuyến. Gia tốc pháp tuyến được ký hiệu là an  1  an = V lim A B t  t  0 Xét kho ảng thời gian đủ nhỏ. Khi đó, có 2 2 thể coi đoạn quỹ đạo AB trùng với cung tròn R tâm O bán kính R (cung của đường tròn mật tiếp). Các véctơ 1 và 2 tạo thành một góc . Rõ ràng góc  b ằng góc AOB. Khi t  0,   0. Khi  đ ủ nhỏ, ta có thể xấp xỉ O cho rằng  = 1. =  Mặt khác, đoạn đường AB chất điểm đi được trong khoảng thời gian t bằng V.t = R. Từ đây ta suy ra  = Vt /R Hay an = V2/R Ký hiệu pháp tuyến của quỹ đạo là n, có phương vuông góc với tiếp tuyến, có chiều hướng vào tâm đường cong quỹ đạo, có giá trị bằng đ ơn vị, ta có thể biểu diễn gia tốc pháp tuyến ở dạng V2 an = n R Véctơ gia tốc pháp tuyến an có phương vuông góc với véctơ vận tốc có chiều hướng vào tâm đường cong quỹ đạo và có độ lớn bằng bình phương của vận tốc chia cho bán kính cong của quỹ đạo R. Gia tốc pháp tuyến đặc trưng cho sự thay đổi về phương của véctơ vận tốc. Véctơ gia tốc toàn phần khi đó có thể được biểu diễn bằng tổng a = at + an a = a  = at2  an2 và
-8- 1.3. Véctơ vận tốc góc và véctơ gia tốc góc Khi chất điểm chuyển động trên một quỹ đạo tròn, chuyển động đó có thể đặc trưng bởi véctơ vận tốc góc và véctơ gia tốc góc. 1.3.1. Véctơ vận tốc góc a/ Vận tốc góc trung bình V Cho rằng chất điểm chuyển động trên đường tròn R bán kính R. Chọn một hệ tọa độ mà gốc tọa độ O trùng với tâm của đường tròn quỹ đạo. Giả sử tại O thời điểm t chất điểm ở tại một vị trí nào đó trên đường tròn, được biểu diễn bởi bán kính véctơ R. Sau một khoảng thời gian t, bán kính véctơ của nó quay một góc . Khi đó, vận tốc góc trung bình của chuyển động chất điểm trên đường tròn là tỉ số giữa góc  và khoảng thời gian t. Vận tốc góc trung bình được ký hiệu là tb tb = /Δt b/ Vận tốc góc tức thời Vận tốc góc tức thời của chuyển động chất điểm tr ên đường tròn là giới hạn của tỉ số giữa góc  và khoảng thời gian t khi t  0. Vận tốc góc tức thời được ký hiệu là   (t  t )   (t ) d = lim (Δ/Δt) = lim = t dt t  0 t  0 Trong hệ SI, góc được đo bằng đơn vị radian (rad), vận tốc góc được đo bằng đơn vị radian/giây (rad/s). Giữa vận tốc d ài V của chất điểm chuyển động trên quỹ đạo tròn và vận tốc góc  của nó có mối liên hệ đơn trị. Thật vậy, vì S = R, nên V = lim (ΔS/Δt) = R lim (Δ/Δt) = R t  0 t  0 Do vận tốc dài của chất điểm chuyển động trên quỹ đạo tròn là một đại lượng véctơ, nên có thể coi vận tốc góc cũng là một đại lượng véctơ. Véctơ vận tốc góc  được coi là nằm trên trục của đường tròn quỹ đạo, có chiều theo chiều tiến của cái đinh vít khi quay đinh vít theo chiều chuyển động của chất điểm, có độ lớn bằng đạo h àm b ậc nhất theo thời gian của góc quay. Ký hiệu R là bán kính véctơ của chất điểm chuyển động, kẻ từ tâm quỹ đạo. Ta có thể biểu diễn V = [ R] Giữa gia tốc pháp tuyến và vận tốc góc có mối liên hệ an = V2/R = (R)2/R = 2R 1.3.2. Véctơ gia tốc góc Nếu vận tốc góc thay đổi theo thời gian, ta có đ ại lượng đặc trưng cho sự biến thiên theo thời gian của véctơ vận tốc góc là véctơ gia tốc góc. Giới hạn của tỉ số giữa độ biến thiên của véctơ vận tốc góc  và khoảng thời gian t khi t  0 được gọi là véctơ gia tốc góc và được ký hiệu bằng 
-9-    (t  t )   (t ) d  = lim (Δ /Δt) = lim = t dt t  0 t  0 Véctơ gia tốc góc nằm trên trục quay của quỹ đạo, có chiều theo chiều của véctơ vận tốc góc nếu vận tốc góc tăng theo thời gian và ngược chiều với véctơ vận tốc góc nếu vận tốc góc giảm theo thời gian. Giữa gia tốc tiếp tuyến và gia tốc góc có mối liên hệ d dV = R at = =R dt dt Trong hệ SI, gia tốc góc được đo bằng đơn vị rad/s2. 1.4. Một số chuyển động đơn giản của chất điểm 1.4.1. Chuyển động thẳng Chuyển động thẳng là chuyển động có quỹ đạo chuyển động là một đường thẳng. Trong chuyển động thẳng gia tốc pháp tuyến an = 0. Trong chuyển động thẳng ta chọn tọa độ một chiều với trục tọa độ 0x trùng với phương của quỹ đạo, chiều dương theo chiều của chuyển động. a/ Chuyển động thẳng đều Chuyển động thẳng đều là chuyển động thẳng có vận tốc không đổi. dx , với V là hình chiếu của véctơ vận tốc lên trục tọa độ. Công Ta có V = dt thức trên cho thấy, x là nguyên hàm của V. Khi đó, dx = Vdt. Ký hiệu x = x(t), x0 = x(t0), theo công thức Newton-Leibniz, ta có t x - x0 = V dt t0 t Từ đây x - x0 = V  dt = V (t-t0) t0 Hay x = x0 + V (t-t0) Nếu bắt đầu xét chuyển động từ thời điểm t0 = 0, ta có x = x0 + V.t b/ Chuyển động thẳng biến đổi đều Chuyển động thẳng biến đổi đều là chuyển động thẳng có gia tốc không đổi. Trong chuyển động thẳng biến đổi đều ta có a = ax = at = const. dV nên ta có dV = a dt. Ký hiệu V = V(t), V0 = V(t0), ta có Vì at = dt t V - V0 =  a dt t0 t Từ đây V - V0 = a  dt = a(t-t0) t0 Hay V = V0 + a (t-t0) Nếu ta bắt đầu xét chuyển động từ thời điểm t0 = 0, thì V = V 0 + at dx nên ta có dx = Vdt. Từ đây ta có Vì V = dt
- 10 - t x - x 0 =  V dt 0 Hay t 12 x - x0 =  (V0  at ) dt = V0 t + at 2 0 Nếu khử t khỏi các biểu thức trên, ta được 2aS = V2 - V02 Nếu khử a khỏi biểu thức thứ nhất a = (V - V0)/t Thay vào biểu thức thứ hai, ta thu được (V0 + V)/2 = S/t = Vtb 1.4.2. Chuyển động cong Xem xét một chuyển động cong tiêu biểu là chuyển động ném xiên. Chuyển động ném xiên là chuyển động của chất điểm khi nó được ném lên dưới một góc  nào đó so với phương nằm ngang. Giả sử một chất điểm được ném lên với vận tốc V0, theo phương hợp với phương nằm ngang một góc  . Chọn một hệ tọa độ xy, có gốc tọa độ đặt tại điểm ném, trục 0x nằm ngang trong cùng mặt phẳng với véctơ vận tốc, còn trục 0y theo phương thẳng đứng hướng lên trên. Bỏ qua sức cản của không khí. Trong trường hợp này, chuyển động của chất điểm có thể phân tích thành hai chuyển động đồng thời : - Chuyển động thẳng đều theo phương nằm ngang, với gia tốc ax = 0 và vận tốc Vx = V0x = V0.cos  Tọa độ x của chất điểm được mô tả bởi phương trình x = Vx t = V0.cos  .t - Chuyển động thẳng biến đổi đều theo phương thẳng đứng, với gia tốc bằng gia tốc trọng trường g ( ay = -g, g = 9,81 m/s2 ), và vận tốc ban đầu V0y = V0.sin  Vận tốc của chất điểm chuyển động đ ược mô tả bởi phương trình Vy = V0y + a yt = V0.sin  - gt Tọa độ y của chất điểm được mô tả bởi phương trình 1 1 a yt2 = V0.sin  .t - gt2 y = V0y t + 2 2 1.4.3. Chuyển động tròn Chuyển động tròn là chuyển động mà quỹ đạo chuyển động là một đường tròn. a/ Chuyển động tròn đều Chuyển động tròn đều là chuyển động tròn có vận tốc góc không đổi. Trong chuyển động tròn đều, sau một khoảng thời gian t chất điểm quay được một góc  =  t, quãng đường chất điểm đi được bằng S = Vt = Rt . Do chuyển động tròn đều có tính tuần hoàn, nên có thể đặc trưng chuyển động này bằng các đại lượng chu kỳ và tần số. Chu kỳ là thời gian mà chất
- 11 - điểm quay được một vòng, ký hiệu là T. Do một vòng quay tương ứng với một góc bằng 2, nên vận tốc góc sẽ bằng  = 2/T Hay T = 2 / Tần số là số vòng mà chất điểm thực hiện trong thời gian một giây, ký hiệu là n n = 1/T = /2 Từ đây ta có  = 2 n b/ Chuyển động tròn biến đổi đều Chuyển động tròn biến đổi đều là chuyển động tròn có gia tốc góc không đổi. Vì d =  dt Nên ta có d = dt Lấy tích phân hai vế, ta thu được  = 0 +  t Vì d =  dt Nên ta có d = dt Lấy tích phân, ta được  - 0 = 0t + ½..t2 Ta có thể thiết lập được hệ thức 2 ( - 0) = 2 - 02 c/ Phương trình chuyển động y Xét một chất điểm, chuyển động trên một đường tròn tâm 0, bán kính R. Chất điểm chuyển động với vận tốc góc . M Gọi  là góc tạo bởi bán kính véctơ của chất điểm, kẻ từ tâm đường tròn và trục x 0 0x của một hệ tọa độ vuông góc nào đó. Khi đó, vị trí M của chất điểm có thể được xác định bởi hai giá trị - Khoảng cách từ M đến tâm 0. Giá trị này được ký hiệu là  và bằng =R - Góc  tạo bởi bán kính véctơ của chất điểm và trục 0x, bằng  = 0 +  t Có thể biểu diễn vị trí của M theo tọa độ x, y của một hệ tọa độ Đềcác, cụ thể là
- 12 - x = R.cos = R.cos(t + 0) y = R.sin = R.sin(t + 0) 1.5. Phép biến đổi vận tốc và gia tốc 1.5.1. Phép biến đổi vận tốc và gia tốc trong chuyển động tịnh tiến Cho một hệ quy chiếu 0xyz mà ta quy ước là đứng yên, và hệ quy chiếu 0’x’y’z’, chuyển động thẳng tương đối so với 0xyz. Xét chuyển động của một chất điểm trong cả hai hệ quy chiếu. Xét vị trí của chất điểm tại thời điểm t nào đó. Giả sử, tại thời điểm t chất điểm ở vị trí M. Ký hiệu bán kính véctơ của điểm M M trong hai hệ tọa độ là r và r’, bán kính véctơ của gốc tọa độ 0’ là r0, ta có r' r = r’ + r0 r a/ Quy tắc tổng hợp vận tốc r0 Lấy đạo hàm theo thời gian biểu thức liên hệ r = r’ + r0 Ký hiệu d d d V= r , V’= r’, u = r0 dt dt dt Ta có V = V’ + u Hay Vx = V’x + ux Vy = V’y + uy Vz = V’z + uz Vận tốc của một chất điểm chuyển động, biểu diễn trong một hệ quy chiếu, bằng vận tốc của nó biểu diễn trong hệ quy chiếu khác cộng với vận tốc của hệ quy chiếu thứ hai đối với hệ quy chiếu thứ nhất. b/ Quy tắc tổng hợp gia tốc Lấy đạo hàm theo thời gian biểu thức tổng hợp vận tốc, ta được d d d V = V’ + u dt dt dt Ký hiệu d V - gia tốc của chất điểm trong hệ tọa độ 0xyz, a= dt d a ’ = V’ - gia tốc của chất điểm trong hệ tọa độ 0’x’y’z’, dt d  = u - gia tốc của hệ tọa độ 0’x’y’z’ trong hệ tọa độ 0xyz. dt Ta có a = a’ + 
- 13 - Hay ax = a’x + x ay = a’y + y az = a’z + z Gia tốc của một chất điểm chuyển động, biểu diễn trong một hệ quy chiếu, bằng gia tốc của nó biểu diễn trong hệ quy chiếu khác cộng với gia tốc của hệ quy chiếu thứ hai đối với hệ quy chiếu thứ nhất. 1.5.2. Phép biến đổi vận tốc và gia tốc trong hệ quy chiếu chuyển động quay a/ Phép biến đổi vận tốc và gia tốc trong hai hệ quy chiếu bất kỳ Ký hiệu hệ quy chiếu đứng yên là K, hệ quy chiếu chuyển động tương đối so với K là K’. Xét một chất điểm chuyển động. Bán kính véctơ của vị trí M của chất điểm trong hệ q uy chiếu K được ký hiệu là r, trong hệ quy chiếu K’ là r’. Ký hiệu bán kính véctơ của gốc tọa độ của hệ quy chiếu K’ là r0. Khi đó ta có r = r0 + r’ Lấy đạo hàm bậc nhất theo thời gian của biểu thức trên, ta thu được d V=u+ r’ dt Với d r - Vận tốc của chất điểm trong hệ quy chiếu K. V= dt d u = r0 - Vận tốc của gốc tọa độ hệ quy chiếu K’ trong hệ quy chiếu K. dt Biểu diễn r' = x’i’ + y’j’ + z’k’ Ta có d d d d d d d r’ = (x’)i’ + (y’)j’ + (z’)k’ + x’ i’ + y’ j’ + z’ k’ dt dt dt dt dt dt dt Rõ ràng d d d (x’)i’ + (y’)j’ + (z’)k’ – Vận tốc của chất điểm trong hệ quy V’ = dt dt dt chiếu K’. Còn d d d i’ + y’ j’ + z’ k’ – Vận tốc do hệ tọa độ gắn với K’ quay tương x’ dt dt dt đối so với K. Ký hiệu  là vận tốc góc của chuyển động quay của hệ tọa độ K’. Ta có d d d i’ = [ i’], j’ = [ j’], k’= [ k’] dt dt dt Hay d r’ = V’ + [r’] dt Từ đây ta có V = u + [ r’] + V’ Biểu thức này mô tả quy tắc tổng hợp vận tốc trong trường hợp tổng quát.
- 14 - Tiếp tục lấy đạo hàm theo thời gian của biểu thức trên, ta thu được d d a=+ [ r’] + V’ dt dt Với d V – Gia tốc của chất điểm trong hệ quy chiếu K. a= dt d  = u - Gia tốc của gốc tọa độ của hệ quy chiếu K’ trong hệ quy chiếu K. dt Xử lý tương tự như phần vận tốc trên, ta có d V’ = a’ + [ V’] dt d [r’]= [ r’] +[V’] + [ [r’]] dt Với d2 d2 d2 (x’)i' + 2 (y’)j' + 2 (z’)k' – Gia tốc của chất điểm trong hệ quy a’ = dt 2 dt dt chiếu K’. Cuối cùng ta được a =  + [ r’] + [ [r’]] + 2 [V’] + a’ Biểu thức này mô tả quy tắc tổng hợp gia tốc trong trường hợp tổng quát. b/ Phép biến đổi vận tốc và gia tốc trong hệ quy chiếu chỉ quay Trong trường hợp hệ quy chiếu K’ chỉ quay, ta có V = [r’] + V’ a = [ r’] + [ [r’]] + 2 [V’] + a’ Chương 2. Động lực học chất điểm Động lực học là một phần của cơ học, nghiên cứu chuyển động của vật trong mối liên hệ với các vật khác, nghĩa là có tính đến nguyên nhân gây ra sự thay đổi trong chuyển động đó. 2.1. Các định luật Newton. Các định lý về động lượng. Định luật hấp dẫn 2.1.1. Các định luật Newton a/ Định luật Newton thứ nhất + Phát biểu định luật Một chất điểm (vật) bất kỳ bảo toàn trạng thái đứng yên hay chuyển động thẳng đều cho đến khi có tác động từ phía các vật khác buộc nó thay đổi trạng thái đó. Xu hướng của vật bảo toàn trạng thái đứng yên hay chuyển động thẳng đều được gọi là quán tính. Vì vậy, định luật thứ nhất của Newton còn được gọi là định luật quán tính. + Hệ quy chiếu quán tính
- 15 - Định luật thứ nhất của Newton không phải được tuân thủ trong mọi hệ quy chiếu. Hệ quy chiếu nào mà định luật này đúng, được gọi là hệ quy chiếu quán tính. Như vậy, hệ quy chiếu quán tính là hệ quy chiếu mà trong đó một chất điểm bất kỳ, không chịu tác động từ bên ngoài, thì hoặc đứng yên, hoặc chuyển động thẳng đều. + Khối lượng Khi có tác động của bên ngoài, không phải mọi vật thay đổi trạng thái chuyển động (có gia tốc) như nhau. Sự thay đổi này còn phụ thuộc vào tính chất của vật – đ ó là khối lượng. Vậy, khối lượng của vật, một đại lượng vật lý, là một trong những đặc trưng chủ yếu của vật chất, xác định tính chất quán tính của nó. Trong hệ SI, khối lượng đ ược đo bằng đơn vị kilôgam (kg). + Lực Để mô tả tác động làm thay đổi trạng thái chuyển động, người ta đưa vào khái niệm lực. D ưới tác dụng của lực, vật hoặc thay đổi trạng thái chuyển động, hoặc bị biến dạng. Tác động này phụ thuộc vào hướng. Vậy, lực là một đại lượng véctơ, là số đo tác động cơ học lên một vật từ phía các vật khác hoặc trường, mà kết quả là vật hoặc có gia tốc hoặc thay đổi hình dạng hay kích thước của mình. b/ Định luật Newton thứ hai Định luật thứ hai của Newton là đ ịnh luật cơ bản của động lực học của chuyển động tịnh tiến. Nếu xem xét tác động của những lực khác nhau lên cùng một vật, ta nhận thấy gia tốc mà vật có được luôn luôn tỉ lệ thuận với độ lớn của lực aF Khi tác động cùng một lực lên những vật có khối lượng khác nhau, ta nhận thấy gia tốc của chúng tỉ lệ nghịch với khối lượng a  1/m Như vậy, chúng ta có thể viết a = k.F/m + Phát biểu định luật Gia tốc, mà một chất điểm có được, tỉ lệ thuận với lực gây ra nó, có chiều theo chiều của lực, và tỉ lệ nghịch với khối lượng của chất điểm đó a = k.F/m Định luật thứ hai của Newton chỉ đúng trong các hệ quy chiếu quán tính. Trong hệ SI, hệ số tỉ lệ k = 1, nên a = F/m Biểu thức của định luật Newton thứ hai có thể viết dưới dạng F = ma Biểu thức trên cho phép xác định đ ơn vị của lực. Trong hệ SI, đơn vị của lực là niutơn (N), có thứ nguyên là kg.m/s2. Trong trường hợp chất điểm chịu nhiều lực tác dụng đồng thời thì
- 16 -  Fi = F = ma i + Lực tiếp tuyến và lực pháp tuyến Trong chuyển động cong, ta có a = at + an Hai gia tốc này có thể được coi là do hai lực gây ra, nên trong chuyển động cong có thể phân tích lực thành hai thành phần : thành phần tiếp tuyến và thành phần pháp tuyến : F = Ft + Fn Vì giá trị của các gia tốc bằng V2 dV at = và an = R dt Nên ta có các phương trình dV Ft = mat = m dt V2 Fn = man = m R Phương trình  Fi = F = ma i có thể khái quát cả hai định luật của Newton, mô tả quy luật chuyển động của chất điểm, được gọi là phương trình cơ bản của động lực học chất điểm. c/ Định luật Newton thứ ba Định luật thứ ba của Newton xác định tác động tương hỗ giữa các chất điểm (vật). Định luật thứ ba của Newton phát biểu như sau : Hai chất điểm tác dụng lên nhau với những lực, bằng nhau về độ lớn, ngược chiều nhau, và dọc theo đường thẳng nối chúng F12 = - F21 Ở đây, F12 là lực tác động của chất điểm 1 lên chất điểm 2, F21 là lực tác động của chất điểm 2 lên chất điểm 1. Các lực này được đặt lên các chất điểm (vật) khác nhau và luôn luôn tác động từng đôi một. d/ Các lực liên kết Khi xem xét các lực tác dụng lên một vật, người ta chia các lực thành hai loại - Các lực tác dụng từ b ên ngoài : lực hút, lực kéo, lực đẩy…. - Các lực liên kết là các lực xuất hiện khi có sự hiện diện của các vật khác. Cụ thể có các lực liên kết sau đây mà ta xem xét : + Trọng lực : Là lực hấp dẫn giữa Trái đất và một vật. Trọng lực được ký hiệu là p và bằng p = mg Trong đó g là gia tốc trọng trường, có giá trị bằng 9,81 m/s2 và luôn hướng về tâm của Trái đất. + Lực pháp tuyến : Là phản lực của một bề mặt lên vật khi vật tác dụng một lực nén vuông góc lên bề mặt, có phương vuông góc với bề mặt, có chiều hướng khỏi bề mặt và có giá trị bằng lực nén. Lực pháp tuyến ký hiệu là N.
- 17 - Lực pháp tuyến được xác định từ định luật thứ hai của Newton đối với vật theo phương vuông góc với bề mặt (phương của pháp tuyến) Fn + N = man Giá trị của lực này, trong trường hợp một vật khối lượng m nằm yên trên một bề mặt phẳng, bằng N = mg.cos Trong đó  là góc giữa bề mặt và phương nằm ngang. + Lực ma sát : Là lực cản trở của bề mặt đối với vật chuyển động trên đó. * Lực ma sát động Khi vật chuyển động trên một bề mặt, ta có lực ma sát, gọi là ma sát đ ộng, có giá trị bằng fms = k.N với k là hệ số ma sát động, phụ thuộc vào các bề mặt tiếp xúc. * Lực ma sát nghỉ Cho một vật nằm yên trên một bề mặt. Tác dụng một lực F song song với bề mặt lên vật mà không làm vật chuyển động. Khi đó, trên vật có lực ma sát nghỉ fmsn tác dụng. Theo định luật 2 của Newton F + fmsn = ma = 0 Từ đây ta có fmsn = - F Khi tăng dần độ lớn của lực tác dụng F, đến một giá trị f0 nào đó, vật bắt đầu chuyển động. Khi đó, lực ma sát nghỉ biến mất. Nghĩa là lực ma sát nghỉ có giá trị cực đại, và người ta gán giá trị f0 cho lực ma sát nghỉ cực đại đó. Thực nghiệm cho thấy rằng f0 = kn.N (thông thường, kn > k). Nghĩa là lực ma sát nghỉ có thể nhận một giá trị bất kỳ giữa 0 và f0. Khi F < f0 vật đứng yên, còn khi F > f0 vật chuyển động với một gia tốc nào đó. Khi F = f0 vật bắt đầu chuyển động (trong một số tài liệu, người ta cho rằng khi F = f0 vật chưa chuyển động, một số tài liệu thì cho rằng khi F = f0 vật bắt đầu chuyển động). Vì vậy, trong một số b ài toán, có thể cho rằng, khi F  f0 thì vật chuyển động và khi đó, vật chịu tác dụng của lực ma sát động. + Lực căng : Là lực sinh ra khi một sợi dây, được buộc với một vật, bị kéo căng. Lực căng ký hiệu là T, tác dụng lên vật, có phương dọc theo dây và có chiều đi khỏi vật. + Lực đàn hồi : Là lực xuất hiện khi vật bị biến dạng và có xu hướng chống lại sự biến dạng đó. Lực đàn hồi tuân theo định luật Hooke : Trong giới hạn đàn hồi, lực đàn hồi tỉ lệ với độ biến dạng của vật F = - kl Với k là hệ số đàn hồi, l là độ biến dạng của vật. + Lực cản (phụ thuộc vào vận tốc) : Là lực cản của môi trường lên vật, khi vật chuyển động trong môi trường đó. Lực cản có độ lớn phụ thuộc vào vận tốc. Thực nghiệm cho thấy : - Khi vật chuyển động với vận tốc V nhỏ, lực cản bằng F = - V - Khi vật chuyển động với vận tốc V lớn, lực cản bằng
- 18 - F = - kVV Trong đó,  và k là các hệ số cản của môi trường, phụ thuộc vào b ản chất của môi trường, hình dạng và kích thước của vật. 2.1.2. Các định lý về động lượng a/ Định lý thứ nhất về động lượng + Động lượng của chất điểm Động lượng (hay xung lượng) của chất điểm là một đại lượng véctơ, bằng tích của khối lượng với véctơ vận tốc của nó. Ký hiệu động lượng bằng véctơ K, ta có K = mV + Định lý thứ nhất về động lượng Theo định luật thứ hai của Newton ma =  F i = F i Do d a= V dt Nên d d d ma = m V = (mV) = K dt dt dt Từ đây ta có d  K= Fi = F dt i Đạo hàm theo thời gian của động lượng của một chất điểm bằng lực (hoặc tổng hợp lực) tác dụng lên chất điểm đó. Định lý thứ nhất về động lượng là dạng tổng quát của phương trình cơ bản của động lực học chất điểm. b/ Định lý thứ hai về động lượng + Xung lượng của lực Tích phân t2 Fdt  t1 được gọi là xung lượng của lực F trong khoảng thời gian từ t1 đến t2. + Định lý thứ hai về động lượng Từ biểu thức của định lý thứ nhất về động lượng ta có thể suy ra dK = Fdt Tích phân hai vế của biểu thức trong khoảng thời gian từ t1 đến t2 K2 t2 dK = Fdt   K1 t1 Ta được t2 K = K2 - K1 = Fdt  t1
- 19 - Độ biến thiên động lượng của một chất điểm trong một khoảng thời gian nào đó có giá trị bằng xung lượng của lực (hay tổng hợp lực) tác dụng lên chất điểm trong khoảng thời gian đó. Nếu F = const, ta có K = F.t 2.1.3. Định luật hấp dẫn a/ Định luật vạn vật hấp dẫn Định luật vạn vật hấp dẫn phát biểu như sau : Hai chất điểm bất kỳ luôn hút nhau với một lực, gọi là lực hấp dẫn, tỉ lệ thuận với tích khối lượng của chúng và tỉ lệ nghịch với bình phương khoảng cách giữa chúng. Ký hiệu m1 và m2 là khối lượng của hai chất điểm, r là khoảng cách giữa chúng, ta có biểu thức của lực hấp dẫn F = G.m1m2/r2 Với G = 6,67.10-11 Nm2/kg2 - là hằng số hấp dẫn. Đối với hai vật ở cách nhau khá xa, có thể coi r là khoảng cách giữa các khối tâm của chúng. b/ Trọng lực và gia tốc trọng trường + Trọng lực và gia tốc trọng trường Ký hiệu M và R là khối lượng và bán kính của Trái đất, m là khối lượng của một vật nào đó ở gần mặt đất, ta có F = GMm/R2 Nếu ký hiệu g = GM/R2 (M = 5,98.1024 kg, R = 6,38.106 m) Ta có thể biểu diễn trọng lực bởi công thức P = mg Với g được gọi là gia tốc trọng trường hay là gia tốc rơi tự do. Ở gần mặt đất, g = 9,81 m/s2. + Trọng lượng : Là lực, dưới tác dụng của trọng lực, đè lên giá đỡ hoặc kéo căng dây treo, mà giá đỡ hay dây treo đó ngăn không cho vật rơi tự do trong hệ quy chiếu của vật. Ký hiệu lực này là P’, và lực của giá đỡ tác dụng lên vật là N. Theo định luật thứ ba của Newton, ta có P’ = - N Từ biểu thức của định luật Newton đối với vật có khối lượng m P + N = ma Ta có P’ = P – ma = m(g - a ) 2.2. Hệ quy chiếu không quán tính Cho một hệ quy chiếu q uán tính K mà ta quy ước là đứng yên, và hệ quy chiếu K’, chuyển động tương đối so với K. Trong trường hợp tổng quát, hệ quy chiếu K’ không quán tính. Xét chuyển động của một chất điểm trong cả hai hệ quy chiếu.
- 20 - Gia tốc của chất điểm trong hệ quy chiếu quán tính đứng yên và hệ quy chiếu không quán tính có mối liên hệ như sau a =  + [ r’] + [ [r’]] + 2 [V’] + a’ 2.2.1. Hệ quy chiếu chuyển động tịnh tiến có gia tốc. Lực quán tính Nếu hệ quy chiếu K’ đang chuyển động tịnh tiến, nhưng không quay, ta có a =  + a’ Giả sử chất điểm khối lượng m chịu tác dụng của một lực F. Trong hệ quy chiếu quán tính, ta có ma = F Ta có thể biểu diễn m( + a ’) = F Hay m a ’ = F - m Để định luật thứ hai của Newton đúng trong hệ quy chiếu K’, ta phải coi rằng lực tác dụng lên chất điểm m trong hệ quy chiếu K’ bằng F ’ = F – m Lực F’ có thể coi là tổng hợp của hai lực : một lực là lực F tác dụng thực tế lên chất điểm và lực khác Fqt = - m. Lực này được gọi là lực quán tính, là lực xuất hiện do hệ quy chiếu K’ chuyển động thẳng có gia tốc. 2.2.2. Hệ quy chiếu chuyển động quay. Lực ly tâm Nếu hệ quy chiếu K’ không chuyển động tịnh tiến, nhưng đang quay đều với vận tốc góc  , ta có a = [ [r’]] + 2 [V’] + a’ Giả sử chất điểm khối lượng m chịu tác dụng của một lực F. Trong hệ quy chiếu quán tính, ta có ma = F Ta có thể biểu diễn m([ [ r’]] + 2 [ V’] + a ’) = F Hay ma’ = F - m[ [ r’]] - 2m[ V’] Để định luật thứ hai của Newton đúng trong hệ quy chiếu K’, ta phải co i rằng lực tác dụng lên chất điểm m trong hệ quy chiếu K’ bằng F’ = F - m[ [r’]] - 2m[V’] Như vậy, trên chất điểm có ba lực tác dụng : - Lực F là lực tác dụng thực tế lên chất điểm - Lực Flt = - m[ [r’]] được gọi là lực ly tâm. Lực này có giá trị Flt = m2r’ đúng bằng giá trị của lực hướng tâm, nhưng có chiều ngược lại (vì vậy, nó được gọi là lực ly tâm). - Lực Fcor = - 2m[ V’] được gọi là lực côriôlis. Lực này chỉ xuất hiện khi chất điểm chuyển động trong hệ quy chiếu quay.