zunia.vn

Tuyển sinh 2024 dành cho Gen-Z

zunia.vn

» Kỹ Thuật - Công Nghệ

» Kiến trúc - Xây dựng

Bài giảng Cơ học môi trường liên tục - TS. Phạm Văn Đạt

Chia sẻ: Caphesuadathemduong | Ngày: | Loại File: PDF | Số trang:270

Báo xấu

33
lượt xem 5
download

Download Vui lòng tải xuống để xem tài liệu đầy đủ

Bài giảng Cơ học môi trường liên tục cung cấp cho người học những kiến thức như: Một số khái niệm chung của môn học; Trạng thái ứng suất; Trạng thái biến dạng; Lý thuyết đàn hồi tuyến tính; Bài toán phẳng trong hệ trục tọa độ descartes;..Mời các bạn cùng tham khảo!

Chủ đề:

Bình luận(0) Đăng nhập để gửi bình luận!

Lưu

Nội dung Text: Bài giảng Cơ học môi trường liên tục - TS. Phạm Văn Đạt

TRƯỜNG ĐẠI HỌC KIẾN TRÚC HÀ NỘI TS. PHẠM VĂN ĐẠT BÀI GIẢNG CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC HÀ NỘI, THÁNG 8 NĂM 2016
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT Chương 1 MỘT SỐ KHÁI NIỆM CHUNG CỦA MÔN HỌC 1.1 Nhiệm vụ và đối tượng của môn học 1.1.1 Nhiệm vụ của môn học Nhiệm vụ của môn học cơ học môi trường liên tục nói chung và lý thuyết đàn hồi nói riêng là tìm cách xác định trạng thái ứng suất, biến dạng và trường chuyển vị trong môi trường liên tục khi chịu tác dụng của ngoại lực hoặc các yếu tố ảnh hưởng khác. Môi trường liên tục là những vật thể có cấu tạo vật chất liên tục. Cũng như các môn cơ học biến dạng khác, các kết quả của môn học là cơ sở cho việc giải quyết các bài toán kỹ thuật. Do môn học nghiên cứu tất cả các môi trường liên tục vì vậy lý thuyết xây dựng trong môn học là lý thuyết tổng quát để giải tất cả các dạng kết cấu khác nhau và phương pháp của môn học là phương pháp chung nhất để giải các bài toán trong cơ học. Vì vậy cách đặt vấn đề về mặt toán học là chặt chẽ và chính xác hơn so với các môn học như Sức bền vật liệu, Cơ học kết cấu v.v… 1
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT 1.1.2 Đối tượng của môn học Đối tượng của môn học là những vật thể có cấu tạo vật chất liên tục, nghĩa là tại một điểm bất kỳ luôn lấy được một phần tử vật chất bé tùy ý bao quanh điểm đó. Tùy thuộc cấu tạo vật chất và tính chất cơ học của môi trường vật chất mà người ta có thể chia ra làm 3 loại: Môi trường rắn; Môi trường lỏng; Môi trường khí. Tương ứng với mỗi loại vật thể của môi trường ở trên, có thể xây dựng các lý thuyết riêng cho từng môi trường. Chẳng hạn đối với vật thể rắn biến dạng có các môn sau: Sức bền vật liệu, Cơ học kết cấu, Lý thuyết đàn hồi, Lý thuyết đàn dẻo, Lý thuyết từ biến, Cơ học phá hủy, Cơ học Compisite v.v… Trong các chương sau môn học chủ yếu đề cập đến bài toán phân tích ứng suất biến dạng của vật thể rắn biến dạng đàn hồi khi chịu tác dụng của ngoại lực. 2
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT 1.2 Các giả thuyết và nguyên lý cơ bản của môn học Môn cơ học môi trường liên tục khác với môn Sức bền vật liệu là giải bài toán một cách chặt chẽ nhưng môn học cũng phải đưa vào các giả thuyết để làm đơn giản bài toán khi tính toán so với kết cấu thực tế. Các giả thuyết cơ bản: 1.2.1 Giả thuyết 1: Giả thuyết về cấu tạo liên tục của vật thể đàn hồi Vật thể liên tục trước và sau khi biến dạng (không có lỗ rỗng, không gián đoạn), các phân tố trong vật thể cũng liên tục. Như vậy biến dạng và chuyển vị của từng điểm trong vật thể là các hàm liên tục của các tọa độ. Trong thực tế các vật thể luôn có cấu trúc nhất định, không cần phải dùng thiết bị phóng đại để quan sát chúng ta cũng có thể thấy cấu trúc của vật thể có những điểm gián đoạn. Vì vậy, nếu biểu diễn được sự gián đoạn của vật thể bằng toán học thì kết quả phân tích cũng rất phức tạp đối với các bài toán đơn giản. Cần chú ý rằng, lý thuyết cơ học môi trường liên tục coi vật thể là liên tục nhưng khi phân tích vẫn tưởng tưởng cắt vật thể ra thành các phân tố vô cùng bé bằng các mặt bất kỳ, 3
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT nhưng những phân tố nằm cạnh nhau thì chúng cùng chung một mặt bên và từng phân tố không mang tính chất riêng biệt. 1.2.2 Giả thuyết 2: Giả thuyết về trạng thái không ứng suất ban đầu của vật thể Theo giả thuyết này thì ứng suất ban đầu trong vật thể trước lúc đặt ngoại lực do quá trình hình thành vật thể sinh ra được xem bằng “không”. Như vậy ứng suất trong vật thể khi môn học nghiên cứu là phần tăng ứng suất tại điểm đang xét trong vật thể khi có tác dụng của ngoại lực sinh ra, chứ không kể đến ứng suất sẵn có ban đầu tại điểm đó. Trong kỹ thuật ta bỏ qua ứng suất ban đầu và sự gián đoạn của vật thể có sai khác thực tế, nhưng bù lại khi ta tiến hành thí nghiệm các mẫu vật liệu để xác định các đặc trưng cơ học của chúng (giới hạn đàn hồi, giới hạn chảy, v.v…) từ đó xác định ứng suất cho phép của vật liệu bằng thực nghiệm chúng ta cũng bỏ qua ứng suất ban đầu và cấu trúc thực của vật liệu. 4
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT 1.2.3 Giả thuyết 3: Vật liệu có tính đàn hồi tuyệt đối, đồng nhất và đẳng hướng Tính đàn hồi tuyệt đối là tính chất khi vật thể chịu tác dụng của ngoại lực thì biến dạng, nhưng khi không còn chịu tác dụng của ngoại lực “dỡ tải về không” thì vật thể trở về nguyên hình dạng ban đầu. Tính đồng nhất của vật liệu thể hiện là tính chất tại mọi điểm khác nhau trong vật thể có tính chất như nhau. Tính đẳng hướng của vật liệu là tính chất tại một điểm bất kỳ trong vật thể theo mọi hướng đều có tính chất cơ – lý là như nhau, như vậy bất kỳ mặt phẳng nào đi qua phân tố đều là mặt phẳng đối xứng của phân tố đó. 1.2.4 Giả thuyết 4: Biến dạng và chuyển vị rất nhỏ hơn so với kích thước của vật thể Dựa vào giả thuyết này dẫn đến mối quan hệ giữa ứng suất và biến dạng là mối quan hệ bậc nhất (tuân theo định luật Hooke tổng quát). Dựa vào giả thuyết này, khi tính toán với các biến dạng dài tương đối hoặc biến dạng góc nếu ta khai triển các đại lượng này theo chuỗi Taylor thì ta có thể bỏ qua các biến dạng góc bậc cao. 5
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT 1 3 Ví dụ khi α rất nhỏ thì: sin(α) = α − α + ... ≈ α . 3! 1.3 Khái niệm về véctơ 1.3.1 Các thành phần của véctơ Xét trong hệ trục tọa độ Descartes vuông x2 góc ox1x 2 x3 có các thành phần véctơ đơn vị: a a2 e1 ;e2 ;e3 . Xét véctơ a có các thành phần chiếu a1 a3 lên các trục tọa độ là: a1;a 2 ;a 3 . Ta có: 0 x1 x3 a = a1.e1 + a 2 .e2 + a 3 .e3 (1.1) Hình 1.1 6
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT a1 a2 a3 Đặt: l = = cos(a ;e1 ); m = = cos(a ;e2 ); n = = cos(a ;e3 ) (1.2) a a a (l,m,n) được gọi là cosin chỉ phương của véctơ a , và ta có: 2 2a12 + a 22 + a 32 2 l +m +n = =1 (1.3) a2 1.3.2 Biến đổi các thành phần của véctơ khi xoay hệ trục tọa độ Xét hệ trục ox1x 2 x3 quay quanh điểm o chuyển thành hệ trục ox '1 x '2 x '3 . Gọi các véctơ đơn vị trên các trục của hệ trục ox1x 2 x3 là e1 ;e2 ;e3 , véctơ đơn vị trên các trục của hệ trục ox '1 x '2 x '3 là e'1;e'2 ;e'3 . Cosin chỉ phương của các véctơ đơn vị e1 ;e2 ;e3 trên hệ trục ox '1 x '2 x '3 lần lượt là: ( l1;l2 ;l3 ) , ( m1;m2 ;m3 ) , ( n1;n 2 ;n 3 ) . Ta có: 7
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT  e1   l1 l2 l3   e'1   e'1      e'  = [ T'] e'  e  2  1 = m m m 3  2  2 (1.4) 2  e   n n n 3  e'3  e'   3  1 2  3  l1 l2 l3  trong đó: [ T '] = m1 m2 m3   n1 n 2 n 3  Vì li = cos(e1;ox i );mi = cos(e2 ;ox i );n i = cos(e3 ;ox i ) nên cosin chỉ phương của các véctơ đơn vị e'1;e'2 ;e'3 trên hệ trục ox1x 2 x3 lần lượt là: ( l1;m1 ;n1 ) , ( l 2 ;m 2 ;n 2 ) , ( l3 ; m 3 ; n 3 ) và ta có:  e'1   l1 m1 n1   e1   e1      e  = [ T] e  e'  2  2 = l m n 2  2  2 (1.5) 2  e'   l m n  e  e   3  3 3 3 3  3 8
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT  l1 m1 n1  trong đó: [ T ] = l2 m2 n 2  được gọi là ma trận chuyển từ hệ trục tọa độ ox1x 2 x3   l3 m3 n 3  sang ox '1 x '2 x '3 . Từ (1.4) và (1.5) suy ra ma trận chuyển trục tọa độ là một ma trận trực giao có: [ T ]−1 = [ T ]T (1.6) Xét một véctơ a trong hệ trục tọa độ cũ ox1x 2 x3 (hình 1.2a) có tọa độ là ( a1 ;a 2 ;a 3 ) , ta có: a = a1.e1 + a 2 .e2 + a 3 .e3 (1.7) Véctơ a trong hệ trục tọa độ mới ox '1 x '2 x '3 (hình 1.2b) có tọa độ là ( a '1 ;a '2 ;a '3 ) , ta có: 9
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT a = a '1 .e'1 + a '2 .e'2 + a '3 .e'3 (1.8) Chiếu (1.7) và (1.8) lên trục ox'1 của tọa độ của hệ trục ox '1 x '2 x '3 ta có: a '1 = a1.cos(e1 ;e'1 ) + a 2 .cos(e2 ;e'1 ) + a 3 .cos(e3 ;e'1 ) a '1 = a1.l1 + a 2 .m1 + a 3 .n1 (1.8a) x2 x'2 x'2 x2 a2 x'1 x'1 a a'2 a a'1 x1 x1 O O a1 x3 a3 x3 a'3 a) b) x3' x3' Hình 1.2 10
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT Tương tự với hai trục tọa độ còn lại ta sẽ có: a '1 = a1.l1 + a 2 .m1 + a 3 .n1  a '2 = a1.l2 + a 2 .m2 + a 3 .n 2 (1.8b) a ' = a .l + a .m + a .n  3 1 3 2 3 3 3  a '1   l1 m1 n1   a1   a1         Hay: a '2  = l2 m2 n 2  a 2  = [ T] a 2  (1.8c)  a '   l m3 n 3  a 3  a   3  3  3 Từ (1.8c) suy ra:  a1   a '1   l1 l2 l3   a '1    −1     a '  a  2 = [ T ] a '  2  1= m m 2 m3  2  (1.9) a  a '   n n n3  a '3   3  3  1 2 11
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT * Điều kiện để một ma trận bậc (3x3) là một ma trận chuyển trục: l12 + m12 + n12 = 1 2 2 2 l2 + m2 + n 2 = 1 l2 + m2 + n 2 = 1 3 3 3 2 2 2 (1.10) l1 + l2 + l3 = 1 m2 + m 2 + m2 = 1  1 2 3 n12 + n 22 + n32 = 1 l1 .l2 + m1 .m2 + n1 .n 2 = 0  l2 .l3 + m2 .m3 + n 2 .n3 = 0 l .l + m .m + n .n = 0 3 1 3 1 3 1  (1.11) l1 .m1 + l2 .m2 + l3 .m3 = 0 m .n + m .n + m .n = 0  1 1 2 2 3 3 n1 .l1 + n 2 .l2 + n3 .l3 = 0 12
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT 1.4 Trường vô hướng và trường véctơ 1.4.1 Trường vô hướng Trường vô hướng là hàm vô hướng của các điểm trong miền xác định của hàm. Giả sử có trường vô hướng ϕ(x1 , x 2 , x3 ) thì ta có định nghĩa: ∂ϕ ∂ϕ ∂ϕ grad(ϕ) = ∇ϕ = e1 + e2 + e3 (1.12) ∂x1 ∂x 2 ∂x3 Ý nghĩa hình học của gradient: là một véctơ vuông góc với một mặt cho bởi phương trình: ϕ = const (1.13) Trong công thức (1.12) thì đại lượng ký hiệu ∇ϕ là một véctơ được gọi là toán tử Nabla trong tọa độ Descartes. 13
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT Véctơ pháp tuyến đơn vị của mặt cho bởi phương trình (1.13) tại một điểm nào đó trên bề mặt là v thì ta có: ∂ϕ ∂ϕ ∂ϕ grad(ϕ) ∂x1 ∂x 2 ∂x 3 v= = e1 + e2 + e3 (1.14) grad(ϕ) grad(ϕ) grad(ϕ) grad(ϕ) 2 2 2  ∂ϕ   ∂ϕ   ∂ϕ  grad(ϕ) =   +  ∂x  +  ∂x  (1.15) ∂ x  1  2  3 2 ∂2 ∂2 ∂2 Ký hiệu ∆ϕ = ∇ ϕ = 2 + 2 + 2 :là toán tử Laplace trong tọa độ Descartes. ∂x1 ∂x 2 ∂x3 Nếu hàm ϕ có ∇ 2 ϕ = 0 thì hàm ϕ được gọi là hàm điều hòa. Nếu hàm ϕ có ∇ 2 ( ∇ 2 ϕ ) = 0 thì hàm ϕ được gọi là hàm trùng điều hòa (hàm điều hòa kép). 14
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT Ví dụ 1.1: Tìm véctơ pháp tuyến đơn vị của mặt phẳng đi qua 3 điểm A, B, C biết tọa độ của các điểm trong hệ trục tọa độ ox1x 2 x3 là: A(a,0,0); B(0, b,0); C(0,0,c). Lời giải: Phương trình của mặt phẳng đi qua 3 điểm x2 A, B, C: B(0,b,0) x1 x 2 x 3 + + =1 a b c x1 x 2 x3 Xét hàm: ϕ = + + o x1 a b c A(a,0,0) Toán tử Nabla theo công thức (1.12): x3 C(0,0,c) Hình 1.3 Ví dụ 1.1 15
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT ∂ϕ ∂ϕ ∂ϕ grad(ϕ) = ∇ϕ = e1 + e2 + e3 ∂x1 ∂x 2 ∂x3 1 1 1 grad(ϕ) = ∇ϕ = e1 + e2 + e3 a b c Véctơ pháp tuyến đơn vị: 1 1 1 e1 + e2 + e3 v= a b c 2 2 2 1  1  1   +  +  a  b c hay: r bc ur ca uur ab uur v= e1 + e2 + e3 a 2 b 2 + b 2c2 + c2a 2 a 2b2 + b2c2 + c2a 2 a 2 b 2 + b 2c2 + c2a 2 16
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT Trường hợp đặc biệt: a = b = c (mặt ABC nghiên đều với các trục tọa độ), khi đó véctơ r ±1 ur ±1 uur ±1 uur pháp tuyến đơn vị của mặt là: v = e1 + e2 + e3 3 3 3 Ví dụ 1.2: Tìm véctơ pháp tuyến đơn vị của mặt phẳng tiếp xúc với mặt cầu tại điểm A(−2, −2, −1);, biết mặt cầu có tâm I(−2;1;3) và bán kính R=5. Lời giải: 2 Phương trình của mặt cầu: ( x1 + 2 )2 + ( x 2 − 1)2 + ( x 3 − 3) = 52 2 2 2 Hàm vô hướng: ϕ = ( x1 + 2 ) + ( x 2 − 1) + ( x 3 − 3) grad(ϕ) = 2 ( x1 + 2 ) .e1 + 2 ( x 2 − 1) .e 2 + 2 ( x 3 − 3) .e3 Tại điểm A(−2, −2, −1) ta có: grad(ϕ) = 0.e1 − 6.e 2 − 8.e 3 grad(ϕ) = 0 + 6 2 + 82 = 10 17
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT Suy ra véctơ pháp tuyến đơn vị của mặt cầu tại điểm A: v = 0.e1 − 0, 6.e 2 − 0,8.e 3 hay v = (0; −0,6; −0,8) 1.4.2 Trường véctơ Trường véctơ là một hàm véctơ của các điểm (x1 ,x 2 ,x 3 ) trong hàm xác định. Giả sử có trường véctơ a(x1 ,x 2 ,x 3 ) với các hình chiếu lên ba trục tọa độ Descartes vuông góc là: a1;a 2 ;a3 , thì ta có định nghĩa: ∂a ∂a ∂a div(a)= 1 + 2 + 3 (1.16) ∂x1 ∂x 2 ∂x3  e1 e2 e3   ∂a ∂a ∂a 3   rot(a)=∇ × a =  1 2 (1.17)  ∂x1 ∂x 2 ∂x 3     a1 a2 a 3  18
CƠ HỌC MÔI TRƯỜNG LIÊN TỤC TS. PHẠM VĂN ĐẠT 1.5 Khái niệm về tenxơ Thực tế trong toán học chúng ta đã gặp một số loại đại lượng: - Đại lượng vô hướng: là đại lượng mà đặc trưng cho đại lượng là các con số. Trong thực tế có một số đại lượng là đại lượng vô hướng như: khối lượng, thời gian v.v… - Đại lượng có hướng (đại lượng véctơ): là đại lượng mà đặc trưng cho đại lượng ngoài các con số còn có phương và chiều. Trong thực tế có một số đại lượng là đại lượng có hướng như: vận tốc, gia tốc, lực v.v… Ngoài 2 đại lượng vừa trình bày, trong thực thế còn những đại lượng đặc trưng cho một trạng nào đó của môi trường mà đại lượng này không phụ thuộc vào cách chọn hệ trục tọa độ. Các đại lượng này được biểu diễn bởi một số giá trị nào đó gọi là thành phần của đại lượng. Đối với những hệ trục khác nhau thì những thành phần này cũng thay đổi theo một quy luật nào đó (có thể xác định các thành phần của đại lượng này trong hệ trục 19

CÓ THỂ BẠN MUỐN DOWNLOAD

LV.15: Bộ Đồ Án Tốt Nghiệp Chuyên Ngành Cơ Khí

65 tài liệu

2431 lượt tải

THÔNG TIN

TRỢ GIÚP

HỖ TRỢ KHÁCH HÀNG

Theo dõi chúng tôi

Chịu trách nhiệm nội dung:

Nguyễn Công Hà - Giám đốc Công ty TNHH TÀI LIỆU TRỰC TUYẾN VI NA

LIÊN HỆ

Địa chỉ: P402, 54A Nơ Trang Long, Phường 14, Q.Bình Thạnh, TP.HCM

Hotline: 093 303 0098

Email: support@tailieu.vn

Giấy phép Mạng Xã Hội số: 670/GP-BTTTT cấp ngày 30/11/2015 Copyright © 2022-2032 TaiLieu.VN. All rights reserved.