CƠ HỌC ỨNG DỤNG - PHẦN 1 CƠ HỌC VẬT RẮN TUYỆT ĐỐI - CHƯƠNG 2

Chia sẻ: Nguyễn Nhi | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:13

Thêm vào BST

Báo xấu

263
lượt xem 55
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

HỆ LỰC Hệ lực có đường tác dụng đi qua một điểm gọi là hệ lực đồng quy. Nếu đường tác dụng của các lực cùng nằm trong mặt phẳng ta có hệ lực đồng quy phẳng. 2.1.2. Dạng tối giản Cho hệ đồng quy phẳng có n lực Sử dụng định lý trượt lực đưa gốc của các véc tơ lưc về điểm đồng quy. Sử dụng định luất 3 để biến đổi hệ lực đồng quy phẳng thành một lực đặt tại điểm đồng quy. Hợp lực của hệ lực đồng quy được biểu diễn bằng véc tơ...

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: CƠ HỌC ỨNG DỤNG - PHẦN 1 CƠ HỌC VẬT RẮN TUYỆT ĐỐI - CHƯƠNG 2

Chương 2: HỆ L Ự C 2.1. Hệ lực đồng quy phẳng 2.1.1. Định nghĩa Hệ lực có đường tác dụng đi qua một điểm gọi là hệ lực đồng quy. Nếu đường tác dụng của các lực cùng nằm trong mặt phẳng ta có hệ lực đồng quy phẳng. 2.1.2. Dạng tối giản Cho hệ đồng quy phẳng có n lực Sử dụng định lý trượt lực đưa gốc của các véc tơ lưc về điểm đồng quy. Sử dụng định luất 3 để biến đổi hệ lực đồng quy phẳng thành một lực đặt tại điểm đồng quy. Hợp lực của hệ lực đồng quy được biểu diễn bằng véc tơ chính của hệ lực đặt tại điểm đồng quy.
2.1.3. Điều kiện cân bằng Hệ lực đồng quy phẳng cân bằng khi và chỉ khi véc tơ chính của hệ lực triệt tiêu. Ví dụ 2.2. Hệ ngẫu lực 2.2.1. Ngẫu lực 2.2.1.1. Khái niệm Hệ hai lực song song, ngược chiều và cùng cường độ tạo thành một ngẫu lực Trong mặt phẳng xác định ngẫu lực được biểu diễn bằng mô men đại số. Trong không gian ngẫu lực được biểu diễn bằng véc tơ mô men. 2.2.1.2. Biến đổi tương đương ngẫu lực Hai ngẫu lực nằm trong cùng một mặt phẳng, có cùng trị số mô men đại số thì tương đương nhau.
Trong không gian hai ngẫu lực có cùng véc tơ mô men thì tương đương với nhau. 2.2.2. Hệ ngẫu lực Tập hợp các ngẫu lực tác dụng lên một vật rắn gọi là hệ ngẫu lực. 2.2.2.1. Thu gọn hệ ngẫu lực Hợp các ngẫu lực trong mặt phẳng là một ngẫu lực nằm trong mặt phẳng đã cho, có mô men đại số bằng tổng mô men đại số của các ngẫu lực trong hệ. n m   mk k 1 2.2.2.2. Điều kiện cân bằng Hệ ngẫu lực phẳng cân bằng khi và chỉ khi tổng mô men đại số của các ngẫu lực trong hệ triệt tiêu. Ví dụ: 2.3. Hệ lực phẳng
2.3.1.Véc tơ chính và mô men chính của hệ lực phẳng 2.3.1.1. Véc tơ chính của hệ lực phẳng  Véc tơ chính của một hệ lực phẳng, ký hiệu là V , bằng tổng các véc tơ lực của hệ lực. Véc tơ chính có thể xác định bằng phương pháp véc tơ hoặc tọa độ đề các. 2.3.1.2. Mô men chính của hệ lực phẳng đối với một điểm  Mô men của một lực đối với một điểm O là một đại lượng đại số,  ký hiệu mO ( F )   F .d O O F d d F  Lấy dấu (+) nếu F quay quanh O ngược chiều kim đồng hồ.
 Mô men chính của hệ lực phẳng đối với một điểm Mô men chính của một hệ lực phẳng đối với một điểm O là một lượng đại số, ký hiệu M O bằng tổng mô men của các lực của hệ đối với điểm O.    n M O  mO ( F1 )  mO ( F2 )  ....  mO ( Fn )   mO ( Fk ) k 1  Ví dụ - Tính Mo của một hệ lực phẳng.  Nhận xét: - Véc tơ chính là véc tơ tự do có giá trị không đổi với mỗi hệ lực, mô men chính phụ thuộc vào điểm lấy mô men - Mô men chính của hệ lực đồng quy lấy đối với điểm đồng quy bằng 0. - Véc tơ chính của hệ ngẫu lực bằng 0.
2.3.2. Thu gọn hệ lực phẳng 2.3.2.1. Định lý dời lực song song  Lực F đặt tại A tương đương với tác d ng của nó đặt tại B và một ụ ngẫu lực có mô men bằng mô men của F đặt tại A đối với B   F( A)  [ F( B ) , mB ( F( A) )] Chứng minh:    F' F F B   B F A F A  m  mB ( F ) 2.3.2.2. Thu gọn hệ lực phẳng về một điểm  Giả sử có một hệ lực gồm 3 lực (F1 , F2 , F3 ) thu lần lượt từng lực về O (theo định lý dời lực song song) ta được một hệ lực đồng quy phẳng và một hệ ngẫu lực phẳng. Thu gọn hai hệ này ta được một véc tơ chính V đặt tại O và một mô men chính M O .
f1 m1 f2 mo m2 m3 f1 O O f12 f2 f3 f3 v v  Định lý: Hệ lực phẳng bất kỳ tương đương với một lực và một ngẫu lực đặt tại một điểm tuỳ ý cùng nằm trong mặt phẳng tác dụng  của hệ lực, tương ứng là lực thu gọn(V ) và ngẫu lực thu gọn M O ) ( 2.3.2.3. Các dạng chuẩn của hệ lực phẳng Tiếp tục thu gọn hệ ngẫu lực phẳng ta được các dạng chuẩn sau:  - Hệ lực phẳng cân bằng khi tồn tại đồng thời V  0 và M O  0  - Hệ lực phẳng thu gọn về một ngẫu khi V  0 và M O  0 - Hệ lực phẳng có hợp lực khi:  + V  0 và M O  0 (đặt tại O)
f1 m1 f2 mo m2 m3 f1 O O f12 f2 f3 f3 v v
  MO + V  0 và M O  0 (đặt cách phương V một khoảng h   về V phía phụ thuộc vào chiều của mô men chính M O ). mo= 0 O O v v mo v O O h = MO / V v v 2.3.2.4. Điều kiện cân bằng của hệ lực phẳng  Điều kiện cân bằng: Điều kiện cần và đủ để hệ lực phẳng cân bằng là véc tơ chính và mô men chính của hệ lực đối với một điểm  bất kỳ phải đồng thời triệt tiêu. V 0 MO  0
Các dạng phương trình cân bằng - Dạng 1: Điều kiện cần và đủ để hệ lực phẳng cân bằng là tổng hình chiếu các lực lên hai trục toạ độ vuông góc và tổng mô men của các lực đối với một điểm bất kỳ phải đồng thời triệt tiêu.  n n n  m0 (Fk )  0 F F 0 0 kx ky k 1 k 1 k 1 - Dạng 2: Điều kiện cần và đủ để một hệ lực phẳng cân bằng là tổng hình chiếu của các lực lên trục  và tổng mô men của các lực đối với hai điểm A và B tuỳ ý phải đồng thời triệt tiêu. Với điều kiện là AB không vuông góc với .   n n n  mB (Fk )  0 F  mA (Fk )  0 0 k k 1 k 1 k 1 - Dạng 3: Điều kiện cần và đủ để một hệ lực phẳng cân bằng là tổng mô men của các lực đối với ba điểm A, B và C tuỳ ý không thẳng hàng phải triệt tiêu.    n n n  mB (Fk )  0  mC (Fk )  0  mA (Fk )  0 k 1 k 1 k 1
 Ví dụ: 2.3.2.5. Bài toán cân bằng của hệ lực phẳng với liên kết ma sát  Khái niệm về ma sát trượt Cho hai khâu A và B liên kết với nhau như hình vẽ. Khảo sát vật A. N N R Rm A A P2 P3 P1 F Fm Q Q S1 B S2 S3 B Các lực tác dụng lên A gồm: Q, N, P - Khi P = P1 đủ nhỏ vật A đứng yên  tồn tại lực ma sát - Khi P = P2 vật chớm chuyển động, F ma sát đạt cực đại F = Fm. Góc  gọi là góc ma sát ( f = tg  = Fm/N ), f được gọi là hệ số ma sát trượt
Tiếp tục tăng P = P3 vật A sẽ chuyển động nhanh dần. Phương của S3 nằm ngoài góc ma sát. Bài toán cân bằng của hệ lực phẳng với liên kết ma sát trượt. Ví dụ: - Bài toán vật đi lên mặt phẳng nghiêng -Bài toán vật đi xuông mặt phẳng nghiêng 2.4. Hệ lực không gian Hệ lực không gian là tập hợp nhiều lực nằm bất kỳ trong không gian. 2.4.1. Véc tơ chính và véc tơ mô men chính của hệ lực không gian Tương tự như hệ lực phẳng, véc tơ chính của hệ lực không gian là  n một véc tơ tự do: V   Fk k 1
   Khi dời song song một lực F về một điểm O ta được một lực F (I ) (0) là m (F ) và một ngẫu có véc tơ mô men  0 m0 ( F )  O F I  F  Khi thu hệ lực không gian về một điểm O ta được một véc tơ chính V  và một véc tơ mô men chính M O 2.4.2. Điều kiện cân bằng   V  0 và M O  0 Ta viết được 6 phương trình cân bằng ( 3 phương trình mô men và 3 phương trình hình chiếu)